Die Erfindung betrifft eine Spulenmatte zur Erzeugung eines flächenhaf¬ ten Magnetfeldes, bei der mehrere, über eine Anschlußleitung mit einem Generator zur Stromspeisung verbindbare, über die Mattenfläche verteilte Einzelspulen vorgesehen sind. Solche Spulenmatten werden vor allem für die magnetische Wechselfeld-Beeinflussung von biologischem Material und Gewebe eingesetzt, beispielsweise um den Transport von Ionen von dem eine Zelle umgebenden Gewebe in das Zellinnere zu verstärken.

Geräte für solche Zwecke nebst den zugehörigen Spulenmatten sind bei¬ spielsweise durch die Internationale Patent-Anmeldung W 93/00960 und den in deren Recherchenbericht zitierten Stand der Technik bekannt. Mittels magnetischer Felder, insbesondere solchen mit besonderem zeitlichem Verlauf ihrer Amplitude, lassen sich nämlich biologische Wirkungen erzielen. Zur Erzeugung dieser Felder sind von einem entsprechenden Generator, wie einem Funktionsgenerator gespeiste Spulen vorgesehen. Die Ausbildung der Spulen erfolgt meist als Zylinderspule, deren Innenbereich alε Wirkungsbereich dient oder als spiralförmige Flachspule, deren Außenraum als Wirkungsbereich dient. Auch ist es be¬ kannt, mehrere solche Flachspulen über eine vorgegebene Fläche verteilt vorzusehen und in eine sogenannte Behandlungsdecke einzubringen. Diesen Spulen iεt hinsichtlich des mit ihnen erzeugbaren Magnetfeldes gemeinsam, daß dieses im räumlichen Wirkungsbereich störend große Feldεtärkeunterschiede aufweist. Eine für solche Spulen bekannte Aufteilung der Fläche in eine größere Anzahl von Teilflächen, deren jede eine Leiterspirale beinhaltet, verändert diese magnetischen Verhältnisse nicht grundlegend (vergleiche z.B. die Deutschen Offenlegungschriften 4004682 AI und 4108437 AI). Ähnliche Schwierigkeiten treten bei Zylinderspulen auf, wenn man daε magnetische Feld im Innenraum betrachtet. Hinzukommt, daß die elektrischen Zuleitungen zu den Anschlüssen der einzelnen Spule weitere, unerwünschte Spitzenwerte des magnetischen Feldes zur Folge haben können. Um ein gleichförmigeres Magnetfeld zu erreichen, wurde auch die Verwendung eines Helmholtz- Spulenpaares empfohlen, dessen innerer Feldraum als Wirkungsbereich benutzt wird. Dieεe Lösung iεt wegen der bekannten Bedingung von wenigstens angenäherter Übereinstimmung von Spulendurchmesser und Spulenabstand indes räumlich ebenso sperrig und aufwendig wie Zylinderspulen und deshalb nur in wenigen Fällen anwendbar.

Diesen Schwierigkeiten wird, ausgehend von einer Spulenmatte zur Erzeugung eines flächenhaften Magnetfeldes, bei der mehrere, über eine Anschlußleitung mit einem Generator zur Stromspeisung verbindbare, nebeneinander über die Mattenfläche verteilte, in Serien- und/oder Parallelschaltung elektrisch verbundene, Einzelspulen vorgesehen sind, dadurch begegnet, daß die Einzelspulen als untereinander wenigstens nahezu flächeninhaltsgleiche Leiterschleifen ausgebildet sind, und daß die einzelnen Leiterschleifen über die Mattenfläche weitgehend gleichförmig verteilt und sich teilweise überlappend in der Mattenfläche angeordnet sind.

Weitere Einzelheiten und Weiterbildungen der Erfindung sind der Beschreibung und den Patentansprüchen zu entnehmen.

Durch die US-Patentschrift 4825162 ist es für den Empfang sogenannter NMR-Antwortsignale bei Tomographen mehrere getrennte Empfänger vorzusehen und jedem der Empfänger eine eigene Leiterschleife zuzuordenen. Durch eine überlappenden Anordnung der einzelnen Leiterschleifen soll sich nach den dortigen Ausführungen über ein gewisses räumliches Erfasεungsgebiet em gleichförmigeres SNR (Signal zu Geräusch-Verhältnis) erreichen lassen. Abgesehen davon, daß dies eine andere Aufgabenstellung als bei der Erfindung ist, ist diese Methode auch nicht in der dort aufgezeigten Weise auf den Fall der einer Behebung von örtlichen Feldkonzentrationen, insbesondere von Feldstärkespitzen übertragbar.

In der Deutschen Offenlegungsschrift 3344471 AI wird zur Erzielung eines gleichförmigen Magnetfeldes über eine Fläche eine Lösung dahingehend empfohlen, einen Abschnitt einer Leiterschleife alε ein metallisiertes textiles Flachengebilde auszubilden und die Technik massiver Leiter zu verlassen. Allerdings zeigen diese Anordnungen trotzdem hohe Feldkonzentrationen im Bereich deε nichttextilen Rückleiters, sodaß daε textile Flächengebilde wesentlich größer in seinen Abmesεungen sein muß, als die Fläche, in der eine Beeinflussung durch das zu erzeugende Magnetfeld erfolgen soll. Über die Haltbarkeit solcher metallisierter Flächengebilde bei Biegebeanspruchungen sind keine Aussagen entnehmbar. Diese ist aber wesentlich, wenn über lange Zeit konstante Feldverhält¬ nisse reproduzierbar sein sollen, weil Metallisierungsunterbrechungen zu abweichenden Stromverteilungen führen. Ferner ist dort angegeben, daß sich mit mehreren solchen textilen Flächengebilden, je nach der gegen¬ seitigen Anordnung, Ausrichtung und Speisung der textilen Flächengebil- de, magnetische Wanderfelder oder Rotationεfelder erzeugen lassen.

Nachstehend wird die Erfindung anhand einer Zeichnung, die Ausführungε- beispiele wiedergibt, näher erläutert.

In dieser Zeichnung zeigt die Figur 1 ein Spulenmatten-Element, das als Leiterspirale ausge¬ bildet iεt, die Figur 2 den Feldstärkeverlauf des Magnetfeldes der Leiterεpirale in Bezug auf daε Koordinatenεyεtem in der Figur 1, die Figur 3 ein Spulenmatten-Element aus vier, gegeneinander verset- ten Leiterschleifen, die Figur 4 den Feldstärkeverlauf des Magnetfeldes einer Anordnung nach der Figur 3 in Bezug auf deren Koordinatenssystem, die Figur 5 schematisch den Verlauf der magnetischen Feldlinien einer Anordnung nach der Figur 3 bei gleichsinniger Speisung der einzelnen Leiterschleifen, die Figur 6 schematisch den Verlauf der magnetischen Feldlinien einer Anordnung nach der Figur 3 bei gegensinniger Speisung der einzelnen Leiterschleifen, die Figur 7 ein Spulenmatten-Element aus zwei länglichen Leiter- εchleifen, die Figur 8 eine Speisungsvariante für eine Anordnung nach der Figur 7, die Figur 9 daε Blockεchaltbild einer Generatorschaltung für eine Speisung entsprechend der Figur 8, die Figur 10 ein Bild zur Erläuterung der Ableitung einer besonderen Ausführungsform eines Spulenmatten-Elements die Figur 11 ein weitereε Bild zur Erläuterung der Ableitung der beson¬ deren Ausführungεform eines Spulenmatten-Elements die Figur 12 eine besondere Ausführungεform einer Spulenmatte die Figur 13 die Verteilung deε Betragε des magnetischen Feldsstärke einer Spulenmatte nach der Figur 12 in Bezug auf die Koordinate x ihres Koordinatensystems, die Figur 14 die Verteilung des Betrags des magnetischen Feldεεtärke einer Spulenmatte nach der Figur 12 in Bezug auf die Koordinate x ihreε Koordinatensystems, bei einer Verminde¬ rung deε Einzelleiterabstandε an den Mattenrändern, die Figur 15 eine konεtruktive Ausführung einer Spulenmatte und die Figur 16 eine Anordnung von Spulenmatten zur Erzeugung eines wir¬ belnden Magnetfeldes in einem vorgegebenen Raumbereich.

In der Figur 1 ist in Schrägansicht eine als Spirale ausgebildete Spule Sp gezeigt, die von einem nicht dargestellten Generator mit Strom ge¬ speist wird. In der Schrägansicht ist ein karthesiεches Koordinatensytem

eingezeichnet, desεen Nullpunkt 0 im Zentrumm der Spirale liegt. Diese Spulenausbildung hat wegen der Tatsache, daß alle magnetischen Feldli¬ nien durch das Zentrum hindurchgehen zur Folge, daß sich ein Verlauf deε Betrags der magnetischen Feldstärke ergibt, der in etwa dem einer Glok- kenkurve entspricht. Dieser Verlauf des Betrags, bzw. Abεolutwerteε ;H| ist in der Figur 2 für die drei Koordinatenrichtungen x, y und z schematisch gezeigt.

Die Folge ist die einleitend erwähnte, in vielen Fällen störende Feldstärkespitze im Zentrumsbereich der Spirale. Die Darstellung der Verläufe ist dabei nur als Hüllkurve zu verstehen und läßt die von der Anzahl der Windungen abhängige Wellung der Verläufe außer Betracht.

Bei dem in der Figur 3 ebenfalls in Schrägansicht dargestellten Ausfüh¬ rungεbeiεpiel der Erfindung werden demgegenüber mehrerer Leiterschlei- fen, beispielsweise die vier Leiterschleifen LI, L2, L3 und L4, in Rich¬ tung der Koordinate x gegeneinander versetzt und sich teilweise überlap¬ pend angeordnet. Die einzelnen Leiterschleifen haben in etwa die gleiche Schleifenfläche. Durch eine solche Anordnung und Ausbildung ergibt sich ein Verlauf des Betrags der magnetischen Feldstärke in Richtung der drei Koordinaten x, y und z wie er in der Figur 4 schematisch dargestellt ist. Auch hier sind nur die Hüllkurven dargestellt. Die Maxima der drei Verläufe sind wesentlich abgesenkt und in Richtung der Korrdinate x ist das magnetische Feld bis weit nach außen relativ gleichförmig und dann erεt am Ende der Reihe von Leiterεchleifen auf den Wert von praktisch Null abfallend.

Eine solche Reihe von Leiterschleifen kann, so wie in der Figur 3 durch gestrichelte Verbindungen gezeigt in der Weise in Serie geschaltet werden, daß sie - von oben gesehen - alle im gleichen Richtungssinn vom Betriebsstrom durchflössen werden. Dieser Betriebsfall ist in der Figur 5 für eine Ebene dargestellt, die durch die Koordinaten x und z bestimmt iεt. In die Zeichenebene eintretende Ströme sind als Kreuze und aus der Zeichenebene heraustretende Ströme als Punkte dargestellt. Die in der Figur 3 mit den Ziffern 1 bis 9 gekennzeichneten Leiter der einzelnen Leiterschleifen entsprechen den mit den gleichen Ziffern gekennzeichne¬ ten Leitern in der Figur 5. Die magnetischen Feldlinien, welche die ein¬ zelnen Leiter umschließen, haben in Richtung der Koordinate x alternie¬ rend wechselnde Richtung. Der Grad der Überlappung und die Breite der einzelnen Leiterschleifen in Richtung der x-Koordinate bestimmt den Detailverlauf der magnetischen Feldstärke, und zwar nach Größe und Rich¬ tung.

Durch eine Serienschaltung der einzelnen Leiterschleifen in dem Sinn, daß benachbarte Leiterschleifen jeweils gegensinnig von Betriebstrom durchflössen werden, ergibt sich das Stromflußbild nach der Figur 6. Die entsprechende elektrische Verbindung der einzelnen Leiterschleifen ist in der Figur 3 durch gepunktete Verbindungen dargestellt. Wie aus den schematisch eingezeichneten magnetischen Feldlinien erkennbar, wird durch diese Speisung die zur Richtung der x-Koordinate parallele Feld¬ komponente wesentlich stärker ausgeprägt.

In beiden Fällen ist die aus der Figur 2 ersichtliche Feldεtärkenεpitze weitgehend vermindert.

Bei den Auεführungsbeispielen nach den Figuren 7 und 8 überlappen sich die einzelnen Leiterεchleifen nicht. Eine Untersuchung zeigt, daß im we¬ sentlichen die gleichen Bedingungen gegeben sind, wie bei dem Ausfüh¬ rungsbeispiel nach der Figur 3.

In der Figur 7 sind zwei längliche Leiterschleifen Sl und S2 zumindest angenähert in einer Fläche, welche durch die von der Spulenmatte einge¬ nommene Fläche bestimmt wird, nebeneinander angeordnet. Die Leiter¬ schleife Sl enthält die Längsleiter 1 und 1' und die Leiterschleife S2 die Längsleiter 2 und 2'. Die Leiterschleife Sl ist über die Zuleitungen 3 und 3' mit einem, einen gewünschten zeitlichen Verlauf seiner Amplitu¬ de aufweisenden Speisungsstrom erzeugenden, elektrischen Generator G verbunden. Gleichartig ist die Leiterschleife S2 über die Zuleitungen 4 und 4' mit dem Generator G verbunden.

Zur Reduzierung der zum Generator G führenden Leitungen sind die Leiter¬ schleifen Sl und S2 über Leiterbügel 5 und 6 parallel geschaltet.

Bei dieser Schaltung ergibt sich in einer senkrecht die Leiter schnei¬ denden Ebene ein Verlauf des Magnetfeldes, der dem nach der Figur 5 εchematiεch entspricht. Sind die Leiter 1' und 2 eng benachbart, so ist in ihrem Bereich eine Anhebung der Stärke des Magnetfeldes gegenüber den Bereichen um die Leiter 1 und 2' gegeben. Durch Vergrößerung des seitli- chen Abstandes A der Leiter 1' und 2 läßt sich die Anhebung in gewiεsen Grenzen absenken.

Verbindet man mit dem Generator über die Leiterbügel 5 und 6 - gegensin¬ nig zur Darstellung in der Figur 7 - die Zuleitungen 3 und 4 bzw. die Zuleitungen 3' und 4', so ergibt sich ein Verlauf des Magnetfeldes der in etwa dem nach der Figur 6 entspricht. Die Felder um die Leiter 1' und

2 kompensieren sich bei einem geringen seitlichen Abstand A dieser Lei¬ ter teilweise, wodurch im Bereich dieser Leiter die Stärke des Magnet¬ feldes abgesenkt wird. Durch eine Vergrößerung des seitlichen Abstandes A der Leiter 1' und 2 kann diese Absenkung reduziert werden. Eine Ver¬ größerung der Breite d der einzelnen Leiterschleife bewirkt ein Anhe¬ bung der magnetischen Feldstärke in Richtung der Koordinate z (vergl. Figur 3). Die Schleifenlänge 1 bestimmt den Längenbereich über den we¬ nigstens nahezu gleiche Feldverhältnisse gegeben sind.

In der Figur 8 ist eine Schaltung gezeigt, bei der die beiden Leiter¬ schleifen Sl und S2 über ihre Anschlüsse a und b bzw. a' und b' getrennt von einem, zwei Ausgänge aufweisenden Generator G gespeist werden. Zwischen den Strömen, die von den beiden Ausgängen in die Leiterschlei¬ fen Sl und S2 eingespeist werden, ist eine Phasenverschiebung α ein¬ stellbar. Erreicht werden kann dies beispielsweise dadurch, daß - wie in der Figur 9 εchaltungεtechnisch dargestellt - vom Generator G der eine Ausgang, zum Beispiel a, b, unmittelbar gespeist wird, während der andere Ausgang über ein vorzugsweise einstellbares Phasendrehglied α mit dem Generator G verbunden ist. Wird eine Phasenverεchiebung von 180° gewünscht, entsprechend einer bevorzugten Ausführungsform, so kann daε Phasendrehglied entweder ein Phasenumkehr-Transformator oder eine Phasenumkehrschaltung an sich bekannter Art εein. Ein Transformator empfiehlt εich vor allem dann, wenn der Speisestrom der Leiterschleifen frei von einer Gleichstrom-Komponente ist. Enthält hingegen der Speisestrom eine Gleichstrom-Komponente oder über längere Zeit quasi eine solche, so empfiehlt sich die Verwendung einer der bekannten Phasenumkehrschaltungen auf Halbleiter-Basis.

In der Figur 8 sind als stark ausgezogene Pfeile die Stromrichtungen in den beiden Leiterεchleifen Sl und S' für den Fall einer Phasenverschie¬ bung von 0" eingezeichnet. Führt man die erwähnte Phasenverschiebung α von 180° für den Anschluß a', b' gegenüber dem Anschluß a, b ein, so er¬ gibt sich in der Leiterschleife die durch gestrichelte Pfeile kenntlich gemachte Stromrichtung. Für diesen Fall heben sich die von den beiden Leitern b und b' ausgehenden Magnetfelder bei geringem gegenseitigen Ab¬ stand d der beiden Leiter praktisch gegenseitig weitgehend auf. Eε entspricht dies dem Ersatzschaltbild nach der Figur 10. Ersetzt man die beiden Leiter b und b' - wie in dem Ersatzεchaltbild der Figur 11 gezeigt - durch einen gemeinsamen Leiter b-b' , b-b' , bezogen auf einen Augenblickswert, so kompensieren sich für den Fall der Phasenverschie¬ bung von α = 180° die Stromflüsse in dem gemeinsamen Leiter b-b'. Sind die beiden Stromflüsse amplitudengleich, so tritt eine vollständige Kom¬ pensation ein. Das bedeutet, daß der gemeinsame Leiter b-b' stromlos ist

und kein Magnetfeld erzeugt. Durch eine solche Ausbildung kann man also erreichen, daß die Leiterrückführung der beiden Leiterschleifen Sl und S2 im Gegensatz zu der Stromrückführung bei der erwähnten Flachspirale kein unerwünschtes Magnetfeld erzeugt.

Diese Ausführung eröffnet eine besonderε vorteilhafte Ausbildung für eine Spulenmatte. Ersetzt man die Leiter a und a' durch eine Vielzahl paralleler Einzelleiter, so wie es in der Figur 12 schematisch gezeigt ist - und verbindet diese in der dargestellten Weise miteinander, so er¬ hält man zwei übereinander liegende Leiterebenen El und E2. Durch einen seitlichen Versatz, vorzugsweiεe um den halben seitlichen Leiterabstand d und eine geringen Abstand D der beiden Leiterebenen entsteht eine Vielzahl von Leiterschleifen, die sich durch einen hohen Grad von Gleichförmigkeit des im Speiεungsfall erzeugten Gesamt-Magnetfeldeε auszeichnen, und zwar über die gesamte, durch die Leiterebenen bestimmte Fläche. Auch hierbei können die beiden Rückleiter b und b' zu einem ge¬ meinsamen Rückleiter vereinigt werden. Im Fall von getrennten Rücklei¬ tern werden diese zweckmäßig möglichst eng benachbart zueinander geführt, um bei gegenphasig in ihnen fließenden Strömen eine möglichst vollständige Feldkompensation der von ihnen ausgehenden Magnetfelder zu erzwingen. Die Rückleiter beziehungsweise der gemeinsame Rückleiter können, wie dargestellt, an einem Seitenrand der Spulenmatte angeordnet werden. Es iεt jedoch auch möglich diese Leiter innerhalb der Spulenmatte vorzusehen.

Wählt man den gegenseitigen seitlichen Abstand A' der einzelnen Leiter in der einzelnen Leiterebene gleich groß, so ergibt sich eine Verteilung des Magnetfeldes in einer senkrecht die Leiterebene schneidenden Ebene wie es in der Figur 13 schematisch skizziert ist. Auf der Abszisse ist der seitliche Abstand x von der Mitte der Leiterebene aufgetragen. Auf der Ordinate ist der Betrag ,'H! der magnetischen Feldstärke H aufgetra¬ gen. Lediglich an den seitlichen Rändern der Leiterebenen fällt der Wert des Betrags ab. Wenn das im Einzelfall unerwünscht ist, so kann dem da¬ durch begegnet werden, daß der gegenseitige seitliche Leiterabstand d in den Randbereichen gegenüber dem Wert im Mittelbereich der Leiterebenen vermindert wird. Man erhält dann eine Feldverteilung, die in etwa dem in der Figur 14 skizzierten Verlauf entspricht. Die Verläufe entsprechen in in etwa einer Chebycheff-Kurve. Die Anzahl der Maxima entspricht der An¬ zahl der Leiter und der Betragεunterεchied zwiεchen den Maxima und den Minima wird durch den gegenεeitigen seitlichen Abstand d der einzelnen Leiter festgelegt.

Man kann auch die Ströme in den einzelnen Leitern im Betrag unterschied¬ lich machen, beispielsweise durch entsprechend unterschiedliche Wider¬ standswerte der einzelnen Leiter (z.B. unterschiedliche Querschnitte und/oder unterschiedliche spezifische Widerstandεwerte aufweisende Mate¬ rialien) .

Da die erfindungsgemäße Ausgestaltung hinsichtlich der Länge 1 der ein¬ zelnen Leiter der Leiterebenen eine weitgehende Freiheit ergibt, iεt eε möglich nicht nur über kleinere Flächen, wie die eines Kissens, ein weitgehend gleichförmiges Magnetfeld sicherzustellen, sondern auch über größere Flächen, die eine größere Länge als Breite haben. Ein Beispiel ist die erwähnte Behandlungsdecke.

In der Figur 15 ist in einem Schnittbild eine konstruktive Ausgestaltung einer Spulenmatte wiedergegeben. Der Schnitt verläuft dabei in einer die einzelnen Leiter Ltl bzw. Lt2 schneidenden, senkrecht zu der durch die Koordinaten x und y in der Figur 12 festgelegten Ebene. Auf zwei dünnen, vorzugsweise biegsamen Folien Fl und F2 aus elektrisch isolierendem Material sind nach Art einer "Gedruckten Schaltung" die einzelnen Leiter L aufgebracht. Jede der beiden Folien Fl bzw. F2 ist in gleicher Weise mit einem Rückleiter RL versehen. Die Folien haben eine Länge und Breite die den gewünschten Abmessungen der Spulenmatte entspricht. An ihren Enden sind die einzelnen Leiter Ltl bzw. Lt2 entsprechend der Figur 12 elektrisch geschaltet. Die Folien können auch so zueinander angeordnet werden, daß ihre von den Leitern Ltl oder Lt2 freien Flächen einander zugewandt εind, oder daß eine der Folien mit ihrer Leiterseite (Ltl oder Lt2) auf der Rückleiterseite der anderen Folie anliegt.

Eine Abwandlung ist dahingehend möglich, daß nur eine Folie aus elek¬ trisch isolierendem biegsamen Material vorgesehen wird und die Leiter Ltl bzw Lt2 der beiden Leiterebenen auf den gegenüberliegenden Außenflä¬ chen dieser Folie aufgebracht werden. Für diesen Fall empfiehlt es sich, die beiden oder einen gemeinsamen Rückleiter an einem Seitenrand der Folie anzuordnen.

Zur Verbindung der einzelnen Leiter L untereinander und/oder mit den(dem) Rückleiter(n) können die für gedruckte Schaltungen bekannten Methoden, wie Durchkontaktierungen, Mehrschicht-Ausbildung und Leiter¬ schleifen Anwendung finden.

Es ist auch möglich die einzelnen Leiter als hochelastische, biegsame Leiter auszubilden und in eine Textilbahn in an sich bekannter Weise

einzubringen. Diese Technik ist beispielsweiεe durch elektrische Heiz¬ kissen und Heizdecken bekannt. Diese Ausbildung kann vor allem deshalb ohne Bedenken Anwendung finden, weil die elektrischen Potentialunter¬ schiede zwischen den einzelnen Leitern sehr gering sind. Daε bedingt die für die Magnetfeld-Erzeugung nötige Stromspeiεung der einzelnen Leiter, die eine geringen elektrischen Widerstand des einzelnen Leiters erfor¬ dert. Soll beispielεweiεe in einem Leiter ein Strom von 1 Ampere fließen und hat der Leiter einen elektriεchen Widerstand von 1 Ohm, so beträgt der Spannungsabfal über seine gesamte Länge nur 1 Volt - ein Wert der weit unter der sogenannten Gefährdungsgrenze liegt -.

An sich könnte im Fall eines gemeinsamen Rückleiterε und im Idealfall sich auf den Wert Null kompensierender Rückströme, der gemeinsame Rück¬ leiter entfallen. In der Praxis iεt es jedoch empfehlenswert den gemein¬ samen Rückleiter zu belassen um eine Potentialfixierung sicherzustellen. Der Leiterquerschnitt und die Belastbarkeit der Rückleiter sollte so groß gewählt werden, daß er mit der Summe der Ströme der einzelnen Lei¬ ter einer der beiden Leiterebenen belastbar ist. Diese Belastung kann nämlich dann auftreten, wenn im Betriebsfall durch einen Ausfall der elektrischen Speisung eine der beiden Leiterebenen ausfällt oder unter¬ schiedlich wird.

Durch die Erfindung wird noch eine weitere wesentliche Möglichkeit er¬ öffnet. Ordnet man - so wie in der Figur 16 schematisch dargestellt - zwei Spulenmatten Ml, M2 sich kreuzend und in geringem gegenseitigen Abstand übereinander an, so ist bei Speisung beider Spulenmatten daε resultierende Magnetfeld die vektorielle Summe aus den beiden Einzelfel¬ dern. Speist man die untere Spulenmatte aus einem ersten Generator und die obere Spulenmatte aus einem weiteren, gleichartigen Generator, so kann man durch eine Phasenverschiebung zwischen den Ausgangsströmen der beiden Generatoren den vektoriellen Summenvektor in seiner räumlichen Ausrichtung beeinflussen. Dies ist zum Beispiel dadurch möglich, daß der zweite Generator von dem ersten Generator über ein Phasendrehglied ent¬ sprechend der Figur 9 gesteuert wird.

In Weiterbildung der Erfindung sind die beiden Generatoren, wie in der Figur 16 schematisch dargestellt, als sogenannte Funktionsgeneratoren FG1 und FG2 ausgebildet, die ein formgleiches Ausgangssignal liefern. Solche Funktionsgeneratoren sind an sich allgemein bekannt und bei¬ spielsweise in der einleitend genannten Internationalen Patentanmeldung nebst einer Literaturangabe beschrieben. Die Funktionsgeneratoren sind des weiteren in an sich bekannter Weiεe εo ausgebildet, daß sie durch ein Triggersignal zur Abgabe beispielsweise einer oder auch mehrerer

vollständiger Perioden deε Ausgangsεignalε auslösbar sind. Durch eine Schaltung TG (Triggergenerator) und αl (digitale Laufzeitkette) werden zwei gegenεeitig einstellbare phasenverschobene Triggerεignalfolgen für das zeit- bzw. phasenversetzte Arbeiten der beiden Funktionsgeneratoren erzeugt.

Dadurch wird die Möglichkeit eröffnet die Phasenverschiebung der Ströme in den einzelnen Leitermatten, beispielsweise durch die einstellbare Laufzeitkette αl in gewünschter Weise zwischen den Werten 0 und 2π, vor- zugεweiεe periodiεch zu verändern. Bei einer solchen Betriebsart rotiert der Summenvektor sozusagen um die z-Koordinate und erzeugt mit anderen Worten unterhalb und oberhalb der beiden Spulenmatten ein wirbelndes Ma¬ gnetfeld.

Im Vorstehenden wurde gezeigt, daß es möglich ist die einzelnen Leiterschleifen elektrisch in Serie oder parallel zu betreiben. Im Einzelfall ist die Betriebsart abhängig von der Gesamt-Eingangεimpedanz, die an den Anschlüssen der einzelnen Spulenmatte gewünscht wird. Da die Stärke deε erzeugten Magnetfeldes primär von der Stärke deε Stromes in den einzelnen Leitern abhängig ist, ist eine vorherrschende Stromspei¬ sung der einzelnen Leiterschleifen anzustreben. Dies erfordert einem niedrigen Innenwiderstandswert des speiεenden Generatorε. Auε Anpas- εungsgründen empfiehlt es sich deshalb die Anschlußimpedanz der einzel¬ nen Spulenmatte entsprechend anzupassen. Um Verzerrungen des Stromflus¬ ses in den Leiterschleifen zu vermeiden ist es desweiteren empfehlens¬ wert, Resonanzen im Bereich der Spulenmatten weitgehend zu vermeiden, indem man diese durch ohmsche Widerstände aperiodisch macht oder als an den Generator angepaßten Tiefpaß ausbildet, dessen obere Grenzfrequenz der höchsten vom Generator abzugebenden Frequenz Rechnung trägt. Solche Widerstände können durch die einzelnen Leiter selbεt gebildet werden, indem ihr Leiterquerschnitt und/oder das für sie verwendete Leitermate¬ rial entεprechend gewählt werden.

Durch die Länge 1 der einzelnen Leiterschleife, deren Breite d und die Anzahl der nebeneinander angeordneten und die Lage der Leiterschleifen zueinander - soweit der Schleifenabstand A, wie im Fall der Figur 12 gleich Null ist - hat man die Möglichkeit auch über große Flächen ein gleichförmiges Magnetfeld zu erzeugen. So ist es möglich die Länge 1 der einzelnen Leiterschleife der Länge einer Behandlungsdecke nahezu gleich zu machen und so viele Leiterschleifen nebeneinander, gegebenenfalls sich teilweise überlappend, anzuordnen, daß nahezu die gesamte Breite der Behandlungsdecke abgedeckt wird. Die Leiter der einzelnen Leiter-

schleifen müssen auch nicht zwingend gerade geführt sein, εondern können beispielsweise nach Art einer Schlangenlinie vorgesehen werden. Auch ist es möglich über die Länge der einzelnen Leiterschleife den Abstand ihrer Leiter unterschiedlich zu machen, beispielsweise für den Fall, daß für einzelne Bereiche der Decke unterschiedliche Intensitäten des Magnetfel- deε gefordert werden.

Weεentlich für eine Auεführung entεprechend der Figur 12 ist, daß bei einer Speisung von E2 im gestrichelt eingezeichneten Sinn die einzelnen Leiter L von El und E2, auf den Augenblickswert bezogen, im gleichen Richtungsεinn stromdurchflossen sind. Dadurch entsteht eine einheitliche Ausrichtung der magnetischen Feldlinien über die Geεamtbreite von El, E2. Erreichbar ist diese Speisung durch einen Phasenunterschied von 180 ^c der in El und E2 eingespeisten Ströme. Die Ströme in einem gemeinsamen Rückleiter kompenεieren sich dabei. Diese Speiεungεart iεt auch für jede der beiden Spulenmatten Ml, M2 in Figur 16 mit Vorteil einεetzbar.