Die seit den 70-er Jahren bekannte Erzeugung ultrakurzer Laser-Lichtpulse (Lichtpulse mit charakteristischen Pulsdauern im ns-bis fs-Bereich) basiert auf der sog. Modensynchroni- sation. In einem Lasermedium können bei genügender Bandbreite des Laserübergangs im Resonator sehr viele Eigenschwingungen mit verschiedenen Frequenzen angeregt werden. Wird durch einen geeigneten Mechanismus zwischen den Eigenschwingungen eine feste Phasenbeziehung eingestellt (Modensynchronisation) so kommt es zur Abstrahlung kurzer Lichtpulse mit einem zeit- lichen Abstand 1, der gleich dem Quotienten aus doppelter Reso- natorlänge und Umlaufgeschwindigkeit der Pulse ist, und einer spektralen Zusammensetzung entsprechend den im Resonator ange- regten, zur Pulsbildung beitragenden optischen Frequenzen.

Bei Fourier-Transformation des Intensitätsverlaufs der puls- förmigen Laserstrahlung vom Zeit-in den Frequenzraum ergibt sich ein sogenannter Frequenzkamm, der durch 8-ahnliche Funk- tionen bei den zu jedem Puls beitragenden optischen Frequenzen gebildet wird und dessen Einhüllende innerhalb der Bandbreite des Laserübergangs im Lasermedium liegt. Die Breite der Ein- hüllenden ist im wesentlichen umgekehrt proportional zur Puls- dauer. Ein Beispiel für einen derartigen Frequenzkamm ist in Fig. 5 schematisch gezeigt. Jeder Frequenzbeitrag zu einem derartigen Frequenzkamm wird hier als Mode M bezeichnet. Die Frequenzabstände der Elemente des Frequenzkammes sind entspre- chend den (longitudinalen) Lasermoden ganzzahlige Vielfache der Pulswiederholfrequenz fr = l-l (Repetitionsrate). Die Kamm- struktur von fs-Pulsen im Frequenzraum wird beispielsweise in "Femtosecond Laser Pulses" (Hrsg. C. Rullière ; Springer- Verlag, Berlin 1998) beschrieben.

Da die Pulswiederholfrequenz f, von der Resonatorlänge abhängt, treten bei geringsten Instabilitäten des Resonators Verschie- bungen der idealerweise festen Modenabstände auf. Es sind Techniken zur Stabilisierung der Resonatorlänge bekannt, die eine Veränderung der Modenabstände unterdrücken. Hierzu wird beispielsweise ein Resonatorendspiegel in Resonatorlängsrich- tung beweglich angeordnet und bei einer Modenverschiebung unter Verwendung eines Regelkreises nachgestellt. Diese her- kömmliche Stabilisierung genügt jedoch nicht den aktuellen Genauigkeitsanforderungen bei Anwendungen in der Spektroskopie oder Zeitmeßtechnik.

Von J. N. Eckstein et al. (siehe"Physical Review Letters", Bd. 40,1978, S. 847 ff.) wurde erkannt, daß sich die Aneinanderreihung der Moden als Skala für eine Frequenzkali- brierung eignen könnte. Gleichzeitig wurde aber auch auf die ungenügende Stabilität des Pulslasers und auf rauschbedingte Verschiebungen der Modenfrequenzen hingewiesen. Es wurde fest- gestellt, daß diese Verschiebungen trotz der Stabilisierung der Resonatorlänge weiter auftreten. Gemäß L. Xu et al. in "Optics Letters", Bd. 21,1996, S. 2008 ff., wird dies dadurch verursacht, daß die Gruppengeschwindigkeit eines Pulses, die die Umlaufzeit im Resonator und damit die Wiederholfrequenz fr bestimmt, in der Regel nicht mit der Phasengeschwindigkeit der einzelnen Moden übereinstimmt. Die durch ganzzahlige Vielfache der Wiederholfrequenz fr getrennten Moden lassen sich in ihrer absoluten Frequenzlage nicht durch ganzzahlige Vielfache (n) der Wiederholfrequenz fr darstellen, sondern durch die Summe (n + fi) aus n Wiederholfrequenz fr und einer sogenannten Phasenschlupffrequenz f,,, die für alle Moden den gleichen Wert entsprechend dem Quotienten aus der jeweiligen Phasendifferen- zen von Puls zu Puls durch die Umlaufzeit (2X) T ist. Eine Be- stimmung dieser Phasendifferenzen ist bisher nicht verfügbar, so daß die Anwendungen von Pulslasern für Meßzwecke oder als Generatoren optischer Frequenzen beschränkt sind.

Im folgenden werden zwei Aufgabenfelder beschrieben, in denen ein Interesse an hochgenauen optischen Frequenzen besteht. Die erste Anwendung bezieht sich allgemein auf die Frequenzmes- sung, insbesondere auf die Bereitstellung von Zeit-oder Fre- quenznormalen. Die zweite Anwendung liegt im Bereich der Spektroskopie, insbesondere in der Vermessung von atomaren elektronischen Energieübergängen.

Ein verbreitet verwendetes Zeitnormal ist durch die sogenannte Cäsium-Atomuhr mit einer Grundfrequenz von 9.2 GHz gegeben.

Die Zeitmessung erfolgt durch direktes Auszählen der Grund- schwingungen, was gegenwärtig mit einer Relativgenauigkeit von z. B. 10-lu möglich ist. Wesentlich höhere Relativgenauigkeiten bis zu Größenordnungen von 10-18 erwartet man von optischen Frequenznormalen z. B. auf der Basis von gekühlten Ionen in Feldkäfigen (siehe z. B. M. Roberts et al. in"Physical Review Letters", Bd. 78,1997, S. 1876 ff.) oder von extrem schmalen atomaren Resonanzen wie dem lS-2S-tJbergang des Wasserstoffs (siehe z. B. T. Udem et al. in"Physical Review Letters", Bd. 79,1997, S. 2646 ff.). Diese Frequenznormale besitzen jedoch optische Frequenzen oberhalb von 80 THz, die nicht mehr direkt elektronisch ausgezählt werden können. Für eine opti- sche Uhr benötigt man daher eine Einrichtung zur Frequenzum- setzung von der hohen Frequenz des Frequenznormals zu einer niedrigen Frequenz, die mit elektronischen Mitteln auswertbar ist. Eine derartige Einrichtung besitzt die Funktion eines "Uhrwerks"für eine"optische Uhr".

Zur Überbrückung des großen Frequenzabstands zwischen opti- schen Frequenzen und (elektronisch zählbaren) Radiofrequenzen werden harmonische Frequenzketten verwendet (siehe H. Schnatz et al. in"Physical Review Letters", Bd. 76,1996, S. 18 ff.).

Bei einer harmonischen Frequenzkette wird an einer Vielzahl von Vervielfacherstufen eine Bezugsfrequenz mit ganzzahligen Faktoren multipliziert, bis die angestrebte Frequenz erreicht ist. Dies erfordert jedoch für jede Vervielfacherstufe einen gesonderten Transfer-Oszillator mit einer Phasenkopplung an das vorangehende harmonische Signal. Die Bereitstellung einer Vielzahl von Oszillatoren bei verschiedenen Frequenzen macht den Aufbau umfangreich, kompliziert und teuer.

Fig. 13 illustriert ein weiteres Prinzip einer an sich bekann- ten Teilerstufe für optische Frequenzen (siehe T. W. Hänsch in "The Hydrogen Atom", Hrsg. G. F. Bassani et al., Springer- Verlag, Berlin 1989, S. 93 ff. ; H. R. Telle et al. in"Optics Letters", Bd. 15,1990, S. 532 ff. ; und T. W. Hänsch in "Physikalische Blätter", Bd. 54,1998, S. 1007 ff.). Oberla- gert man zwei Laserstrahlen, die sich in der Frequenz nur wenig unterscheiden, auf einem Photodetektor, dann beobachtet man eine Modulation der Lichtintensität bei der Differenzfre- quenz (Schwebungssignal). Dieses Schwebungssignal kann verwen- det werden, um die Frequenz einer der Teilstrahlen auf die Frequenz des anderen Teilstrahls einzuregeln. Bei dem Schema gemäß Fig. 13 werden zwei Laserfrequenzen fi und f2 mit einer dritten Laserfrequenz f nahe der Mittenfrequenz (fi + f2)/2 verglichen. Mit einem nichtlinearen Kristall (+) wird die Summenfrequenz f-+ f und mit einem weiteren nichtlinearen Kristall (x2) die Oberschwingung 2f, erzeugt. Das niederfre- quente Schwingungssignal am Photodetektor wird in der digita- len Regelschleife dazu ausgenutzt, die Frequenz und Phase des dritten Lasers so zu steuern, daß er präzise auf der mitt- leren Frequenz schwingt, d. h. f3 = (fi + f2)/2. Mit einer Kette von n Teilerstufen gemäß Fig. 13 läßt sich somit ein Frequenz- intervall Af um einen Faktor 1/2"reduzieren. Beginnt man eine solche Teilerstufenkette mit einer Laserfrequenz f und ihrer zweiten harmonischen Oberschwingung 2f, also mit Af = f, dann erhält man nach n Teilerstufen eine Differenzfrequenz f/2n. Das Problem der beschriebenen Teilerketten besteht nun darin, daß das für die Überbrückung einer Frequenzlücke von optischen Frequenzen (f, _,, T > 300 THz) zu Radiofrequenzen (radio < 100 GHz) mindestens zwölf Teilerstufen erforderlich sind. Dies stellt einen für Routineanwendungen unakzeptabel hohen Geräteaufwand dar.

Zur Verringerung der Anzahl der erforderlichen Teilerstufen ist vorgeschlagen worden, einen optischen Frequenzkammgenera- tor (OFC) zu verwenden (s. K. Imai et al. in"IEEE J. Quantum Electron.", Bd. 34,1998, S. 54 ff.). Bei einem OFC werden mit einem für optische Frequenzen und Mikrowellenfrequenzen ausge- legten Resonator Seitenbänder auf einer optischen Trägerfre- quenz erzeugt, die einen durch eine gegebene Mikrowellenfre- quenz gelieferten Abstand besitzen. Für die genannte Frequenzlücke sind allerdings auch bei Verwendung eines OFC immer noch rd. fünf bis sechs Teilerstufen erforderlich. Ein- zelheiten eines OFC sind auch in der genannten Publikation von T. W. Hänsch in"Physikalische Blätter", 1998, erläutert.

Mit Blick auf die Schaffung eines"Uhrwerks"für optische Fre- quenznormale besteht ein Interesse an einem optischen Fre- quenzgenerator, mit dem insbesondere große Frequenzdifferenzen mit einer Relativgenauigkeit überbrückt werden, die deutlich besser als 10-3'ist und insbesondere eine Verringerung der Zahl der genannten Teilerstufen ermöglicht.

Die zweite Anwendung optischer Frequenzgeneratoren in der Spektroskopie betrifft die hochgenaue Frequenzmessung des Licht eines Spektroskopielasers. Die Absolutfrequenz z. B. der D1-Resonanzlinie von Cäsium konnte bisher allerdings nur mit einer Relativgenauigkeit von rd. 10-7 gemessen werden (siehe K. H. Weber et al. in"Physical Review A", Bd. 35,1987, S. 4650). Es besteht ein Interesse an der Erhöhung der Genauigkeit bei der Frequenzmessung elektronischer Zustände.

Es ist die Aufgabe der Erfindung, ein neuartiges Verfahren zum Betrieb eines Pulslasers mit definierten Pulsparametern, ins- besondere mit einer definierten Modenlage anzugeben, das eine erhebliche Erhöhung der Genauigkeit bei der Erzeugung oder Messung optischer Frequenzen und/oder optischer Differenzfre- quenzen ermöglicht. Mit diesem Verfahren soll insbesondere die Möglichkeit einer Stabilisierung des Betriebs eines Pulslasers geschaffen werden, die als einfache, zuverlässige, schnell ansprechende und genaue Regelung realisierbar ist. Es ist auch eine Aufgabe der Erfindung, ein Verfahren zur Erzeugung oder Messung optischer Frequenzen und/oder optischer Differenzfre- quenzen anzugeben. Die Aufgabe der Erfindung besteht auch darin, eine Vorrichtung zur Implementierung der Verfahren an- zugeben. Ferner sollen mit der Erfindung neue Verwendungen optischer Frequenzgeneratoren angegeben werden.

Diese Aufgaben werden mit Verfahren und Vorrichtungen mit den Merkmalen gemäß den Patentansprüchen 1,14,15 bzw. 16 gelöst.

Vorteilhafte Ausführungsformen und Verwendungen der Erfindung ergeben sich aus den abhangigen Ansprüchen.

Gemäß einem ersten Gesichtspunkt der Erfindung wird ein Ver- fahren zum Betrieb eines Pulslasers angegeben, bei dem in einer Resonatoranordnung umlaufende Lichtpulse erzeugt werden, wobei eine vorbestimmte Einstellung verschiedener Phasenver- schiebungen für verschiedene spektrale Komponenten der Licht- pulse erfolgt. Durch Einführung einer linearen Dispersion (Dispersion erster Ordnung) erhält mindestens eine Mode eine bestimmte Frequenz und/oder der Modenabstand zwischen den Mo- den wird auf einen bestimmten Wert eingestellt. Es kann insbe- sondere vorgesehen sein, daß jede Mode einer spektral spezifi- schen Frequenzänderung unterzogen wird. Die Einstellung spektral verschieden wirksamer Resonatorlängen kann durch ver- schiedene Maßnahmen zur Einführung einer linearen Dispersion in den Resonator erfolgen. Zu diesen zählen eine geometrische, spektral spezifische Resonatorlängeneinstellung in einem Reso- natorteil, in dem die Pulse spektral räumlich getrennt umlau- fen, eine Einführung von Material mit einer linearen Dispersi- on in die Resonatoranordnung und/oder Maßnahmen zur Einstellung der Pumpleistung am Lasermedium. Der Resonator- teil, in dem die Pulse spektral räumlich getrennt umlaufen, befindet sich auf der vom Lasermedium des Pulslasers abgewand- ten Seite einer Einrichtung zur Kompensation der Gruppenge- schwindigkeitsdispersion (Pulskompressor). Die Einführung ei- ner linearen Dispersion ist von der Kompensation oder Einstellung einer Gruppengeschwindigkeitsdispersion (Dispersi- on zweiter Ordnung) zu unterscheiden, die bei der Pulserzeu- gung erforderlich ist.

Gemäß einer besonderen Ausführungsform wird das erfindungsge- mäße Verfahren als Regelverfahren zur Stabilisierung des Betriebs eines Pulslasers ausgeführt, bei dem in Abhängigkeit von einer Frequenzabweichung mindestens einer ersten Bezugs- mode der Lichtpulse von einer Referenzfrequenz die Phasenum- laufzeit der Lichtpulse variiert wird. Der Pulslaser wird mit einem Moden-Regelkreis in Bezug auf die Referenzfrequenz und einem Wiederholfrequenz-Regelkreis in Bezug auf ein Frequenz- normal stabilisiert. Die Regelkreise wirken zur Einstellung der Pulswiederholfrequenz fr und der Modenlage zusammen.

Der Pulslaser besitzt eine Dispersions-Stelleinrichtung zur Einstellung der linearen Dispersion im Resonator und eine Resonatorlängen-Stelleinrichtung zur Einstellung der Resona- torlånge. Aufgrund der unten im einzelnen erläuterten Zusammenwirkung der beiden Regelkreise ist vorgesehen, daß entweder im Moden-Regelkreis die Dispersions-Stelleinrichtung und im Wiederholfrequenz-Regelkreis die Resonatorlängen- Stelleinrichtung oder umgekehrt im Moden-Regelkreis die Reso- natorlängen-Stelleinrichtung und im Wiederholfrequenz- Regelkreis die Dispersions-Stelleinrichtung geregelt werden.

Diese Regelkreise konnen gemäß einer Weiterbildung der Erfin- dung mit einem Referenzlaser-Regelkreis zusammenwirken, mit dem die Referenzfrequenz in Bezug auf eine zweite Bezugsmode des Frequenzkammes stabilisiert wird.

Gemäß einer weiteren Ausführungsform wird das erfindungsgemäße Verfahren als Regelverfahren zum Betrieb eines Referenzlasers mit einer stabilisierten Referenzfrequenz ausgeführt. Der Referenzlaser wird in Abhängigkeit von einer Frequenzabwei- chung der Referenzfrequenz (oder ganzzahligen Teilern oder Vielfachen von dieser) von mindestens einer Bezugsmode der im Pulslaser umlaufenden Lichtpulse, der in Bezug auf ein Fre- quenznormal stabilisiert ist, geregelt. Das Gesamtsystem mit dem Referenzlaser bildet einen erfindungsgemäßen optischen Frequenz-Synthesizer.

Gemäß einem zweiten Gesichtspunkt der Erfindung wird eine Lasereinrichtung zur Erzeugung kurzer Lichtpulse angegeben, bei der eine Resonatoranordnung mit einem aktiven Medium, einer Vielzahl von Resonatorspiegeln und einer Kompensations- einrichtung zur Kompensation der Gruppengeschwindigkeitsdis- persion der Lichtpulse vorgesehen ist, wobei die Resona- toranordnung mindestens eine regelbare Dispersions- Stelleinrichtung zur Einstellung der Phasenumlaufzeit der Lichtpulse entsprechend einer der o. a. Maßnahmen aufweist.

Die Einstellung der Phasenumlaufzeit erfolgt vorzugsweise als Regelung simultan zur Regelung der Wiederholfrequenz unter Verwendung der Moden-und Wiederholfrequenz-Regelkreise.

Die Dispersions-Stelleinrichtung wird vorzugsweise in einem Resonatorzweig auf der vom aktiven Medium abgewandten Seite der Kompensationseinrichtung z. B. in Form einer Kippeinrich- tung an einem Resonatorendspiegel realisiert. Alternativ kann die Dispersions-Stelleinrichtung als kippbare transparente Platte oder einschiebbares Prismenpaar oder auch als Einrich- tung zur Variation der Pumpleistung für das Lasermedium ausge- bildet sein.

Gemäß einem weiteren wichtigen Gesichtspunkt der Erfindung wird mit einer erfindungsgemäß stabilisierten Pulslaserein- richtung ein breiter Frequenzkamm erzeugt, der im niederfre- quenten Bereich die erste Bezugsmode enthält und bei dem im höherfrequenten Bereich die zweite Bezugsmode im Rahmen eines (dritten) Referenzlaser-Regelkreises zur Einstellung der Referenzfrequenz des Moden-Regelkreises verwendet wird.

Gemäß einem weiteren wichtigen Gesichtspunkt der Erfindung wird eine Lasereinrichtung unter Verwendung eines Frequenznor- mals, vorzugsweise einer Radiofrequenzreferenzquelle, derart stabilisiert, daß die Lasereinrichtung und/oder ein mit dieser gekoppelter Referenzlaser einen Generator optischer Frequenzen (optischer Frequenz-Synthesizer) für Präzisionsanwendungen in der Zeit-oder Frequenzmeßtechnik und Spektroskopie darstellt.

Vorteile und Einzelheiten der Erfindung werden im folgenden unter Bezug auf die beigefügten Figuren beschrieben. Es zeigen : Fig. 1 eine schematische Ubersichtsdarstellung einer erfindungsgemäßen Lasereinrichtung ; Fign. 2-4 Illustrationen von Ausführungsformen einer er- findungsgemäß stabilisierten Lasereinrichtung ; Fign. 5-8 Illustrationen zur Phasenkopplung bei der erfindungsgemäßen Stabilisierung einer Lasereinrichtung ; Fign. 9-11 Illustrationen zur Anwendung der Erfindung bei spektroskopischen Messungen oder Zeitmessun- gen ; Fig. 12 eine weitere Ausführungsform einer erfindungsge- mäß stabilisierten Lasereinrichtung ; und Fig. 13 eine optische Frequenz-Teilerstufe (Stand der Technik).

Obwohl der Betrieb eines stabilisierten Pulslasers unter Ver- wendung verschiedener stabilisierender Regelmechanismen eine bevorzugte Ausführungsform der Erfindung darstellt, wird die obengenannte Aufgabe bereits durch eine Lasereinrichtung mit einer Resonatoranordnung gelöst, bei der für die verschiedenen spektralen Komponenten der umlaufenden Pulse verschiedene, vorbestimmte Phasenverschiebungen wirksam sind. Eine derartige Lasereinrichtung wird zunächst unter Bezug auf Fig. 1 erläu- tert. Anschließend werden die Einführung der Stabilisierungs- regelung illustriert und Anwendungen der Erfindung beschrie- ben.

Lasereinrichtung mit spektral spezifisch verstellbaren Phasenverschiebungen Fig. 1 zeigt schematisch eine Ausführungsform einer erfin- dungsgemäßen Lasereinrichtung 1 mit einem aktiven Lasermedium 2 in einer Resonatoranordnung 3, die einen Einkoppelspiegel 31, einen Auskoppelspiegel 32, eine Vielzahl von Umlenkspie- geln 33a, 33b, 33c und einen ebenen Endspiegel 34 umfaßt. Das aktive Lasermedium 2 ist ein Ti : Al-O>-Kristall (mit einer Kerr- Linse modengekoppelt, z. B. der kommerziell verfügbare"Co- herent Mira 900", Pulslänge 73 fs, Wiederholfrequenz fr = 75 MHz), der durch den Einkoppelspiegel 31 mit einem diodenge- pumpten, frequenzverdoppelten Einzelfrequenz-Nd : YVO4-Laser (z.

B."Coherent Verdi", nach Frequenzverdopplung : k = 532 nm, Leistung 5 W) gepumpt wird. Im Resonator 3 befindet sich fer- ner zwischen dem Umlenkspiegel 33a und dem Endspiegel 34 eine Kompensationseinrichtung 4 zur Kompensation der Gruppenge- schwindigkeitsdispersion der umlaufenden Lichtpulse (Pulskom- pressor). Beim dargestellten Beispiel umfaßt die Kompensati- onseinrichtung 4 zwei Prismen 41,42, deren Position in Bezug auf den Strahlengang in der Resonatoranordnung in an sich be- kannter Weise eingestellt ist. Die Funktion der Prismen 41,42 könnte auch durch andere spektral wirksame Elemente wie bei- spielsweise gechirpte Resonatorspiegel übernommen werden (sie- he auch"Femtosecond Laser Pulses"von C. Rulliere).

Anwendungsabhängig wird ein Laser mit einer höheren Wiederhol- frequenz fr (z. B. rd. 1 GHz oder dauber) eingesetzt. Höhere Wiederholfrequenzen ergeben größere Modenabstände und damit leichter identifizierbare und der unten erläuterten Schwe- bungsmessung besser zugangliche Moden.

Die Resonatorlänge kann durch Verschiebung des Umlenkspiegels 33b entsprechend dessen Spiegelnormalen (Pfeilrichtung) einge- stellt werden. Hierzu ist der Umlenkspiegel 33b mit einem als Resonatorlängen-Stelleinrichtung wirkenden Schubantrieb 5 ver- sehen. Der Schubantrieb 5 ist beispielsweise ein in an sich bekannter Weise gesteuerter Piezoantrieb. Das Bezugszeichen 6 bezeichnet einen doppelt brechenden Filter (Lyot-Filter).

Die Resonatoranordnung 3 ist, soweit sie bis hier beschrieben wurde, an sich bekannt und entsprechend den üblichen Maßnahmen zur Pulsformung, Pulsmessung und dergleichen modifizierbar.

Die erfindungsgemaße Resonatoranordnung 3 unterscheidet sich jedoch von herkömmlichen Resonatoren durch die Einführung einer Stelleinrichtung zur Einstellung und/oder Änderung der linearen Dispersion im Resonator. Diese Stelleinrichtung, die in Bezug auf die unten erläuterten Regelkreise auch als Dis- persions-Stelleinrichtung bezeichnet wird, kann durch ver- schiedene Maßnahmen implementiert werden, für die beispielhaft in Fig. 1 die Kipp-oder Schwenkbarkeit des Endspiegels 34 illustriert ist. Durch die Einführung der Dispersions- Stelleinrichtung können bei Zusammenwirken mit dem Schuban- trieb 5 zur Verstellung des Umlenkspiegels 33b sowohl die Wiederholfrequenz fr als auch die Modenfrequenzen durch Steuerung der Gruppen-und Phasenumlaufzeiten der im Resonator umlaufenden, solitonenähnlichen Pulse festgelegt werden.

Der schwenkbare Endspiegel 34 ist im Resonatorzweig auf der vom aktiven Medium abgewandten Seite der Kompensationseinrich- tung 4 vorgesehen. Die Verschwenkbarkeit bedeutet, daß der Endspiegel 34 um eine Achse verschwenkbar ist, die auf der Bezugsebene senkrecht steht, in der die spektrale Pulsaufspal- tung in der Kompensationseinrichtung 4 erfolgt. Im unteren Teil von Fig. 1 sind zwei vergrößerte Darstellungen des ver- schwenkbaren Endspiegels 34 gezeigt. Der Endspiegel 34 wird mit einer schematisch dargestellten Schwenkeinrichtung 7 betä- tigt, die z. B. einen Piezoantrieb umfaßt. Bei Einstellung einer bestimmten Ausrichtung des Endspiegels 34 wird die fol- gende Wirkung erzielt.

Auf der vom aktiven Lasermedium 2 abgewandten Seite der Kom- pensationseinrichtung 4 sind die Pulse spektral räumlich auf- gelöst. Die Moden laufen nebeneinander. Eine Mode trifft auf den Spiegel 34 gerade bei der Schwenkachse der Schwenkeinrich- tung (oder am nächsten zu dieser Schwenkachse). Diese Mode wird beim Verschwenken des Spiegels 34 nicht (oder kaum) ver- ändert. Alle anderen Moden besitzen einen räumlichen Abstand von dieser Mode und werden durch das Verschwenken mit zuneh- mendem Schwenkwinkel auseinandergezogen. Die Modenabstände andern sich und damit auch die Wiederholfrequenz fr der Licht- pulse. Durch Verschwenken des Endspiegels wird somit geome- trisch eine Phasenverschiebung eingeführt, die proportional zum Frequenzabstand von zwei Moden ist und einer Änderung der linearen Dispersion entspricht. Die Phasenverschiebung liefert eine zeitliche Verschiebung des Pulses und ändert damit die wirksame Resonator-Umlaufzeit. Dadurch wird im Unterschied zur Gruppengeschwindigkeitsdispersion (Dispersion zweiter Ord- nung), die die Pulse spektral zerfließen läßt, die Gruppenum- laufzeit verändert. Dies führt zu einer Einstellung (bzw. bei einer Regelung gemäß den Fign. 2-4 zu einer Festlegung) der Lage der Modenfrequenzen.

Der verschwenkbare Endspiegel 34 wird mit einer Schwenkachse am Spiegelrand (Fig. 1, links unten) oder in der Spiegelmitte (Fig. 1, rechts unten) auf einer Kugel gelagert. Die Lagerung in der Spiegelmitte wird, da sich beim Schwenken keine Ände- rung der mittleren Resonatorlänge ergibt, und aus Gründen einer vereinfachten Justierung bevorzugt. Bei Lagerung am Spiegelrand ist ggf. eine Nachjustierung der Resonatorlänge am Umlenkspiegel 33b vorgesehen. Der Schwenkwinkel wird anwen- dungsabhängig im Bereich von 0.005° bis 0.05° verschwenkt.

Dies entspricht z. B. bei einer Spiegelbreite von rd. 2 cm einem Verschwenken des freien Spiegelrandes um rd. 5 um. Das Verschwenken mit der Schwenkeinrichtung 7 erfolgt stufenlos.

Gemäß einer alternativen Gestaltungsform der ersten Stellein- richtung ist der Endspiegel 34 fest angebracht. Zur optischen Einführung der linearen Dispersion in den Resonator ist dann in einem beliebigen Resonatorteil ein einschiebbares, transpa- rentes Prismenpaar oder eine verschwenkbare, transparente Platte mit einer Schub-oder Schwenkeinrichtung 8', 8 (gepunk- tet dargestellt) vorgesehen. Das Prismenpaar besitzt vorzugs- weise einen Offnungswinkel entsprechend dem Brewsterwinkel im betrachteten Wellenlangenbereich (z. B. rd. 69°). Die Platte besitzt z. B. eine Dicke von 2 mm. Die Funktion des Prismen- paares oder der Platte, die beispielsweise aus Glas bestehen, entspricht der oben erläuterten Funktion des verschwenkbaren Endspiegels 34, wobei jedoch wegen des zusätzlichen transpa- renten Mediums eine zusätzliche Nachregelung der optischen Resonatorlänge erforderlich ist. Beim Verschieben des Prismen- paares (Größenordnung um) oder Verkippen der Platte (Größen- ordnung um) verlauft ein längerer oder kürzerer Lichtweg durch das Glas (z. B. Kronglas SF10, Quarzglas), so daß die lineare Dispersion entsprechend verändert wird. Die Platte kann durch den Lyot-Filter 6 gebildet werden. Entsprechend kann das Pris- menpaar auch durch die Prismen 41,42 der Kompensationsein- richtung gebildet werden. Die Platte kann zur Vermeidung von Interferenzerscheinungen mit einem Keilwinkel ausgebildet sein.

Es wird betont, daßgdie Schubeinrichtung 8'nicht mit den bekannten Schubschlitten herkömmlicher Pulskompressoren zu verwechseln ist. Die Schubeinrichtung 8' (z. B. mit Piezoan- trieb) ist für Verstellwege im um-Bereich eingerichtet, während die Schubschlitten im mm-Bereich zu verstellen sind.

Eine weitere Möglichkeit zur Einstellung der linearen Disper- sion im Resonator ist durch eine vorbestimmte Einstellung der Pumpleistung für das aktive Lasermedium 2 gegeben. Das Pumplicht wird außerhalb des Resonators (noch vor dem Einkop- pelspiegel 31) z. B. mit einem elektro-optischen Intensitätsmo- dulator 9 (gepunktet dargestellt) moduliert. Dadurch wird ins- besondere die lineare Dispersion im aktiven Medium 2 geändert.

Zur Variation der Pumpleistung genügen Modulationen im ..-Bereich. Weiter mögliche lineare Dispersionsänderungen wer- den unten unter Bezug auf einen Ringlaser erläutert.

Der Aufbau der Lasereinrichtung gemäß Fig. 1 kann in Bezug auf die Wahl des aktiven Lasermediums und der Laserparameter (ins- besondere Pulsdauer, Leistung, spektrale Zusammensetzung der Pulse) modifiziert sein. Die Lasereinrichtung 1 kann mit einer nach dem Auskoppelspiegel 32 vorgesehenen optischen Faser 201 (s. Fig. 2) kombiniert sein, deren Funktion unten erläutert wird. Es ist auch möglich, sowohl die Schubeinrichtung 5 als auch die Schwenkeinrichtung 7 am Endspiegel 34 vorzusehen, so daß an diesem sowohl die spektral unabhängige Einstellung der Resonatorlänge als auch die Beeinflussung der linearen Disper- sion im Resonator erfolgt.

Anstelle des Aufbaus gemäß Fig. 1 kann auch ein Ringlaser mit der erfindungsgemäßen Stabilisierung betrieben werden. Ein Ringlaser ist allgemein eine Lasereinrichtung mit einem Ring- resonator, der mindestens 3 Spiegel umfaßt, zwischen denen Laserpulse, ggf. mit sich kreuzenden Lichtwegen, umlaufen.

Desweiteren enthält der Ringlaser das Lasermedium und ggf. weitere optische Komponenten. Es sind beispielsweise 4 Spiegel vorgesehen, wie es im o. a. Buch von C. Rullière (S. 60, Fig.

3.5) allgemein gezeigt ist. Dieser Aufbau wird hiermit aus- drücklich in die vorliegende Offenbarung einbezogen.

In einem Ringlaser wird die Gruppengeschwindigkeit nicht mit einem Prismenpaar, sondern mit mindestens einem gechirpten Endspiegel kompensiert. Die erfindungsgemäße modenspezifische Frequenzänderung wird mittels einer der folgenden Maßnahmen eingeführt. Erstens kann eine direkte Intensitätsmodulation am Pumplaser vorgesehen sein. Die Intensitätsmodulation wird in Abhängigkeit von Signalen aus den unten erläuterten Regelkrei- sen eingestellt und beträgt beispielsweise rd. 5%. Zweitens kann eine Änderung der geometrischen Beziehung zwischen dem Pumpstrahl und dem Pulslasermedium vorgesehen sein. Durch ein Verkippen des Pumpstrahls und/oder des Pulslasermediums rela- tiv zueinander wird wiederum eine Modulation der effektiv wirksamen Intensität des Pumpstrahls bewirkt. Das Verkippen wird mit Stelleinrichtungen am Pumplaser und/oder Pulslaser in Abhängigkeit von den Regelkreissignalen eingestellt und be- trägt z. B. rd. 0.05°. Alternativ kann auch ein gegenseitiges Verschieben vorgesehen sein. Durch das Verschieben des Pumpstrahls im Pulslasermedium (im Titan-Saphir-Laser um z. B. rd. 50 um) wird der Ort der Anregung im Pulslasermedium und damit die effektiv wirksame Intensität des Pumpstrahls vari- iert.

Der Aufbau eines stabilisierten Ringlasers besitzt den Vorteil einer hohen Platzersparnis. Der Ringlaser kann so kompakt auf- gebaut sein, daß die Gesamtanordnung auf eine Grundfläche von rd. 20 30 cm- (oder kleiner) paßt.

Lasereinrichtung mit geregelter Stabilisierung Die in Fig. 1 illustrierte Lasereinrichtung wird erfindungsge- mäß bevorzugt unter Implementierung mindestens drei Regelkrei- sen betrieben, die im folgenden unter Bezug auf die Fign. 2- 4 und 12 erläutert werden. Die Stabilisierung eines Pulslasers ist jedoch nicht auf die Lasereinrichtung 1 gemäß Fig. 1 be- schränkt, sondern in entsprechender Weise mit anderen Typen von Lasern zur Erzeugung ultrakurzer Lichtpulse (z. B. Faserla- ser, Farbzentrenlaser, Gaslaser, Farbstofflaser) realisierbar. Die Kombination mit einem kompakten Femtosekundenlaser (Faser- laser, Titan-Saphir-Laser) wird jedoch wegen der Stabilität und Kompaktheit für praktische Anwendungen bevorzugt.

Fig. 2 illustriert schematisch den Aufbau von drei Regelkrei- sen, nämlich dem Moden-Regelkreis I, dem Wiederholfrequenz- Regelkreis II und dem Referenzlaser-Regelkreis III, an einem ersten Ausführungsbeispiel. Bei einer stabilisierten, geregel- ten Lasereinrichtung werden vorzugsweise alle drei Regelkreise realisiert, ein Betrieb allein mit den Regelkreisen I und II ist jedoch, insbesondere bei Bereitstellung eines genügend stabilen Referenzlasers, auch möglich, dies ggf. sogar unter Kombination beider Regelkreise I und II mit einem einzigen Regelungsmechanismus.

Die Lichtpulse einer Lasereinrichtung 200 (modensynchronisier- ter Pulslaser) werden durch eine optische Faser 201 von den Spiegeln 202 und 203 zu den signalgebenden Elementen 220 des Wiederholfrequenz-Regelkreises II und vom Spiegel 204 zu den signalgebenden Elementen 210 des Moden-Regelkreises I gelenkt.

Die in den Fig. 2-4 gezeigten Umlenkspiegel sind anwendungs- abhängig ausgewählte teildurchlässige und/oder dichroitische Spiegel und werden im folgenden samtlich kurz als Spiegel be- zeichnet. Die am Spiegel 204 durchtretenden Pulse werden am Spiegel 206 teilweise auf die signalgebenden Elemente 230 des Referenzlaser-Regelkreises III gelenkt bzw. als Ausgangslicht- pulse P durchgelassen.

In Abhängigkeit von der jeweiligen Anwendung wird aus einem Teil des Lichtwegs im dargestellten Schema Licht zum weiteren Einsatz ausgekoppelt. Diese Auskopplung erfolgt z. B. wie dar- gestellt am Spiegel 206 oder zwischen dem Referenzlaser 240 für optische Frequenzen und dem Spiegel 207.

Der Referenzlaser 240 wird allgemein auch als optischer Refe- renzfrequenzgenerator 240 bezeichnet. Es ist vorzugsweise ein schmalbandiger Dauerstrichlaser vorgesehen, dessen optische Frequenz mit ausreichender Genauigkeit bekannt oder der mit dem Referenzlaser-Regelkreis III stabilisiert ist. Falls der Regelkreis III nicht implementiert wird, so umfaßt der Refe- renzlaser 240 beispielsweise einen methan-stabilisierten Helium-Neon-Laser. Beim dargestellten Beispiel besitzt die erste Bezugsmode eine Frequenz von rd. 350 THz und der Helium- Neon-Laser eine Frequenz von rd. 88 THz, so daß zwei nicht dargestellte Vervielfacherstufen zur Frequenzanpassung (ge- samt : Faktor 4, siehe Bezugszeichen 92,93 in Fig. 9) vorgese- hen sind. Fig. 2 zeigt ferner einen Referenzfrequenzgenerator 250 für Radiofrequenzen. Dieser umfaßt beispielsweise eine Cäsium-Atomuhr 251 mit einer charakteristischen Frequenz von 9.2 GHz und einen Frequenzsynthesizer 252 zur Bereitstellung von gegenüber der Atomuhr abgeleiteten Bezugsfrequenzen.

Die in Fig. 2 gezeigten Elemente wirken zur Stabilisierung der Lasereinrichtung 200 wie folgt zusammen. Im Moden-Regelkreis I werden die aber den Spiegel 204 auf die Elemente 210 gelenkten Ausgangspulse der Lasereinrichtung 200 auf das lichtempfind- liche Element 211 gerichtet. Des weiteren wird Licht mit einer Referenzfrequenz f,-. :- auf das Element 211 gerichtet. Die Refe- renzfrequenz fur-zist die Ausgangsfrequenz des Referenzlasers 240 (oder ein ganzzahliges Vielfaches und/oder ein Teiler da- von) oder eine mit einer SHG-Einrichtung 241 frequenzverdop- pelte Mode des ursprünglichen Modenkammes (siehe unten). Die Referenzfrequenz wird über den Spiegel 207 ebenfalls auf das lichtempfindliche Element 211 gerichtet. Das lichtempfindliche Element 211 ist dazu vorgesehen, insbesondere eine Schwebungs- frequenz zwischen einer Bezugsmode der Ausgangspulse und der Referenzfrequenz zu erfassen. Hierzu werden beide Anteile in an sich bekannter Weise unter Verwendung von Polarisations- Teilern überlagert. Das lichtempfindliche Element 211 ist, insbesondere in Abhangigkeit vom jeweiligen Spektralbereich, eine Photodiode oder ein Photomultiplier.

Das elektrische Ausgangssignal des lichtempfindlichen Elements 211 enthält das charakteristische Schwebungssignal, das durch die Überlagerung der optischen Frequenz der ausgewählten Be- zugsmode innerhalb des Frequenzkamms der Ausgangspulse der Lasereinrichtung 200 und der genannten Referenzfrequenz gebil- det wird. Das Schwebungssignal wird als Regelgröße an den (Mo- den-) Regler 214 gegeben, der ein Ausgangssignal zur Betätigung der Dispersions-Stelleinrichtung der Lasereinrichtung 200 ab- gibt, die eine Schwenkeinrichtung 7 (oder der Einrichtungen 8, 8', s. Fig. 1) ist. Das Ausgangssignal kann alternativ auch zur Regelung des Referenzlasers (siehe Fign. 3 und 4) oder zur Einstellung der Schubeinrichtung 5 (s. Fig. 1) verwendet wer- den. Der Regler 214 ist in an sich bekannter Weise als analo- ger oder digitaler Regler aufgebaut. Der Moden-Regelkreis I bildet einen PLL-Regelkreis.

Zur Erzielung eines für die Regelung optimalen Schwebungs- signals wird einerseits eine geeignete (Bezugs-) Mode des Fre- quenzkamms der Ausgangspulse ausgewählt. Hierzu kann anwen- dungsabhängig ein frequenzselektives Element 212 (z. B. ein optisches Gitter) vorgesehen sein, um eine bestimmte spektrale Komponente der Ausgangspulse auf das lichtempfindliche Element 211 zu lenken. Dies dient jedoch nur der Verbesserung des Signal-Rausch-Verhältnisses und ist nicht zwingend erforder- lich. Andererseits wird ggf. die Ausgangsfrequenz des Refe- renzlasers 240 nicht selbst als Referenzfrequenz verwendet, sondern zusätzlich auf die zur Verfügung stehende Mode abge- stimmt.

Diese Abstimmung umfaßt, insbesondere in Zusammenhang mit der unten erlauterten Referenzlaser-Regelung, eine Vervielfachung und/oder eine Teilung der Ausgangsfrequenz zur Erzielung der Referenzfrequenz fret. Die Vervielfachung ergibt eine Referenz- frequenz fref im Bereich des Frequenzkammes. Die Referenzlaser- Regelung koppelt ein Vielfaches (z. B. Doppeltes) der Ausgangs- frequenz des Referenzlasers 240 an eine weitere Bezugsmode des Frequenzkammes mit Abstand (z. B. Abstand fref) von der ersten Bezugsmode. Die Teilung ist ggf. erforderlich, falls der Fre- quenzkamm nicht genugend breit ist und keine verwertbare Be- zugsmode bei 2fur. aufweist. Die Teilung erfolgt mit der Teilerstufe 213, die grundsätzlich wie die Teilerstufe gemäß Fig. 13 aufgebaut ist.

Wenn der am Ausgang der Faser 201 emittierte Modenkamm genü- gend breit ist und insbesondere eine ganze Frequenzoktave (f und 2f) oder mehr umfaßt, so kann als Referenzfrequenz fref die frequenzvervielfachte Mode des Modenkammes verwendet wer- den. Diese Abwandlung ist in Figur 12 mit den Elementen 202, 207 und 241 gestrichelt eingezeichnet. Das Element 202 ist ein dichroitischer Spiegel, der niedrige Frequenzen des Moden- kammes ablenkt und hohe Frequenzen durchlät. Eine oder mehre- re Moden des Frequenzkammes werden mit der SHG-Einrichtung 241 (z. B. KDP-oder KNbO ;-Kristall) frequenzverdoppelt. Die Anzahl der frequenzverdoppelten Moden hängt von den Parametern der SHG-Einrichtung ab. Wenn die Phasenanpassung in der SHG- Einrichtung z. B. über 2 bis 3 nm wirksam ist, so können bis zu 1000 Moden frequenzverdoppelt werden. Dementsprechend kön- nen bei der Schwebungsmessung am lichtempfindlichen Element 231 auch eine Vielzahl von höherfrequenten Moden des Modenkam- mes berücksichtigt werden. Es ergibt sich vorteilhafterweise ein erheblicher Intensitätsgewinn bei der Schwebungsmessung und damit eine Genauigkeitserhöhung im Regelkreis I.

Die Verwendung einer niederfrequenten Mode als Referenz für die Schwebungsmessung basiert auf den folgenden Überlegungen.

Die niederfrequente Mode (z. B. f, j) unterscheidet sich bei einem Modenabstand f und von der m-ten höherfrequenten Mode fz durch mfr. Es wird ein m gewählt, für das gelten soll : fz = f « + mf,--2f ;,,. + 0. Fur die Schwebungsfrequenz ergibt sich <BR> <BR> <BR> <BR> A = fz-2fN. Die Lasereinrichtung wird auf der Grundlage die- ser Schwebungsfrequenz stabilisiert.

Bei der Implementierung der Schwebungsmessung an niederfre- quenten, vervielfachten Moden mit höherfrequenten Moden wird auf das Element 241 verzichtet. Die Anbindung des Referenzla- sers 240 ist jedoch ggf. anwendungsabhängig weiter zur Bereit- stellung eines stabilisierten Lasers erforderlich.

Das erläuterte Prinzip läßt sich auch dahingehend umkehren, daß eine Schwebungsmessung an hoherfrequenten, geteilten Moden mit niederfrequenten Moden erfolgt.

Der Moden-Regler 214 wirkt so, daß das Schwebungssignal mini- miert wird oder eine feste Schwebungsfrequenz besitzt. Als Führungsgröße wird im letzteren Fall beispielsweise das Signal eines Lokaloszillators (z. B. vom Generator 250) oder ein davon abgeleitetes Signal verwendet. Mit der Moden-Regelung wird die ausgewählte erste Bezugsmode des Frequenzkamms auf einen festen Frequenzabstand in Bezug auf die Referenzfrequenz fref oder umgekehrt die Referenzfrequenz fref auf einen festen Fre- quenzabstand in Bezug auf die Bezugsmode fixiert. Die Fixie- rung einer Mode des Frequenzkamms kann mit einer außerordent- lich hohen Relativgenauigkeit erfolgen. Welches Vorzeichen der Frequenzabstand der Bezugsmode von der Referenzfrequenz be- sitzt, läßt sich aus dem Verhalten des Reglers 214 ableiten.

Mit dem Moden-Regelkreis I wird bei Regelung der Dispersion die Lage des Frequenzkammes relativ zur Referenzfrequenz durch Fixierung einer ausgewählten Mode geregelt, dabei aber auch der Modenabstand aller Moden des Ausgangspulses verändert. Um nun den anwendungsabhängig gewunschten Modenabstand mit der fixierten Bezugsmode einzustellen, erfolgt mit dem Wiederhol- frequenz-Regelkreis II die Einstellung der Gruppenumlaufzeit bzw. der effektiven Resonatorlänge des Pulslasers. Im Wieder- holfrequenz-Regelkreis II werden die Ausgangspulse über den Spiegel 202 zu den Elementen 220 gelenkt. Das elektrische Aus- gangssignal des lichtempfindlichen Elements 221 (Photodiode oder Photomultiplier) wird als Basisfrequenz oder als höhere Harmonische (z. B. 100. oder 200. Harmonische) von dieser am Mischer 222 mit dem Signal des Referenzfrequenzgenerators 250 für Mikrowellen-oder Radiofrequenzen elektrisch gemischt, wobei sich eine Differenz-oder Schwebungsfrequenz zwischen der Pulswiederholfrequenz fr der Ausgangspulse (oder der höhe- ren Harmonischen) und der Radiofrequenz bildet, die beide im GHz-Bereich liegen. Dieses Schwebungssignal wird als Regel- größe vom (Wiederholfrequenz-) Regler 224 zur Einstellung der Resonatorlänge, z. B. am Schubantrieb 5 gemäß Fig. 1, oder bei Kopplung des Modenreglers 214 mit der Resonatorlängen- Stelleinrichtung zur Einstellung der Dispersion verwendet. Als Führungsgröße dient wie beim Moden-Regler 214 das Signal des Lokaloszillators. Alternativ erfolgt eine Minimierung des Schwebungssignals. Über die fixierte Einstellung der Wieder- holfrequenz f ! der Ausgangspulse und damit des Modenabstandes einerseits und der Frequenz einer ausgewählten Mode anderer- seits erfolgt eine vollständige Stabilisierung der Ausgangs- pulse der Lasereinrichtung 200 relativ zum Referenzlaser 240.

Für das Zusammenwirken der Moden-und Wiederholfrequenz- Regelkreise I und II ist deren gegenseitige Abhängigkeit von Bedeutung. Während der Moden-Regelkreis I die absolute Ein- stellung einer ersten Bezugsmode erlaubt, können mit dem Wie- derholfrequenz-Regelkreis II über die Änderung der Resonator- lange sowohl die Pulswiederholfrequenz fr (entspricht dem Modenabstand) als auch die Frequenzlage der Moden verändert werden. Wenn mit dem Wiederholfrequenz-Regelkreis II die Puls- wiederholfrequenz fr festgehalten wird, so wird mit dem Moden- Regelkreis I die Frequenzlage der Moden definiert. Wenn mit dem Wiederholfrequenz-Regelkreis II die Frequenzlage der Moden festgehalten wird, so wird mit dem Moden-Regelkreis I die Pulswiederholfrequenz fr verändert. Abweichend von der oben beschriebenen Gestaltung ist es daher alternativ möglich, daß der Regler 214 die Resonatorlängen-Stelleinrichtung und der Regler 224 die Dispersions-Stelleinrichtung regelt.

Die Regelkreise I und II erlauben zwar bereits eine vollstän- dige Laserstabilisierung relativ zum Referenzlaser 240. Diese ist somit von der Genauigkeit des optischen Referenzfrequenz- generators und ggf. einer Frequenzvervielfachung abhängig. Der Referenzlaser 240 stellt bei Präzisionsanwendungen ein geson- dert stabilisiertes und dennoch relativ ungenaues, platzauf- wendiges und empfindliches Gerat dar. Gemäß einer für prakti- sche Anwendungen, insbesondere außerhalb des Laborbereiches, bevorzugten Ausführungsform der Erfindung ist vorgesehen, den optischen Referenzfrequenzgenerator selbst mit den stabili- sierten Ausgangspulsen der Lasereinrichtung 200 zu stabilisie- ren. Hierzu wird der Referenzlaser-Regelkreis III eingerich- tet, der wie folgt funktioniert.

Das in Fig. 2 dargestellte Gesamtsystem besitzt drei Frei- heitsgrade in Bezug auf den Betrieb der Lasereinrichtung 200 und des Referenzlasers 240. Diese Freiheitsgrade umfassen erstens die Lage der ersten Bezugsmode bei einer bestimmten optischen Frequenz, zweitens den Modenabstand entsprechend der Pulswiederholfrequenz fr im Radiofrequenzbereich und drittens die Frequenz des Referenzlasers 240. Bei der Lasereinrichtung 200 können über die Resonatorlänge und/oder über die lineare Dispersion die Pulswiederholfrequenz fol un die absolute Moden- lage im Resonator eingestellt werden. Eine höherfrequente Bezugsmode des stabilisierten Frequenzkammes wird nun zur Regelung des Referenzlasers 240 bzw. zur Ableitung eines Fre- quenznormals für diesen verwendet. Für jeden der drei Frei- heitsgrade ist also ein Regelkreis vorgesehen. Die Moden-und Wiederholfrequenz-Regelkreise I bzw. II verwenden als Bezugs- großen die optische Referenzfrequenz bzw. die Radioreferenz- frequenz der Referenzfrequenzgeneratoren 240 bzw. 250. Im dritten Regelkreis wird das Regelungsprinzip umgekehrt : die optische Referenzfrequenz wird auf einen bestimmten Wert gere- gelt. Hierzu wird wiederum ein aus zwei optischen Frequenzen abgeleitetes Schwebungssignal als Regelgröße verwendet. Die erste Frequenz wird von der optischen Referenzfrequenz fref selbst abgeleitet, während die zweite Frequenz durch eine weitere Bezugsmode im Frequenzkamm der Ausgangspulse, die einen vorbestimmten Referenzabstand von der im Moden- Regelkreis I eingestellten Mode besitzt, oder eine höhere Har- monische oder ein Bruchteil der Frequenz dieser Bezugsmode gegeben ist.

Der Referenzlaser-Regelkreis III enthält gemäß Fig. 2 als signalgebende Elemente 230 das lichtempfindliche Element 231 und das frequenzselektive Element 232. Ausgangspulse der Lasereinrichtung 200 werden über den Spiegel 206 und das fre- quenzselektive Element 232 (z. B. optisches Gitter) auf das lichtempfindliche Element 231 gelenkt. Gleichzeitig empfängt dieses ein frequenzverdoppeltes Signal vom Referenzlaser 240, das nach Passage des Spiegels 207 in der SHG-Einrichtung 241 (Einrichtung zur Erzeugung der zweiten Harmonischen, z. B. KDP- oder KNbO--Kristall) gebildet und über den Spiegel 208 zum lichtempfindlichen Element 231 gelenkt wird. Das lichtempfind- liche Element 231 ist wiederum eine Photodiode oder ein Pho- tomultiplier. Da im Referenzlaser-Regelkreis III höhere opti- sche Frequenzen und damit kürzere Wellenlängen als im Moden- Regelkreis I verarbeitet werden, wird jedoch als lichtempfind- liches Element 231 ein Photomultiplier bevorzugt.

Die Regelung im dritten Regelkreis III basiert erneut auf der Beobachtung eines Schwebungssignals, das bei Überlagerung der frequenzverdoppelten Referenzfrequenz mit der höherfrequenten Bezugsmode der Ausgangspulse generiert wird. Wie in Figur 5 schematisch illustriert ist, besitzt die höherfrequente Mode M2 der Ausgangspulse einen definierten Frequenzabstand gegenüber der im Moden-Regelkreis I fest eingestellten Bezugsmode M1. Der Frequenzabstand entspricht dem Produkt aus der Modenzahl N zwischen den Bezugsmoden M und M-im Moden-bzw. Referenz- laser-Regelkreis I bzw. III und dem Modenabstand zwischen zwei einzelnen Moden f, der durch den Wiederholfrequenz-Regelkreis II festgelegt ist. Die Modenzahl zwischen den Bezugsmoden wird durch einen Modenzähler 260 festgestellt. Die Funktion des Modenzählers wird unten erläutert. Alternativ ist die Fest- stellung der Absolutlage der höherfrequenten Bezugsmode M2 auch durch Vergleich mit einer nahe gelegenen, genau bekannten ato- maren Resonanz oder bei genügend großen Pulswiederholfrequen- zen (> 300 MHz) durch direktes Messen der Moden mit einem Wavemeter (z. B. vom Typ Burleigh-WA1500) möglich.

Das elektrische Ausgangssignal des lichtempfindlichen Elements 231 besitzt einen mit der Differenz-oder Schwebungsfrequenz 8f aus der doppelten Referenzfrequenz [2fre = 2 (Ml fr + fp)] und der Frequenz der Bezugsmode bei M (M2 fr + oszillierenden Signalanteil, der als Regelgröße im (Referenzlaser-) Regler 234 verarbeitet wird. Ändert sich die Referenzfrequenz fref um Af, so ändern sich die Beiträge zur Schwebung entsprechend um 2Af bzw. Af. Für 5f gilt bei M : =2M1 : 8f = 2f, t- (M f + fj) = 2 (Ml f + fj)- (2Ml fr + fp) = fp Die Schwebungsfrequenz ist also gerade gleich der Schlupffre- quenz f,. Zur Stabilisierung von fref ist somit das Schwebungs- signal 8f auf Null zu minimieren oder auf einen Lokaloszillator abzustimmen. Der Referenzlaser-Regler 234 ist beispielsweise dazu eingerichtet, die optische Frequenz des Referenzlasers 240 mit einer Referenzlaser-Stelleinrichtung so einzustellen, daß die Schwebungsfrequenz einem vorbestimmten Wert ent- spricht. Ist der Referenzlaser 240 ein Diodenlaser, so wird dieser mit dem Regler 234 stromstabilisiert oder mit einem als Stelleinrichtung dienenden externen beweglichen Gitter stabi- lisiert. Für den Fall eines diodengepumpten Festkörperlasers als Referenzlaser 240 erfolgt eine Stabilisierung mit einem als Stelleinrichtung dienenden Piezoregler der Resonatorlänge oder einem elektro-optischen Modulator. Der besondere Vorteil des Aufbaus mit den drei Regelkreisen besteht nun darin, daß an den Referenzlaser 240 keine besonders hohe Eigenstabilität gefordert wird. Der Referenzlaser 240 wird jedoch im Frequenz- raum durch die mit dem Radiofrequenzgenerator 250 vorgegebene Genauigkeit von z. B. 10-"stabilisiert. Bei Bezug auf optische Frequenznormale könnte sogar eine Relativgenauigkeit der Sta- bilisierung bis zu 10-erwartet werden. Es kann ein Referenz- frequenzgenerator verwendet werden, dessen Frequenz an das Meßproblem angepaßt ist. Damit wird mit der Gesamtanordnung ein in der Praxis vielseitig anwendbarer, nicht auf den Labor- bereich beschränkter optischer Frequenzgenerator geschaffen.

Der Modenzähler 260 arbeitet nach dem folgenden Prinzip. Zur Modenzählung erfolgt eine Ausdünnung der eng benachbarten Moden innerhalb des Frequenzkammes in einen gestreckten Fre- quenzbereich, in dem die Moden mit einem kommerziell verfügba- ren Wavemeter meßbar sind. Hierzu enthält der Modenzähler 260 einen passiven Resonator mit einem gegenüber dem Resonator der Lasereinrichtung 200 erweiterten freien Spektralbereich. Es ist beispielsweise ein 20-fach erweiterter Spektralbereich vorgesehen. In diesem Resonator werden entsprechend nur noch beispielsweise jede zwanzigste Mode transmittiert, so daß ein gestreckter Modenabstand ausgebildet wird (z. B. 1.5 GHz). Dies entspricht im Zeitbild einem 20-fach erniedrigten Pulsabstand <BR> <BR> <BR> <BR> i. Mit dem ausgedünnten Frequenzkamm erfolgt die selbe Regelung mit dem Referenzfrequenzgenerator 240 und dessen frequenzver- doppelten Signal (nach 241) wie mit dem ursprünglichen Kamm entsprechend dem Referenzlaser-Regelkreis. Es ergeben sich zwei Schwebungssignale, deren Abstand mit dem Wavemeter ausge- wertet werden kann. Aus dieser Frequenzermittlung und der be- kannten Modenausdünnung im passiven Resonator des Modenzählers 260 kann dann auf die Frequenzlage der Bezugsmoden und die Anzahl der zwischen ihnen liegenden Moden rückgeschlossen wer- den.

In Fig. 2 ist dem Ausgang der Lasereinrichtung 200 nachgeord- net eine Einrichtung 201 zur Verbreiterung des Ausgangsspek- trums der Lasereinrichtung 200 durch Selbstphasenmodulation in einem nichtlinearen Medium illustriert. Diese Einrichtung 201 ist beispielsweise eine optische Faser. Die Selbstphasenmodu- lation in optischen Fasern ist beispielsweise von K. Imai et al. in"IEEE Journal of Quantum Electronics", Bd. 34,1998, S. 54 ff., beschrieben. Je nach der Leistung der Ausgangspulse kann eine spektrale Verbreiterung bis hin zum quasi-Weißlicht- kontinuum erzielt werden. Dies ist insbesondere dann von Be- deutung, wenn der Frequenzkamm Moden der Frequenz f und von deren zweiten Harmonischen 2f enthalten soll. In diesem Fall wird der Aufbau der Regelkreise I, III vereinfacht, in dem sich der erste Regelkreis I auf die Bezugsmode bei f und der dritte Regelkreis III auf die Bezugsmode 2f bezieht. Falls die Einrichtung 201 nicht eingesetzt wird, ist es zur Erzielung der Referenzlaser-Regelkreises III gegebenenfalls erforder- lich, Teilerstufen einzuführen, um ein auswertbares Schwe- bungssignal zwischen der zweiten Harmonischen der optischen Referenzfrequenz und einer Bezugsmode des Frequenzkamms oder einer Teilfrequenz von dieser zu erzielen.

Die Einrichtung 201 ist vorzugsweise so ausgelegt, daß eine Spektrenverbreiterung mindestens über eine Oktave erfolgt, so daß der Modenkamm von f bis 2f reicht. Dies wird z. B. mit einer sog."Photonic Crystal Faser"erzielt, die einen Faser- kern und um diesen axial verlaufende mikroskopisch kleine Luftkanäle besitzen (siehe D. Mogilevtsev et al. in"Optics Letters", Bd. 23,1998, S. 1662 ff., T. A. Birks in"Optics Letters", Bd. 22,1997, S. 961 ff., oder T. A. Birks in"IEEE Photonics Letters", Bd. 11,1999, S. 674 ff.). Eine Faser mit Spektrenverbreiterung auf 2f liefert Vorteile für den Aufbau der unten erläuterten Regelkreise.

Beim Schema gemaß Fig. 2 wird die Lasereinrichtung unter Bezug auf den Referenzlaser 240 stabilisiert. Umgekehrt besteht auch die Möglichkeit, die Frequenz des Referenzlasers 240 oder da- von abgeleitete (geteilte oder vervielfachte) Frequenzen zu messen, indem eine erfindungsgemäße Lasereinrichtung im stabi- lisierten Betrieb mit dem Referenzlaser 240 phasengekoppelt und aus dem Schwebungssignal des (hier nicht geregelten) Refe- renzlaser-Regelkreises III die Frequenz des Referenzlasers 240 ermittelt wird. Damit wird unmittelbar und hochgenau die Fre- quenz des Referenzlasers 240 mit dem Radiofrequenzgenerator 250 (Relativgenauigkeit mindestens 10-l°) in Bezug gesetzt und das gewünschte"Uhrwerk"zur Uberbrückung des Intervalls zwi- schen optischen Frequenzen und Radiofrequenzen geschaffen.

Abwandlungen des Schemas gemäß Fig. 2 sind in den Fign. 3 und 4 illustriert. Gleiche Teile sind mit gleichen Bezugszeichen versehen. Im folgenden werden lediglich die Unterschiede gegenüber dem Aufbau gemäß Fig. 2 erläutert.

Der Moden-Regelkreis I ist gemäß Fig. 3 in zwei Teilregelungen Ia und Ib aufgeteilt. Die eine Teilregelung Ia dient der Kopp- lung eines ersten Referenzlaser 240a, der z. B. ein Diodenlaser ist und bei einer bestimmten Frequenz fref läuft, mit einem ersten Moden-Regler 214a an eine Bezugsmode des Puls- Frequenzkammes. Die andere Teilregelung Ib entspricht der oben erläuterten Moden-Regelung der Lasereinrichtung 200 auf der Basis eines Schwebungssignals aus der doppelten Bezugsfrequenz fref und der Frequenz eines bei 2f-ef betriebenen und an eine höherfrequente Bezugsmode im Frequenzkamm der Pulse angekop- pelten zweiten Referenzlasers 240b. Ein Bruchteil (z. B.

1/128) der Schwebungsfrequenz wird als Regelgröße dem zweiten Moden-Regler 214b zugeführt. Durch diese Frequenzteilung des Schwebungssignals, die auch bei der Gestaltung gemäß Fig. 2 vorgesehen sein kann, wird die Bandbreite der Regelung um den Teilungsfaktor erhöht. Damit wird die relativ geringe Regelge- schwindigkeit (Bandbreite) der Piezoantriebe in der Laserein- richtung kompensiert. Die Kopplung des zweiten Referenzlasers 240b an den Modenkamm im Referenzlaser-Regelkreis III ist symmetrisch zur Kopplung zwischen der unteren Bezugsmode und dem ersten Referenzlaser 240a.

Der Moden-Regelkreis I ist entsprechend dem oben erläuterten Prinzip auch gemäß Fig. 4 in zwei Teilregelungen Ia und Ib aufgeteilt. Zusätzlich ist auch der Referenzlaser-Regelkreis III in zwei Teilregelungen IIIa und IIIb aufgeteilt, von denen eine Teilregelung IIIa der Uberbrückung zwischen der höherfre- quenten Bezugsmode und dem bei 2fref betriebenen zweiten Refe- renzlaser 240b dient. Die andere Teilregelung IIIb entspricht im wesentlichen der Referenzlaser-Regelung III gemäß Fig. 3.

Die Teilregelung IIIa umfaßt die Ankopplung des Referenzlasers 240c an die höherfrequente Bezugsmode des Frequenzkammes. Der Referenzlaser 240c wird bei 3/2fie betrieben und umfaßt im wesentlichen eine Teilerstufe gemäß Fig. 13. Nach Frequenzver- dopplung des Ausgangssignals des Referenzlasers 240c bei 242 und Summenbildung aus dem Ausgangssignal fref des ersten Refe- renzlasers 240 und dem Ausgangssignal 2fref des zweiten Refe- renzlasers 240b bei 243 wird am lichtempfindlichen Element 244 ein Schwebungssignal erzeugt, auf dessen Grundlage der zweite Referenzlaser 240b stabilisiert wird.

Die Anwendung der Erfindung ist nicht auf die Stabilisierung eines Pulslasers beschränkt. Die unter Bezug auf die Fign. 2- 4 erläuterten Prinzipien können auch verwendet werden, um mit einer stabilisierten Lasereinrichtung eine unbekannte optische Frequenz zu messen. Anwendungen der Erfindung zur Stabilisie- rung und/oder Messung optischer Frequenzen werden im folgenden beispielhaft erläutert.

Anwendungsbeispiel 1 : Messung oder Synthese optischer Frequen- zen Mit einer erfindungsgemäß stabilisierten Lasereinrichtung kön- nen erstmalig optische Frequenzen oder Frequenzdifferenzen mit einer Genauigkeit von mindestens 10-16 unmittelbar oder über wenige Teilerstufen (2 oder 3) zu einem Frequenznormal (z. B. zu einer Atomuhr) in Bezug gesetzt werden. Dies bedeutet ent- weder, von einer optischen Frequenz (z. B. Meßlicht eines Spektroskopielasers) auszugehen und diese mit einem Radiofre- quenznormal in Beziehung zu setzen oder von einer Radiofre- quenz auszugehen und damit eine optische Frequenz zu stabili- sieren. Die Uberbrückung der Frequenzdifferenz zwischen optischer Frequenz und Radiofrequenz wird im folgenden unter Bezug auf die Fign. 6-8 erläutert.

Das Ziel der Anwendung besteht beispielsweise in der Ermitt- lung oder Erzeugung der Frequenz f des Referenzlasers (siehe Fig. 6). Der Referenzlaser entspricht dem Referenzfrequenzge- nerator 240 in Fig. 2. Im folgenden wird lediglich auf die Ermittlung der Frequenz f Bezug genommen. Zur Erzeugung der Frequenz f werden die angegebenen Prinzipien der Phasenkopp- lung lediglich umgekehrt durchlaufen.

Die Frequenz f wird gemäß Fig. 6 durch Erfassung der Frequenz- differenz zwischen f und 2f (2f-f = f) gemessen. Die Fre- quenzdifferenz f wird durch Vergleich mit einem Frequenzkamm einer erfindungsgemäß stabilisierten Lasereinrichtung erfaßt.

Die mit einem Frequenzkamm überbrückbaren Frequenzdifferenzen hängen von der Pulsdauer der Ausgangspulse der Lasereinrich- tung ab und betragen für das o. a. Beispiel (Laseraufbau gemäß Fig. 1 mit rd. 73 fs) bis zu 20 THz, bei Einsatz der Faser 201 mindestens 50 THz oder bei Pulsdauern von rd. 10 fs bis zu 100 THz. Die mit der Faser 201 erzielte Verbreiterung hängt auch von der Pumpleistung am aktiven Medium des Pulslasers ab. Für optische Frequenzen von rd. 300 THz muß daher mit der verfüg- baren Technik eine Teilung der Frequenzdifferenz f erfolgen, bis sie innerhalb des Frequenzkammes liegt. Bei genügend kur- zen Pulsen kann bei optischen Frequenzen auf die Teilung ver- zichtet werden.

Mit den oben erlauterten Techniken wird der Referenzlaser mit f mit einer unteren Bezugsmode Mi des Frequenzkammes in Bezug gesetzt. Die Frequenzlücke zwischen f und 2f wird mit einer Teilerstufe gemäß Fig. 13 auf eine Frequenzlücke zwischen f und 3/2f geteilt. Die Frequenzdifferenz f/2 liegt innerhalb des Frequenzkammes. Die Frequenz 3/2f wird mit einer oberen Bezugsmode M des Frequenzkammes in Bezug gesetzt. Aus dem erfindungsgemäß unter Bezug auf eine Atomuhr stabilisierten und damit bekannten Modenabstand und den Schwebungsfrequenzen wird erfaßt, welche Moden zu f bzw. 3/2 f gehören, und nach Auszählen der Moden die gesuchte Frequenz f ermittelt. Alter- nativ können anwendungsabhängig auch Intervalle z. B. zwischen 4f und 7/2f überbrückt werden (siehe Fig. 11).

Welche der Frequenzen f bzw. 2f oder der Bezugsmoden Mi bzw. M2 als Anknüpfung für die zu messende oder zu erzeugende Frequenz verwendet wird, hängt von der konkreten Anwendung und den da- bei interessierenden Wellenlängen ab. Dies ist in den Fign. 7 und 8 illustriert. Gemäß Fig. 7 erreicht man bei der Messung eines Referenzlasers bei , = 972 nm nach Verdopplung und zwei- facher Teilung des Frequenzintervalls von rd. 300 THz eine Wellenlange , = 778 nm, die von k= 972 nm einen Abstand von 77 THz besitzt. Je nach verfügbarem Frequenzkamm muß sich eine weitere Teilung anschließen. Gemäß Fig. 8 besteht hingegen ein Interesse an der Messung eines Referenzlasers mit k= 1560 nm.

In diesem Fall wird an die verdoppelte Frequenz bei k= 780 nm angeknüpft. Nach zwei Teilerstufen ergibt sich ein Intervall zwischen k= 780 nm und k= 891 nm mit 48 THz, das ohne weitere Teilerstufen mit einem 50 THz-Kamm überbrückt werden kann.

Die Teilerkette kann sich somit auf die obere (2f) oder untere (f) Startfrequenz beziehen. Ferner ist die Wahl der Startfre- quenz wichtig für die mit wenigen Teilerstufen erzielbare Fre- quenzdifferenz. Für Frequenzen z. B. in einem interessierenden Wellenlängenbereich von rd. 700 nm bis 1700 nm können die Tei- lerstufen entsprechend so gewählt werden, daß die Anknüpfung an den Frequenzkamm der Lasereinrichtung optimiert wird. Der Bereich um k= 1560 nm ist von besonderem Interesse für Anwen- dungen der Erfindung in der Telekommunikation.

Mit dem Bezug der Referenzfrequenz auf die mit einer Genauig- keit von 10-' arbeitenden Atomuhr wird vorteilhafterweise gegenüber dem Bezug auf einen stabilisierten Helium-Neon-Laser mit einer Genauigkeit von 10--eine Größenordnung bei der Genauigkeit bei der Einstellung der Lasereinrichtung bei gleichzeitig erheblich vereinfachtem Aufbau erzielt.

Anwendungsbeispiel 2 : Messung von Frequenzabständen Die Anwendung der Erfindung im Bereich der Präzisionsspek- troskopie basiert auf der Verwendung einer gemäß den Fign. 2- 4 stabilisierten Lasereinrichtung mit den Moden-und Wieder- holfrequenz-Regelkreisen zur Vermessung der Frequenzlücke zwischen einem Referenzlaser und einem Spektroskopielaser.

Hierzu ist der Referenzlaser-Regelkreis (III) nicht erforder- lich. Es wurde beispielsweise mit einer erfindungsgemäßen Lasereinrichtung die D--Linie von Cäsium bei 335 THz (895 nm) vermessen. Dies erfolgte durch Ermittlung des Frequenzabstan- des zwischen der vervierfachten Frequenz eines methanstabili- sierten Helium-Neon-Lasers (4-88.4 THz = 354 THz) und der Di-Linie unter Verwendung eines Frequenzkamms mit rd. 244000 Moden eines stabilisierten Titan-Saphir-Lasers. Das Meßprinzip ist in Fig. 9 illustriert. Im oberen Teil von Fig. 9 ist der Frequenzkamm, der sich mit 244000 Moden über 18,39 THz er- streckt, schematisch dargestellt. Am niederfrequenten Ende des Frequenzkammes erfolgt dessen Phasenkopplung an eine genau bekannte Mode M1 auf der Basis der Ausgangsfrequenz des Helium- Neon-Lasers 91. Mit dem Helium-Neon-Laser 91 wird zunächst nach dem oben erläuterten Schwebungssignal-Regelungsprinzip ein Farbzentrenlaser 92 stabilisiert, dessen verdoppelte Aus- gangsfrequenz wiederum zur Stabilisierung eines Diodenlasers 93 benutzt wird. Simultan erfolgt über den Regler 94 (C) die Einstellung des modengekoppelten Pulslasers 95 wie bei der Stabilisierung gemäß Fig. 2.

Am hochfrequenten Ende des Frequenzkammes wird der Diodenlaser 96 an einer geeigneten Bezugsmode Mphasengekoppelt, wobei die Zahl der Moden in Bezug auf die niederfrequente Bezugsmode nach dem obengenannten Verfahren ausgezählt ist. Durch Einfüh- rung einer definierten, im 100-bis 200-kHz-Bereich um 1 MHz variierten Offsetfrequenz in Bezug auf die Frequenz des Lasers 93 kann über die entsprechende Verschiebung des Moden- kammes die Frequenz des Diodenlasers 96 durchgestimmt werden.

Um die Di-Linie von Cäsium in einem Sättigungsspektrometer (z. B. mit zwei linear polarisierten, entgegengesetzt laufenden <BR> <BR> <BR> Laserstrahlen gleicher Intensität, z. B. 10 uW/cm2 Cäsiumzelle, Lange : 7.5 cm, Raumtemperatur) zu vermessen, erfolgt ein Durchstimmen des Diodenlasers 96 über den Linienverlauf. Ein- zelheiten der an sich bekannten Sättigungsspektroskopie werden hier nicht angegeben. Fig. 10 zeigt beispielhaft den Verlauf <BR> <BR> <BR> <BR> des Übergangs F-, = 4-> F. = 4 der Dl-Linie. Die Lage der Mit- tenfrequenz kann durch Einstellung der entsprechenden Schwe- bungsfrequenzen bei der Phasenkopplung des Frequenzkamms und der Zahl der Moden zwischen den oberen und unteren Bezugsmoden mit einer bisher nicht erreichten Genauigkeit angegeben wer- den. Dies ist sowohl für die hochgenaue Ermittlung von Substanzeigenschaften als auch für eine genauere Messung der Feinstrukturkonstanten a von Bedeutung.

Fig. 11 illustriert eine Frequenzkette zur Präzisionsmessung des Wasserstoff-lS-2S-Ubergangs mit erfindungsgemäß stabili- sierten Lasern. Diese Frequenzkette ist ein Beispiel für die Uberbrückung eines Frequenzintervalls zwischen 4f und 7/2f.

Die Absolutfrequenz des 1S-2S-Ubergangs (rd. 2466 THz = 28f-8Af) wird in Frequenzintervalle der Größe 0.5 f und Af konvertiert, die mit dem stabilisierten Titan-Saphir-Laser gemessen und unmittelbar mit der Frequenz der Cs-Atomuhr in Beziehung gesetzt werden.

Weitere Anwendungen Neben der Stabilisierung oder Messung optischer Frequenzen fur Frequenz-und/oder Zeitmeßzwecke bestehen auch Anwendungen der erfindungsgemäßen Laserstabilisierung im Bereich der Tele- kommunikation. Bei der standardmäßigen Übertragung einer Viel- zahl von Trägerfrequenzen sind bisher bei der optischen Daten- übertragung Frequenzdifferenzen zwischen den Trägerfrequenz- bändern in der Größenordnung von 100 GHz erforderlich. Dieses beschränkt die auf einem Rager plazierbaren Frequenzbänder und damit die Übertragungskapazität. Eine engere Anordnung der Frequenzbänder mit Abständen unterhalb 10 GHz wird durch eine erfindungsgemäß stabilisierte Lasereinrichtung möglich, wobei dieser Wert noch von der übertragenen Informationsmenge ab- hängt.

Ferner wird bei der zukünftigen Bereitstellung"optischer" Atomuhren, die um mehrere Größenordnungen genauer laufen als die bisherigen Cs-Atomuhren, ein neuer Bezugspunkt für die Messung optischer Frequenzlücken geschaffen, der die Implemen- tierung des Referenzlaser-Regelkreises zur Messung optischer Frequenzen überflussig machen kann.

Mit einer kompletten Stabilisierung mit den Regelkreisen I, II und III wird das gewünschte"Uhrwerk"bereitgestellt, mit dem der Frequenzabstand zwischen Radiofrequenzen und optischen Frequenzen überbrückt werden kann, insbesondere um eine opti- sche Frequenz bereitzustellen, die mit einem Radiofrequenznor- mal stabilisiert ist oder um eine Radiofrequenz zu erzeugen, die in Bezug auf ein optische Frequenznormal stabilisiert ist.

Weitere Anwendungen bestehen in allen Bereichen der Frequenz- und Zeitmeßtechnik, in denen bisher mit den eingangs erläuter- ten Frequenzteilerstufen gearbeitet werden mußte.

Die in der vorstehenden Beschreibung, den Zeichnungen und den Ansprüchen offenbarten Merkmale der Erfindung können sowohl einzeln als auch in beliebiger Kombination für die Verwirkli- chung der Erfindung in ihren verschiedenen Ausgestaltungen von Bedeutung sein.