КРЮК, Виталий Григорович (ул. Героив Севастополя, 23A кв.247, Кие, Kiev, 03061, UA)
BELDII, Mykola Mykolaevisch (ul. Radiinska, 5B-69Kiev, 02097, UA)
КРЮК, Виталий Григорович (ул. Героив Севастополя, 23A кв.247, Кие, Kiev, 03061, UA)
BELDII, Mykola Mykolaevisch (ul. Radiinska, 5B-69Kiev, 02097, UA)
| Формула изобретения Генератор избыточной электромагнитной энергии отличается тем, что вокруг антенны Крюка, которая питается источником расходной электроэнергии, размещаются газоразрядные лампы освещения, которые питаются в основном избыточной электромагнитной энергией окружающей среды. |
Изобретение относится к отрасли энергетики и может применяться для освещения рекламных устройств, помещений и открытых пространств, например, улиц.
В настоящее время в ведущих странах мира ведутся интенсивные исследования и патентование генераторов избыточной энергии. При этом, при отсутствии всеобъемлющей обоснованной теории источника происхождения избыточной энергии, его связывают с энергией физического вакуума. Об этом свидетельствуют как обобщающие статьи в периодике [1], так и монографии [2].
Важно, что в работах [3, 4 и 5] существующая в современной науке абстракция "физический вакуум" ("окружающая среда") наполнена електромагаетизмом, через который определяется естественное время, связанное с движением небесных светил: Земли, Луны, Солнца, и так далее Это дало возможность заявить данное теоретически обоснованное и экспериментально подтвержденное данное изобретение, которое не имеет аналогов и прототипов.
Изобретением поставлена задача получить из окружающей среды избыточную электромагнитную энергию для освещения газоразрядными лампами.
Поставлена задача решается тем, что вокруг антенны Крюка [6], энергия питания которой возбуждает электромагнитное поле Земли и является затратной (расходной), размещаются газоразрядные лампы освещения, которые питаются в основном избыточной (сверхрасходной) энергией возбужденного электромагнитного поля Земли.
На фиг. 1 схематически изображен генератор избыточной электромагнитной энергии (дальше генератор); фиг. 2-5 иллюстрируют описание генератора. На фиг. 2 изображена трактриса — кривая образования псевдосферы, половину формы которой имеет антенна Крюка (дальше AK); на фиг. 3 иллюстрируется вид псевдосферы с параллелями и меридианами. На фиг. 4 показано состояние электрических и магнитных полей AK; фиг. 5 иллюстрирует условия эксперимента.
Генератор фиг. 1 содержит: 1 — AK, 2 — источник питания AK, 3 — одна из газоразрядных ламп освещения.
Рассмотрим работу генератора.
Для выполнения своих функций генератор должен иметь два свойства: 1. Генератор должен генерировать избыточную электромагнитную энергию — энергию электромагнитного поля Земли для освещения газоразрядными лампами.
2. Генератор должен ионизировать молекулы газа в газоразрядных лампах, что вызывает его свечение.
В описании AK [6], которая является катушкой индуктивности в форме полупсевдосферы, теоретически обосновано резонансное взаимодействие электромагнитной энергии собственно AK и электромагнитной энергии собственно Земли в форме
Jdiv[Ёй]dV п = - Jdiv[Ё θ H θ ]dV ПΘ , (1 )
V n V ПФ где <ϋv|ЁHj — движение электромагнитной энергии, связанной из AK, в объеме псевдосферы V n ; -div|E θ Й θ J - встречное движение электромагнитной энергии, связанной с Землей в объеме псевдосферы V п® . Но, уравнение (1) не определяет в явной форме отмеченные выше два необходимых свойства генератора.
Для определения отмеченных свойств обратим внимание на трактрису фиг. 2. Трактриса является геометрическим местом точек одного конца отрезка АО = MP = a = сопst, второй конец которого двигается по прямой Х'Х, образовывая с ней угол φ. В любой точке трактрисы отрезок а = сопst есть касательным к трактрисе; прямая Х'Х является асимптотой трактрисы. Описывается трактриса уравнением x = α cosφ + αlntg-, у = <з sinφ .
Вращением трактрис вокруг асимптоты Х'Х образуется поверхность в форме псевдосферы фиг. 3 [7, стр. 822].
Расчеты, выполненные на компьютере в соответствии с требованиями уравнений (2) с шагом изменения утла φ на 0,1° (0,01°; 0,001°) при, например, а = 10 см, приведены в таблице (только для характерных углов φ). Результаты этих расчетов свидетельствуют: свойства трактрисы- псевдосферы таковы, что величина х при φ = 180,0° и φ = 0,0° имеет предел, то есть . . = 1 (J) Таблица
В свою очередь, ограничение (3) свидетельствует: псевдосфера, будучи бесконечно удлиненным вдоль асимптоты Х'Х телом, имеет конечный объем Vn. Этот объем равен половине объема сферы Vc с радиусом г = а, то есть
[7, стр. 827].
Учитывая, что AK имеет форму полупсевдосферы, на основе ограничения (3), пользуясь иллюстрацией фиг. 4, приходим к выводу: поскольку линии магнитного поля H от действия тока T является касательными к виткам катушки индуктивности AK - к внутренней поверхности AK, как и отрезок а - сопst к трактрисе — внутренней поверхности псевдосферы, то они также имеют предел (3) (они не замкнуты, они квантованы). Как следствие, ограничения (3) с учетом (4) приводят зависимость (1) к виду
где V 1IAK " объем полупсевдосферы AK из а = сопst; V n - объем электромагнитного поля AK из / = сопst; при этом, поскольку согласно таблицы и (3) l» a, то O. Существенно, что знак равенства в зависимости (5) действует тогда, когда, при равных величинах div[ЁЙJ и - div[Ё Θ H θ Jверхний предел интегрирования dV п будет равный верхнему пределу интегрирования dV Пф . Но, поскольку верхний предел интегрирования dV ПΘ может быть большим и значительно больше от верхнего предела интегрирования dV п то правая часть зависимости (5) может быть больше и значительно больше левой. Этот вывод является решающим для определения источника избыточной электромагнитной энергии генератора фиг. 1. То есть, знак неравенства в зависимости (5) утверждает, что при отборе электромагнитной энергии в пределах объема V n = она пополняется за счет объема ^ ПФ >:> У П ~ oнa генерируется электромагнитным полем Земли с объема V ПΘ » V n .
В итоге, зависимостью (5) доказано присущность генератору фиг. 1 первого, отмеченного выше, необходимого свойства Далее о втором свойстве — способности ионизировать молекулы газа в газоразрядных лампах.
В описании AK [6] обоснованно замедление (квантование) длины волны излучения λ в свободном пространстве до длины Δλ, последняя из которых в первом приближении равняется а = солst, то есть
где п — коэффициент замедления (квантования), с и vψ - скорости электромагнитных процессов в свободном пространстве и ограниченном (/ = const (3)) соответственно. Но, уменьшение λ к Δλ это не предел уменьшения, если обратить внимание на пространственные свойства снаружи псевдосферы, которые налагаются на линии магнитного поля H вне AK.
Действительно, поскольку все точки на внешней поверхности псевдосферы являются гиперболическими — разрывными в пространстве [8, стр. 263], то внешние линии магнитного поля проводов-точек (в сечении) катушки индуктивности AK являются также разрывными в пространстве - не замкнутыми (ограниченными). Это иллюстрируется на фиг. 4, где показаны также линии электрического поля, сконцентрированные на мнимых емкостях этих проводов относительно окружающей среды - физического вакуума.
Разрывность линий магнитного (и электрического) поля каждого провода AK с диаметром 0 = сопst ведет к уменьшению величины Δλ к Δλ и, в целом, к увеличению коэффициента замедления (квантования) —
где Vψ — скорость электромагнитных процессов на внешней поверхности AK. Из (6) имеем равенство
Δλ * ~ 0 . (7) Результат (7) позволяет сделать вывод: если катушка индуктивности AK намотана проводом с диаметром 0, 1—1 мм, то длина волны (7) способна, согласно [9, стр. 396], ионизировать молекулы газа, вызывая его свечение.
В итоге, равенством (7) доказано присущность генератору фиг. 1 и второго, упомянутого выше, необходимого свойства. Этим равенством дополняется зависимость (5) в форме
Формулой (8) утверждается, что фактором взаимодействия электромагнитных энергий AK и Земли является волна (квант) Δλ * «λ = const (Z= COIiSt), которая, при размещении вокруг AK газоразрядных ламп, является также фактором ионизации (формализовано стрелкой -^v ) молекул газа в газоразрядных лампах, вызывая его свечение.
Теперь эксперимент.
На фиг. 5 схематически изображены условия эксперимента, где
1 - AK, которая имеет следующие данные: a) α = 10 см; б) количество витков - 375 проводу ПЭЛШO-0,23; в) длина намотки ограничена по координате щ = a =10 см, φ = 16°, смотри таблицу);
2 — источник расходной энергии (генератор типа ГЗ-112/1 с усилителем ГЗ-112/1);
3 - четыре газоразрядных лампы (стандартные лампы дневного света типа ЛБ-20: длина - 62 см, диаметр - 4 см, мощность, - 20 Вт [10, стр. 252];
4 - осциллограф (типа С 1-83), вход которого соединен с антенной А (отрезок провода длиной 10 см);
R - резистор 16 Ом.
Vl 5 V2 - вольтметры (типа B7-26).
С отмеченными выше данными AK резонирует на частоте /= 600 кГц (λ = 500 м); при этом вольтметры Vl и V2 фиксируют напряжения Ui = 18 В и U 2 = 17 В, соответственно, которые позволяют рассчитать ток через AK
! = UiZU = I 1 zIl = 0,062 (А) . (9)
R 16 v '
Напряжение на AK U 2 = H B и ток (9) позволяют вычислить расходную мощность PB (расходную энергию за единицу времени 1 секунду)
PB = U 2 I = 17-0,062 = 1,02 (Вт) (10)- При этом, на экране осциллографа наблюдается действие электродвижущей силы ε, величина которой пропорциональна напряженности электрического поля E, которую создает AK, то есть ε « E h = l (11) где h - длина антенны А, 1 - нормируемая к единице величина ε.
Контролируемые величины (9) и (11) определяют начальный режим работы генератора.
Контролировать параметры ламп ЛБ-20 можно или по световому потоку (700 люмен), или по мощности (20 Вт), или по световой отдаче [11, стр. 203]. В эксперименте контролировалась мощность, которая, согласно [12, стр. 110, 238], характеризует поток оптического излучения.
Исследованиями ламп ЛБ-20 установлено: а) в номинальном режиме они потребляют мощность
PH = UH IH = 63 В * 0,32 А - 20,16 Вт; б) в режиме гашения (в момент гашения) -
Pr = Ur Ir = 75 В • 0,013 А = 0,98 Вт. (12)-
Суть эксперимента в следующем.
Первый шаг.
Четыре лампы ЛБ-20 приближаются к AK, при этом: а) на расстоянии / = 0,15 м лампы зажигаются (засвечиваются); б) величины (9) и (11) изменяются, что указывает на расстройку резонансного контура AK и затрату части энергии источника 2 на зажигание четырех ламп ЛБ-20.
Эти результаты не дают возможность оценить соотношение между расходной мощностью и мощностью 4-х зажженных ламп ЛБ-20, поскольку последняя не контролируется.
Второй шаг.
Те же четыре лампы отдаляются от AK, при этом наблюдаются следующие результаты: а) при / = 0,3 м световой поток от ламп уменьшается, а при / = 0,6 м лампы находятся на грани гашения или гаснут; б) величины (9) и (11) не изменяются ни при / = 0,3 м, ни, тем более, при / = 0,6 м; то есть, величины (9) и (11) отвечают значению начального режима работы генератора, при котором расходная мощность является величиной (10).
Результаты второго шага дают возможность оценить соотношение между расходной мощностью и мощностью 4-х ламп ЛБ-20 в режиме гашения; то есть, при / = 0,6 м, на основе (10) и (12) имеем
Pв < 4 - Pг (l,02<4 • 0,98). (13а) Несомненно, что при / = 0,3 м имеет место соотношение
PB « 4(kPг) (136) где к > 1 - коэффициент пропорциональности, за счет которого световой поток 4-х ламп при / = 0,3 м больше от светового потока при / = 0,6 м.
Числа 4 и 4k в соотношениях (13 а) и (136) определяют величину избыточной мощности (энергии) в сравнении из затратной Pr, которая через электромагнитное поле AK возбуждает электромагнитное поле Земли и свечение 4-х ламп ЛБ-20 (фиг. 1).
Существенно, что лампы дневного света в генераторе фиг. 1 работают без стартера, дросселя и конденсатора, какие необходимы в схемах питания их от электросети; функционально ненужны также, и могут быть изъяты, электроды — нити накаливания ламп.
Литература
[I] Косите КВ., Гарбарук В.И. Мир подступается к вакуумной энергии. // Физический вакуум и природа. Черкассы. ВВП «Mpiя». Ne 2, 1999.
[2] Федоткuн ИМ., Бороβсъкш В.В. Избыточная энергия и физический вакуум. Винница. «Пpec-Peaл», 2004.
[3] Крюк ВТ. Естественная система единиц на базе единиц естественного времени. Киев, «XaГap», 2001.
[4] Крюк ВТ. Время и относительность. Киев, «XaГap», 2004.
[5] Vitаliу G. Кriιά Nаturаl Тimе Апd Its Рrорегtiеs, in Cs. Vагgа, I. Diепs & R.L. Аmоrøsо (еds.) Uпifiеd Тhеоriеs, Тhе Nоеtiс Ргеss, Оriпdа, USA, 2008.
[6] Крюк ВТ. Антена Крюка. Киϊв, Патент Украϊни Ns 79626, Бюл. Ne 10, 2008.
[7] Выгодский М.Я. Справочник по высшей математике. M., «Гocиздaт», 1963.
[8] Бронштейн HH., Семиндяеβ KA. Справочник по математике. M. «Hayкa», 1969.
[9] Яворский Б.M., Детлаф А.А. Справочник по физике. M., «Hayкa», 1980.
[10] Айзенберг Ю.Б. Справочная книга по светотехнике. M., «Энepгo- издaт», 1995.
[I I] Рвачев В. IJ. Введение в биофизическую фотометрию. Львов. Издательство Львовского Университета, 1966.
[12] Чертов AT. Единицы физических величин. M., «Bыcшaя шкoлa»,