DESCRIPTION

DOMAINE TECHNIQUE

L'invention se rapporte au domaine de l'instrumentation nucléaire et de l'identification d'isotope radioactif au moyen d'un système de mesure de rayonnements ionisants, et concerne plus particulièrement les systèmes de mesure utilisant des détecteurs à faible densité tels que les scintillateurs plastiques.

ÉTAT DE LA TECHNIQUE ANTÉRIEURE

Que ce soit pour les contrôles de sécurité dans les aéroports ou dans certains lieux sensibles, ou encore pour les contrôles douaniers dans les ports de commerce, le développement de détecteurs d'isotopes radioactifs qui soient à la fois sensibles, de grandes tailles et à coûts raisonnables fait généralement appel à des scintillateurs à faible densité tel que les scintillateurs plastiques.

En effet, ce type de scintillateur, appelé également scintillateur organique, présente l'avantage de fournir un volume de détection important pour des coûts raisonnables. Ces scintillateurs autorisent ainsi le développement de détecteurs dont la taille et la sensibilité sont suffisantes pour inspecter l'intérieur de conteneur sans avoir à les vider. Il est donc possible, même dans le contexte industriel des grands ports de commerce, de surveiller l'importation de produits radioactifs prohibés.

Néanmoins, le développement de système de mesure de rayonnements ionisants utilisant les scintillateurs à faible densité reste limité en raison d'inconvénients importants. En effet, les spectres en énergie fournis par ces systèmes de mesure présentent une résolution spectrale particulièrement dégradée, et qui l'est d'autant plus que les détecteurs utilisés sont majoritairement sensibles aux phénomènes de la diffusion Compton. Ainsi, l'interprétation de ces spectres afin de déterminer la présence d'un isotope particulier reste difficile et de ce fait ce type de système de mesure est généralement utilisé pour la détection de matière radioactive sans identification du type d'isotope. Ainsi, avec de tels systèmes, il n'est pas rare que la présence de radiations naturelles, telles que dans les matériaux naturellement radioactif connus sous leur sigle anglais NORM pou Naturally Occurring Radioactive Material, puissent occasionner des faux positifs.

Pour remédier à ces inconvénients, il est connu de mettre en place des procédés d'identification de spectres pour éliminer les faux positifs. On peut ainsi citer par exemple les travaux d'Ely. J. et de ses co-auteurs qui ont été publiés dans la revue scientifique « Journal of Radioanalytical and Nuclear Chemistry » Volume 276 numéro 3 page 743 à 748 publiée en 2008 et qui concernent un procédé d'analyse de spectres de scintillation pour discriminer l'origine des radiations détectées.

Ce procédé développé par Ely J. et ses co-auteurs consiste à effectuer une mesure de spectrométrie à scintillation et à découper le spectre ainsi obtenu en deux fenêtres de mesure, l'une correspondant aux basses énergies et l'autre correspondant aux hautes énergies. Le spectre est alors intégré sur chacune des fenêtres pour déterminer un nombre d'incidences des radiations de basse énergie et un nombre d'incidences des radiations de haute énergie et calculer le rapport entre ces deux nombres d'incidences. En effet, Ely J. et ses co-auteurs ont démontré que si la quantité de radiations mesurée ne permettait pas de discriminer les radiations d'origine naturelle de celles d'origine de produits radioactifs prohibés, le rapport entre le nombre d'incidence des radiations de hautes énergies avec celui de basses énergies est par contre plus spécifique.

On entend ci-dessus et dans le reste de ce document par nombre d'incidences à une énergie donnée, le nombre de particules, tels que des photons, gamma, neutrons ou encore particules alpha, détectées avec ladite énergie. Par extension, le nombre d'incidences dans une plage d'énergie, telle que celle des radiations de haute énergie, et la quantité de radiation mesurée, s'entendent respectivement comme étant le nombre de particules détectées dans ladite plage d'énergie et dans la plage de mesure. Ainsi, un tel procédé permet par ce calcul de rapport d'incidence de supprimer une part importante des faux positifs et ainsi d'identifier la présence de certains types de produits radioactifs prohibés qui présentent des rapports d'incidence spécifiques. Néanmoins, si un tel procédé est relativement simple à mettre en œuvre, il ne permet d'identifier la présence que d'une part des isotopes sans pour auta nt permettre l'identification précise de l'isotope détecté.

I l est également connu, notamment par les travaux de Tom Burr et de ses co-auteurs publiés dans la revue scientifique « International Journal of Research and Reviews in Applied Science » volume 17 issue 1 pages 1-8, de résoudre ce problème en effectuant une com paraison de motifs au moyen de résea ux de neurones. U n tel procédé permet, après une longue phase d'apprentissage aux moyens d'un grand nombre de spectres d'isotopes de référence, d'obtenir une identification d'isotopes.

Néanmoins, un tel procédé n'est pas toujours approprié. En effet, il est relativement long à mettre en place en raison de la phase d'apprentissage et une simple perturbation de l'environnement de mesure, telle qu'un blindage partiel, peut, par la modification des motifs du spectre qu'elle occasionne, compromettre l'identification.

EXPOSÉ DE L'INVENTION

L'invention a pour objet de résoudre au moins partiellement ces inconvénients et a ainsi pour but de fournir un procédé d'identification d'isotopes par spectroscopie à scintillation simple à mettre en place tout en étant robuste pour permettre une identification de l'isotope même en présence de perturbation de l'environnement.

L'invention vise plus particulièrement les systèmes de mesure de rayonnements ionisants utilisant des scintillateurs à faible densité tels que les scintillateurs plastiques.

A cet effet, l'invention concerne un procédé d'identification d'un isotope présent da ns un milieu à caractériser par un système de mesure de rayonnements ionisants résolue en énergie, le procédé d'identification comportant les étapes suivantes : El mesure d'au moins un spectre de référence pour au moins deux isotopes de référence,

E2 normalisation des spectres de référence,

E3 délimitation pour chaque isotope de référence de fenêtres de mesure dans le spectre de référence dudit isotope,

E4 mesure d'un spectre mesuré sur le milieu à caractériser, E5 normalisation du spectre mesuré,

E6 pour chaque isotope de référence, délimitation dans le spectre mesuré de fenêtres de mesure identiques à celles délimitées pour ledit isotope de référence et calcul pour chacune des fenêtres de mesure d'une valeur d'écart qui est représentative de l'écart entre le spectre mesuré et celui de l'isotope de référence dans ladite fenêtre de mesure ,

E7 pour chaque isotope de référence, détermination à partir des valeurs d'écart calculées pour ledit isotope de référence d'un coefficient d'identité,

- E8 identification de l'isotope à partir des coefficients d'identité déterminés.

Lors de l'étape E3 de délimitation pour chaque isotope de référence de fenêtres de mesure, la largeur des fenêtres de mesure est dépendante du spectre de référence de l'isotope de référence.

Un tel procédé de détection permet à partir de spectres de référence d'obtenir une identification de l'isotope même lorsqu'il est placé dans un environnement perturbé, tel qu'en présence d'un blindage. En effet, il permet à partir d'un nombre de mesures important, fourni par les fenêtres de mesure, d'identifier l'isotope de référence dont l'identité s'approche le plus de l'isotope à identifier. Ainsi même en environnement perturbé, la détermination des coefficients d'identité est dégradée, cette dégradation étant sensiblement identique pour l'ensemble des coefficients d'identité, l'identification reste possible. Ce procédé permet donc de fournir une identification d'isotope simple et robuste même avec des systèmes de mesure de rayonnements ionisants utilisant des détecteurs ayant, intrinsèquement, une faible résolution en énergie tels que les scintillateurs à faible densité. De plus, avec la dépendance de la largeur fenêtres de mesure, il est possible de prendre le compte des particularités liées à la caractérisation de chacun des isotopes de référence et de prendre en compte c'est même particularité lors de la comparaison entre le spectre mesuré et les spectres de référence. En effet, la comparaison entre le spectre mesuré et l'un des spectres de référence est réalisée sur la base des mêmes fenêtres de mesure. De cette manière, il est possible d'optimiser la reconnaissance de l'isotope à identifier en prenant notamment en compte les problèmes spécifiques à chaque isotope de référence, tels que la présence de la crête Compton.

Le système de mesure peut être du type utilisant des scintillateurs à faible densité tels que les scintillateurs plastiques,

l'étape E3 de détermination de fenêtres de mesure pour chaque isotope de référence pouvant comprendre les sous-étapes suivantes :

E31 détermination à partir du spectre de référence de l'isotope de référence d'une largeur de crête Compton,

- E32 détermination à partir de la valeur de la largeur de crête

Compton déterminée d'une largeur de fenêtre, la largeur de fenêtre étant préférentiellement égale à la largeur de crête Compton.

L'utilisation de la largeur de crête Compton permet de prendre en compte les phénomènes de diffusion Compton indépendamment pour chacun des isotopes de référence. En effet, la crête Compton est parfaitement représentative de la perte de résolution liée à la diffusion Compton. On obtient ainsi, pour chacun des isotopes de référence, des fenêtres de mesure offrant des valeurs parfaitement représentatives car prenant en compte la perte de résolution inhérente au phénomène de diffusion Compton.

La sous-étape E31 de détermination d'une largeur de crête Compton peut consister en :

E31 la détermination dans le spectre de référence d'une plage d'énergie présentant une dérivée minimale, la largeur de ladite plage en énergie correspondant à la largeur de crête Compton. L'étape de détermination de fenêtres de mesure pour chaque isotope de référence dans le spectre de référence dudit isotope peut comprendre, après au moins une sous étape de fixation ou de détermination d'une largeur de fenêtre, les sous-étapes suivantes :

- E33 définition de N points de mesure dans ledit spectre de référence, N étant un entier supérieur ou égal 2, lesdits points de mesure étant préférentiellement communs à l'ensemble des isotopes de référence,

E34 détermination pour chacun des points de mesure d'une fenêtre de mesure centrée sur ledit point de mesure et dont la largeur est la largeur de fenêtre préalablement fixée.

Avec une telle détermination des fenêtres de mesure, il est possible d'obtenir pour chacun des isotopes N valeurs de référence qui peuvent être assimilées aux N coordonnés d'un vecteur d'identification. On peut ainsi obtenir une représentation facilitant la comparaison avec le spectre mesuré.

L'étape E6 de délimitation dans le spectre mesuré de fenêtres de mesure et de calcul pour chacune des fenêtres de mesure d'une valeur d'écart peut comporter pour chacun des isotopes de références les sous étapes suivantes :

E61 soustraction au spectre mesuré du spectre de référence de l'isotope de référence,

- E62 mise au carré du spectre ainsi soustrait,

E63 pour chacune des fenêtres de mesure, intégration sur la fenêtre de mesure du spectre ainsi soustrait et mis au carré de manière à calculer la valeur d'écart pour ladite fenêtre de mesure.

Le coefficient d'identité peut être un coefficient de dissemblance MaxD et l'étape E7 de détermination du coefficient de dissemblance MaxD peut consister en :

E7 un calcul d'un coefficient de dissemblance MaxD vis-à-vis dudit isotope de référence égal à la valeur maximale atteinte par les valeurs d'écart 21 calculées pour ledit isotope de référence,

l'étape E8 consistant alors en : E8 l'identification parmi les coefficients de dissemblance déterminés MaxD celui qui est le plus petit, l'isotope présent dans le milieu à caractériser étant identifié comme étant identique à l'isotope de référence auquel correspond ce coefficient de dissemblance le plus petit.

Le coefficient d'identité peut être un coefficient de ressemblance MD et dans lequel l'étape E7 de détermination du coefficient de ressemblance MD peut consister en :

E7 un calcul d'un coefficient de ressemblance MD vis-à-vis dudit isotope de référence égal à l'inverse de la valeur maximale atteinte par les valeurs d'écart calculées pour ledit isotope de référence à laquelle il a été préalablement ajouté une constante de calcul strictement positive,

l'étape E8 consistant alors en :

E8 l'identification parmi les coefficients de ressemblance déterminés MD celui qui est le plus grand, l'isotope étant identifié comme étant identique à l'isotope de référence auquel correspond ce coefficient de ressemblance le plus grand.

De tels coefficients de dissemblance et de ressemblance permettent une comparaison aisée pour identifier le spectre de référence auquel l'isotope à identifier correspond. En effet, une simple comparaison de coefficients permet ainsi d'identifier l'isotope présent dans le milieu à caractériser. On évite ainsi la complexité des systèmes à réseaux neuronaux utilisés dans l'art antérieur.

L'étape E8 d'identification de l'isotope peut être une étape d'identification de l'isotope majoritaire et il peut en outre être prévu une étape E9 supplémentaire d'identifications d'au moins un autre isotope.

L'étape E9 d'identification d'au moins un autre isotope comprend les sous étapes suivantes :

E91 fixation d'une valeur seuil de coefficient d'identité,

E92 détermination, par comparaison des coefficients de d'identité déterminées lors de l'étape E7 à ladite valeur seuil de coefficient d'identité, quels sont le ou les autres isotopes présents dans le milieu à caractériser autre que celui identifié à l'étape E8.

Avec de telles étapes E9, il est possible d'identifier la majorité des isotopes se trouvant dans le milieu à caractériser.

II peut être prévu une étape E4' consistant à :

E4' détection de la présence d'au moins un isotope dans le milieu à caractériser.

Une telle étape E'4 permet de rendre le procédé autonome puisqu'il peut être mis en œuvre même sur des milieux à caractériser dans lesquels la présence d'un isotope radioactif n'est que soupçonnée.

L'invention concerne également un dispositif de d'identification d'isotopes adapté pour l'identification d'un isotope dans un milieu à caractériser et comprenant :

un système de mesure de rayonnements ionisants résolue en énergie adapté pour la mesure de spectres d'énergie

une unité de commande et de contrôle configurée pour commander et contrôler le système de mesure,

l'unité de commande et de contrôle étant configurée pour commander le système de mesure afin d'effectuer un procédé d'identification selon l'invention.

Un tel dispositif d'identification d'isotopes, en la mise en œuvre d'un procédé selon l'invention, permet de bénéficier des avantages liés à l'invention.

L'invention concerne également un programme d'ordinateur comportant des instructions pour l'exécution du procédé selon l'invention lorsque ledit programme est exécuté par un ordinateur formant une unité de commande et contrôle d'un système de mesure selon l'invention.

Un tel programme permet de bénéficier des avantages liés au procédé de l'invention avec une implémentation simple. BRÈVE DESCRIPTION DES DESSINS

La présente invention sera mieux comprise à la lecture de la description d'exemples de réalisation, donnés à titre purement indicatif et nullement limitatif, en faisant référence aux dessins annexés sur lesquels :

- la figure 1 illustre un exemple de spectres de référence et mesuré et les valeurs d'écart obtenues lors de la mise en œuvre d'un procédé selon l'invention,

la figure 2 illustre schématiquement un système de mesure utilisant des détecteurs à scintillation permettant la mise en œuvre d'un procédé selon l'invention,

la figure 3 est un ordinogramme présentant les principales étapes et sous-étapes du procédé selon l'invention.

Des parties identiques, similaires ou équivalentes des différentes figures portent les mêmes références numériques de façon à faciliter le passage d'une figure à l'autre.

Les différentes parties représentées sur les figures ne le sont pas nécessairement selon une échelle uniforme, pour rendre les figures plus lisibles.

Les différentes possibilités (variantes) doivent être comprises comme n'étant pas exclusives les unes des autres et peuvent se combiner entre elles.

EXPOSÉ DÉTAILLÉ DE MODES DE RÉALISATION PARTICULIERS

La figure 1 illustre deux exemples de spectres en énergie obtenus grâce à un système de mesure de rayonnements ionisants résolu en énergie utilisant des scintillateurs plastiques, le premier étant un spectre de référence 10 mesuré sur un isotope de référence, l'autre étant un spectre mesuré 20 d'un isotope 310 à identifier présent dans un milieu à caractériser 300, tel qu'un containeur ou l'intérieur d'une chambre d'analyse d'un système d'analyse de bagages, au moyen d'un procédé d'identification selon l'invention. Un tel procédé d'indentification est destiné à être mis en œuvre au moyen d'un système de mesure 200 de rayonnements ionisants. Ce procédé d'identification est particulièrement adapté pour les systèmes de mesure de rayonnements ionisants du type qui utilise des détecteurs à faible densité tels que les scintillateurs plastiques ou encore à liquides organiques qui sont soumis à l'effet Compton. Ce type de scintillateur est plus généralement connu sous la dénomination de scintillateur organique.

Bien entendu, ce procédé d'indentification ne se limite pas à une mise en œuvre sur un système de mesure 200 de rayonnements ionisants du type qui utilise des détecteurs à faible densité, il peut également être mis en œuvre sur un système de mesure de rayonnements ionisants résolu en énergie n'utilisant pas le principe de la scintillation tel que ceux mettant en œuvre une photocathode.

Un tel système de mesure 200 comprend généralement, comme schématisé sur la figure 2, un milieu de scintillation 210 qui présente des propriétés de fluorescence avec les rayonnements radioactifs 320 et un photomultiplicateur 220 adapté pour détecter le rayonnement de fluorescence issus du milieu de scintillation, le photomultiplicateur 220 étant couplé à un dispositif permettant de représenter l'énergie déposé dans le milieu de scintillation 210.. Le système de mesure 200 comporte en outre une unité de commande et de contrôle 230 adaptée pour commander et contrôler le photomultiplicateur pour la mise en œuvre du procédé d'identification selon l'invention.

Selon une configuration classique, l'unité de commande et de contrôle 230 peut être un ordinateur configuré au moyen d'un programme informatique. Un tel programme informatique comporte des instructions pour l'exécution du procédé selon l'invention lorsqu'il est exécuté sur l'ordinateur.

Pour aboutir à l'identification de l'isotope 310 présent dans le milieu à caractériser à partir dudit spectre mesuré 20, le procédé d'indentification comporte, comme illustré sur la figure 2, les étapes suivantes :

El mesure d'au moins un spectre de référence 10 pour au moins deux isotopes de référence,

- E2 normalisation des spectres de référence 10, E3 délimitation pour chaque isotope de référence de fenêtres de mesure 111, lin dans le spectre de référence 10 dudit isotope de référence,

E4 mesure d'un spectre mesuré 20,

E5 normalisation du spectre mesuré,

- E6 pour chaque isotope de référence, délimitation dans le spectre mesuré 20 de fenêtres de mesure 111, lin identiques à celles délimitées pour ledit isotope et calcul pour chacune des fenêtres de mesure 111, lin d'une valeur d'écart 21 qui est représentative de l'écart entre le spectre mesuré et celui de l'isotope de référence dans ladite fenêtre de mesure 111, lin,

- E7 pour chaque isotope de référence, détermination à partir des valeurs d'écart 21 calculées pour ledit isotope de référence d'un coefficient d'identité,

E8 identification de l'isotope à partir des coefficients d'identité déterminés.

Lors de l'étape El les isotopes de référence sont des isotopes qui ont été préalablement identifiés comme étant susceptibles d'être présents dans le milieu à caractériser. Ainsi, les isotopes de référence peuvent être, par exemple, l'isotope 137 du césium, 137Cs, l'isotope 60 du colbalt, 60Co, l'isotope 22 du sodium, 22Na, l'isotope 241 de l'américium, 241Am, ou encore l'isotope 57 du cobalt, 57Co. Pour chacun des isotopes de référence sélectionnés, au moins un spectre de référence est réalisé. Comme illustré sur l'ordinogramme de la figure 3, pour S isotopes de référence, l'étape El est mis en œuvre S fois afin d'obtenir au moins un spectre de référence de chacun des isotopes de référence.

Lorsqu'il est prévu de faire plusieurs spectres de référence pour chacun des isotopes de référence, les spectres de référence d'un même isotope de référence sont combinés ensemble afin d'en obtenir un seul. Cette combinaison des spectres de référence peut, par exemple et de manière simple, être réalisé en moyennant les spectres de référence ensemble. On peut noter que, en variante, cette combinaison peut être réalisée après l'étape de normalisation E2. Les spectres de références réalisés sont, lors de l'étape E2, normalisés de manière à assurer une identification qui soit peu sensible à la quantité d'isotopes da ns le milieu à caractériser. Cette normalisation peut être réalisée suivant l'équation suivante :

avec Cnor(x) le nombre d'incidences normalisé à l'énergie x, C(x) le nombre d'incidence à l'énergie x, et ^ C(t) ² dt l'intégral du nombre d'incidence au ca rré sur la plage entière du spectre d'énergie.

On peut noter que dans un cadre pratique, le spectre étant numérisé avec un nombre d'échantillons K, l'équation (1) peut également s'écrire :

Avec k un incrément d'énergie donné compris entre 0 et K, Cnor(k) le nombre d'incidences normalisé pour l'incrément k, C(k) le nombre d'incidence pour

K

l'incrément k et ^ C(z ^' ) ² la somme des nombres d'incidences au carré sur toute la plage dé mesure.

Une fois les spectres normalisés, l'étape de E3 permet, pour chacun des isotopes de référence de définir des fenêtres de mesure 111, lin.

Selon une première possibilité de l'invention, les fenêtres de mesure 111, lin peuvent être identiques pour l'ensemble des spectres de référence. Selon cette possibilité, l'étape E3 comporte les sous-étapes suivantes :

- définition d'une largeur de fenêtre 120 commune,

- définition de N points de mesure 101, 102, 103, 10η dans ledit spectre de référence 10, N étant un entier supérieur ou égale 2, lesdits points de mesure 101, 102, 103, 10η étant communs à l'ensemble des isotopes de référence - détermination pour chacun des points de mesure 101, 102, 103, 10η d'une fenêtre de mesure 111, lin centrée sur ledit point de mesure 101, 102, 103, 10η et dont la largeur est la largeur de fenêtre.

Selon une deuxième possibilité de l'invention, qui est particulièrement avantageuse, les largeurs de fenêtre d'énergie différentes peuvent être définies pour chacun des spectres de référence. Afin de tenir compte de l'effet Compton, cette largeur de spectre est préférentiellement définie en fonction de la largeur de crête Compton Cp et peut être ainsi par exemple égale à cette largeur de crête Compton Cp.

La crête Compton, comme illustré sur la figure 1, peut être détectée sur un spectre en énergie par la forte pente de son front descendant. Ainsi, la largeur de la crête Compton est généralement calculée en déterminant le long du spectre une plage d'énergie pour laquelle la dérivée moyenne est minable, la largeur correspondant à la largeur de cette pente. Il est à noter que dans l'exemple donné sur la figure 1, le premier pic visible à basse énergie (au niveau de la fenêtre 111) n'est pas lié au phénomène de diffusion Compton et n'est donc pas pris en compte pour la mesure de la largeur de crête Compton.

Ainsi dans la pratique une sous-étape de détermination d'une largeur de crête Compton consistera à effectuer les opérations suivantes :

définition d'un pas de mesure en énergie sur lequel peut être déterminé une dérivée moyenne,

détermination le long du spectre la variation de la dérivée moyenne sur le pas de mesure en énergie, le premier pic pouvant être exclu en fonction du type de système de mesure 200 de rayonnements ionisants,

détermination de la dérivée moyenne minimale, celle-ci correspondant au front descendant de la crête Compton, la largeur correspondant à la différence d'énergie entre les valeurs en énergie se trouvant de part et d'autre de la dérivée moyenne minimale correspondant à une annulation de la dérivée (c'est-à-dire une inversion de pente).

Ainsi l'étape E3, selon cette deuxième possibilité de l'invention, peut comporter les sous étapes suivantes : E31 détermination à partir du spectre de référence 10 de l'isotope de référence d'une largeur de crête Compton Cp,

E32 détermination à partir de la valeur de la largeur de crête Compton Cp déterminée d'une largeur de fenêtre 120, la largeur de fenêtre 120 étant préférentiellement égale à la largeur de crête Compton Cp,

- E33 définition de N points de mesure 101, 102, 103, 10η dans ledit spectre de référence 10, N étant un entier supérieur ou égale 2, lesdits points de mesure 101, 102, 103, 10η étant communs à l'ensemble des isotopes de référence,

E34 détermination pour chacun des points de mesure 101, 102, 103, 10η d'une fenêtre de mesure 111, lin centrée sur ledit point de mesure 101, 102, 103, 10η et dont la largeur est la largeur de fenêtre 120.

Ainsi pour un point n correspondant à l'énergie Eion et une largeur de fenêtre 120 d'énergie E120, la fenêtre de mesure correspondante correspond à la plage d'énergie allant de Ei _0n -E120/2 à Ei _0n +Ei ₂ o/2.

Comme indiqué sur l'organigramme de la figure 3, les étapes E31 à E34 sont effectuées pour chacun des isotopes de références. Pour un nombre S d'isotopes de référence, les étapes E31 à E34 sont répétées S fois.

La figure 1 illustre la mesure de la largeur de crête Compton Cp pour un spectre de référence, ici le spectre de l'isotope 137 du Césium. Comme le montre cette même figure, les fenêtres de mesures 111, lin qui ont étaient définies avec les N points 101, 102, 103, 10η présentent une largeur de fenêtre égale à la largeur de crête Compton Cp mesurée.

Après mesure du spectre du milieu à caractériser à l'étape E4, le spectre mesuré est ensuite normalisé à l'étape E5. Cette normalisation du spectre mesuré peut être réalisée sur la base des équations (1) et (2) de manière identique à la normalisation des spectres de référence à l'étape E2.

Le spectre mesuré normalisé est ensuite lors de l'étape E6 comparé avec chacun des spectres de référence. Pour un isotope de référence donné, cette comparaison est réalisée pour chacune de ses fenêtres de mesure 111, lin déterminées à l'étape E3 afin de déterminer pour chacune d'elles une valeur d'écart 21. Ainsi avec un nombre de fenêtres de mesure N, la comparaison va permettre d'obtenir pour chacun des isotopes un vecteur d'écart à N dimension (non illustré).

La comparaison entre le spectre mesuré normalisé et l'un des spectres de référence normalisé peut être réalisée au moyen des sous-étapes suivantes :

E61 soustraction au spectre mesuré 20 du spectre de référence 10 de l'isotope de référence,

E62 mise au carré du spectre ainsi soustrait,

E63 pour chacune des fenêtres de mesure 111, lin, intégration sur la fenêtre de mesure 111, lin du spectre ainsi soustrait et mis au carré de manière à obtenir la valeur d'écart 21 pour ladite fenêtre de mesure 111, lin.

Ces sous étapes E61 à E63 consistent ainsi à calculer pour chacune des fenêtres de mesure de l'un des isotopes de référence la valeur d'écart 21 en suivant l'équation ci-dessous :

(3) D(n) = \ (C _{m nor} (x) - C _n )f dx

Avec D(n) la valeur d'écart 21 pour ledit isotope de référence pour la fenêtre de mesure n, C _m _nor(t) le nombre d'incidences normalisé à l'énergie t pour le spectre de mesure, C _nor (t) le nombre d'incidences normalisé à l'énergie t pour le spectre de référence normalisé, Eion l'énergie correspondant au point n et E120 la largeur de spectre déterminée pour ledit isotope de référence. Plus généralement, les valeurs Eion- E120/2 et Eion+Ei2o/2 peuvent être remplacées respectivement pas les bornes basse et haute énergie de la fenêtre de mesure n.

On peut noter que dans un cadre pratique, le spectre étant numérisé avec un nombre d'échantillons d'énergie K, l'équation (3) peut également s'écrire :

n-K

+Z/2

N

(4) D(n) = ∑(C _{m nor} (i) - C _nor (i)f .

1 ^■ = "- ^K L , /m2

N

avec D(n) la valeur d'éca rt pour ledit isotope de référence pour la fenêtre de mesure n, C _m _nor(i) le nombre d'incidences normalisé à l'incrément d'énergie i pour le spectre de mesure, C _nor (i) le nombre d'incidences normalisé à l'incrément d'énergie i pour le spectre de référence, N le nombre de fenêtre et L la largeur de fenêtre 120 en nombre d'incrément, cette dernière étant un entier pair.

Ainsi cette étape E6 permet pour chaque isotope de référence de définir N valeurs d'écart entre le spectre de référence correspondant 20 et le spectre mesuré 10. Les étapes E61 à E63 sont reproduites pour chaque isotope de référence. De cette façon, pour un nombre d'isotopes de référence égal à S, les étapes E61 à E63 sont réalisées S fois.

La figure 1 illustre le résultat d'un tel calcul de valeurs d'écart 21 pour un spectre de référence 10 correspondant à l'isotope 137 du césium et un spectre mesuré 20 inconnu, les valeurs d'écart 21 calculées étant représentées sous la forme d'une courbe.

Les valeurs d'écart 21 étant calculées pour chaque isotope de référence, l'étape E7 permet de déterminer à partir de ces dernières le coefficient d'identité.

Ce coefficient d'identité peut être selon ce mode de réalisation de l'invention, un coefficient de dissemblance MaxD déterminé pour chacun des isotopes de référence à partir des valeurs d'écart D(n). Ce coefficient de dissemblance MaxD peut être par exemple égal à la valeur maximale atteinte par les valeurs d'écart calculées

Mathématiquement, le calcul de coefficient peut être réalisé suivant l'équation suivante :

(5) MaxD = Max{D(l),...D(n)..., D(N}

De cette manière, l'isotope de référence présentant le coefficient de dissemblance le plus faible sera celui présentant une valeur d'écart maximale qui est minimale.

Ainsi avec un tel coefficient de dissemblance MaxD, l'étape E8 de détection consiste à identifier parmi les coefficients de dissemblance déterminés MaxD celui qui est le plus petit, l'isotope présent dans le milieu à caractériser pouvant être identifié comme étant l'isotope de référence auquel correspond ce coefficient de dissemblance le plus petit. Selon une variante de l'invention, le coefficient d'identité peut être un coefficient de ressemblance MD déterminé pour chaque isotope de référence. Un tel coefficient de ressemblance MD peut être calculé à l'étape E7 selon l'équation suivante :

(6) MD = -, ¹ _T

d +Max{D(\),..D(n),...,D(N)}

d étant une constante de calcul strictement positive et préférentiellement de valeur relativement faible vis-à-vis des valeurs d'écart attendues.

Typiquement d peut être égale à 0,001. Cette constante de calcul permet d'éviter d'obtenir un calcul du coefficient de dissemblance faisant intervenir une division par O.

Selon cette variante, l'isotope qui présente le coefficient de ressemblance MD le plus élevé sera celui présentant la valeur d'écart maximale qui est minimale.

Ainsi avec un tel coefficient de ressemblance MD, l'étape E8 de détection consiste à identifier parmi les coefficients de ressemblance MD déterminés celui qui est le plus élevé, l'isotope présent dans le milieu à caractériser pouvant être identifié comme étant l'isotope de référence auquel correspond ce coefficient de ressemblance le plus élevé.

Une fois l'isotope présent dans le milieu identifié, le procédé peut également permettre d'identifier le ou les autres isotopes présents dans le milieu à caractériser. Dans ce cas, l'étape E8 d'identification de l'isotope est une étape d'identification de l'isotope majoritaire et le procédé comporte en outre une étape E9 supplémentaire d'identifications d'autres isotopes.

Une telle étape E9 comporte les sous-étapes suivantes :

E91 fixation d'une valeur seuil de coefficient d'identité,

E92 détermination par comparaison des coefficients d'identité déterminés lors de l'étape E7 à ladite valeur seuil de d'identité, quels sont les autres isotopes présents dans le milieu à caractériser autre que celui identifié à l'étape E8.

Selon une première possibilité de l'invention, la valeur seuil de coefficient d'identité peut être une valeur prédéfinie. Selon cette première possibilité, lorsque le coefficient d'identité est le coefficient de dissemblance MaxD, les autres isotopes identifiés comme étant présents dans le milieu à caractériser sont ceux présentant un coefficient supérieur à la valeur seuil prédéfinie. Selon cette même possibilité de l'invention, lorsque le coefficient d'identité est un coefficient de ressemblance M D calculé selon l'équation (6), les autres isotopes identifiés comme étant présents dans le milieu à caractériser sont ceux présentant un coefficient de ressemblance M D inférieur à la valeur seuil prédéfinie.

Selon une deuxième possibilité de l'invention, la valeur seuil de coefficient d'identité peut être fixée sur la base du coefficient d'identité obtenue pour l'isotope référence identifié comme étant majoritaire dans le milieu à caractériser. Selon cette première possibilité, lorsque le coefficient d'identité est le coefficient de dissemblance, la valeur seuil de coefficient d'identité peut être fixée la base de l'équation suivante :

(7) MaxD _seuil = 2 ^■ m {MaxD)

avec MaxDseuii la valeur seuil de coefficient d'identité, MaxD l'ensemble des valeurs de coefficient de dissemblance obtenues pour les isotopes de référence, min(MaxD) étant ainsi le coefficient de dissemblance de l'isotope de référence identifié comme isotope majoritaire. Les autres isotopes identifiés comme étant présents dans le milieu à caractériser 300 sont ceux présentant un coefficient de dissemblance inférieur à la valeur seuil de coefficient d'identité calculée à partir de l'équation (7).

Selon cette même deuxième possibilité, lorsque le coefficient de d'identité est un coefficient de ressemblance M D calculé selon l'équation (6), la valeur seuil de coefficient d'identité peut être fixée sur la base de l'équation suivante :

avec M Dseuii la valeur seuil de coefficient d'identité, M D l'ensemble des valeurs de coefficient de ressemblance obtenues pour les isotopes de référence, max(M D) étant ainsi le coefficient de ressemblance de l'isotope de référence identifié comme isotope majoritaire, les autres isotopes identifiés comme étant présents dans le milieu à caractériser sont ceux présentant un coefficient de ressemblance supérieur à la valeur seuil de coefficient d'identité M D _seU ii calculée à partir de l'équation (8). Selon une possibilité de l'invention, le procédé d'identification peut également être un procédé de détection de la présence d'un isotope dans le milieu à caractériser. Selon cette possibilité, comme cela est illustré sur l'ordinogramme de la figure 3, le procédé comporte une E4' suivante :

- E4' détection de la présence d'au moins un isotope dans le milieu à caractériser.

Cette étape E4' peut consister, par exemple, à détecter à partir du spectre mesuré la présence d'un nombre d'incidences supérieur à un seuil prédéterminé sur la totalité du spectre d'énergie ou sur une ou plusieurs portions de spectre données. De cette manière, l'identification de l'isotope dans le milieu à caractériser ne sera réalisée que lorsque la présence d'un isotope est avérée.

L'enchaînement des étapes décrit ci-dessus et dans l'ordinogramme de la figure 3 peut être autre sans que l'on sorte du cadre de l'invention. Ainsi, par exemple, les étapes El, E2 et E3, dans une réalisation classique de l'invention, sont préalables à l'étape E4 et l'étape Ε4'. Il est également envisageable, sans que l'on sorte de l'invention, qu'elles aient lieu postérieurement aux étapes E4 et E4'.

De même, le coefficient d'identité représente dans le mode de réalisation et de manière préférentielle, un coefficient de dissemblance qui est maximal lorsque l'isotope à identifier se différencie d'un isotope de référence. Il est néanmoins également envisageable, comme montré par la variante de l'invention décrite plus haut et ceci sans que l'on sorte du cadre de l'invention, que le coefficient d'identité soit un coefficient de ressemblance qui est minimal lorsque l'isotope à identifier se différencie d'un isotope de référence. Ainsi, par coefficient d'identité, il faut entendre un coefficient qui permet de caractériser la dissemblance ou la ressemblance de l'isotope à identifier vis-à-vis d'un isotope de référence donné quelle que soit la règle de variation de ce coefficient d'identité en fonction de la dissemblance entre ledit isotope à identifier et l'isotope de référence

Bien entendu, pour un fonctionnement optimal du procédé d'identification les mesures de spectres de scintillation des étapes El et E4 sont réalisées avec une configuration du système de mesure 200 sensiblement identique.