本发明属于光电技术领域， 尤其是一种光学频谱分析设备。

背景技术

由于传统的光栅能够在大的光谱范围内具有很 高光谱分辨率， 因此， 传统的光学频谱 测量和分析设备一般采用反射型或透射型光栅 。 其缺点的， 一般需要用精密步进马达带动 光栅进行扫描。 因此， 常用的光栅光谱分析设备尺寸比较大， 容易受机械震动的影响， 且 价格昂贵。

传统的光学法布里-珀罗标准具是一种利用多� �束干涉原理制作的滤波器件，主要有两 种类型： 一种是空气间隔的， 一种是光学玻璃间隔的。 通过两个通光面上多层介质膜的高 反射率所形成法布里-珀罗腔的多光束干涉效� �，可以实现在宽频谱范围内的多波长窄带滤 波输出， 而且具有性能稳定、通光孔径大、光功率破坏 阈值高、 结构简单和成本低等特性， 因此， 被广泛应用于各类激光器、 光学测量仪器和光纤通讯器件中。

利用传统的光学法布里-珀罗标准具可以实现� �射光频率的调谐功能。对于空气间隔的 法布里-珀罗标准具， 可通过改变光的入射角度进行调谐， 但是这种方法的调谐范围很小； 也可以采用用机械方法（如步进马达）改变法 布里-珀罗标准具的腔长进行调谐， 这种方法 可以实现大的调谐范围， 但调谐精度低， 而且对机械部件的精度要求高， 稳定性不好。 另 夕卜， 采用 PZT压电陶瓷 （锆钛酸铅） 技术通过改变法布里-珀罗标准具的腔长， 可以提高 调谐精度和速度， 但是不易做到小型化， 且驱动电路也较复杂； 改变标准具的温度也可以 实现较大范围的调谐， 但是， 该方法的缺点是速度慢。 同时， 单一法布里-珀罗标准具的滤 波输出特性是一个光频率间隔为自由光谱范围 的多模输出。。

声光可调谐滤波器 （AOTF) 是一种固态的、 可电子调谐的带通光谱滤波器， 这类滤 波器大多数使用各向异性的声光互作用。 晶体生长技术与高频压电式换能器技术的进步 大 大的改进了声光原件， 使得 AOTF技术上已成熟， 从实验室走进了工业的应用。 AOTF的 实施通常采用各向异性的双折射声光（AO)介质 ， 并有高速调谐能力、得到证明的长期稳 定性以及低成本等优点。

声光滤波器的运行原理基于一种叫做布拉格衍 射的现象， 即衍射光的方向取决于声波 的波长。 与传统的技术相比， AOTF提供了连续、 快速的调节能力， 但要实现窄的滤波光 谱带宽， 一般要求声光晶体的尺寸比较大。 声光滤波器有两种类型： 共线型与非共线型， 其中具有高射频频率的非共线型非近轴滤波器 可以达到窄带光频率调谐， 但几乎不可能做 到象法布里-珀罗标准具一样的窄带滤波功能� � 因此， 仅仅采用声光滤波器的可调谐激光器 很难实现窄带输出。

发明内容

本发明的目的在于克服现有技术的不足， 提供一种稳定性强、 精度高、 速度快以及频 谱响应范围宽的光学频谱分析设备。

本发明解决现有的技术问题是采取以下技术方 案实现的：

一种光学频谱分析设备，包括一个可调谐法布 里-珀罗滤波器、一个可调谐声光滤波器、 第一光电探测器、 第二光电探测器以及系统控制和数据分析系统 ； 入射光首先通过可调谐 法布里 -珀罗滤波器滤波， 其输出光束通过可调谐声光滤波器滤波， 其输出的两束偏振态相 互垂直并具有一定分离夹角的线偏振光束分别 由第一光电探测器和第二光电探测器接收； 所述的系统控制和数据分析系统分别与可调谐 法布里-珀罗滤波器、可调谐声光滤波器、第 一光电探测器和第二光电探测器相连接以实现 光学频谱分析设备对入射光的功率和光谱 的检测功能。

而且， 所述的可调谐法布里-珀罗滤波器包括前后依� �安装起来的第一液晶盒、第二液 晶盒和可调谐法布里 -珀罗滤波器的驱动电路，两个液晶盒均包括� �次安装一起的第一片光 学透明材料、 液晶材料和第二片光学透明材料， 第一液晶盒的第二片光学透明材料与第二 液晶盒的第一片光学透明材料安装在一起， 在第一液晶盒的第一片光学透明材料上设置高 反射率多层介质膜构成第一反射镜， 在第二液晶盒的第二片光学透明材料上设置高 反射率 多层介质膜构成第二反射镜， 两个液晶盒内的液晶材料的光轴相互垂直并设 置在由第一反 射镜和第二反射镜构成的法布里 -珀罗腔内， 所述可调谐法布里 -珀罗滤波器的驱动电路与 两个液晶盒相连接并通过控制液晶材料的有效 折射率实现滤波器的调谐功能， 该可调谐法 布里 -珀罗滤波器的驱动电路与系统控制和数据分� �系统相连接。

而且， 所述第一液晶盒的第一片光学透明材料上的高 反射率多层介质膜设置在第一片 光学透明材料的外侧， 该第一光学透明材料的内侧从内到外依次设有 光学增透膜和透明电 极； 所述第一液晶盒的第二光学透明材料的外侧为 光学抛光面， 第二光学透明材料的内侧 从内到外依次设有光学增透膜、 透明电极和非导电材料薄膜， 该非导电材料薄膜覆盖除通 光孔径以外的部分以及一个约 1毫米宽连接到第二片光学透明材料薄片边缘� �通道， 用于 为多余的液晶材料提供一个出口， 并与第一片光学透明材料的内侧构成一个空腔 用于设置 液晶材料， 该透明电极与可调谐法布里 -珀罗滤波器的驱动电路相连接。

而且， 所述第一液晶盒的第一片光学透明材料上的高 反射率多层介质膜设置在第一片 光学透明材料的内侧， 在高反射率多层介质膜的内侧设置有透明电极 ， 在第一光学透明材 料的外侧设置光学增透膜； 所述第一液晶盒的第二光学透明材料的外侧为 光学抛光面， 第 二光学透明材料的内侧从内到外依次设有光学 增透膜、 透明电极和非导电材料薄膜， 该非 导电材料薄膜覆盖除通光孔径以外的部分以及 一个约 1毫米宽连接到第二片光学透明材料 薄片边缘的通道， 用于为多余的液晶材料提供一个出口， 并与第一片光学透明材料的内侧 构成一个空腔用于设置液晶材料，该透明电极 与可调谐法布里-珀罗滤波器的驱动电路相连 接。

而且， 所述第二液晶盒的第二片光学透明材料上的高 反射率多层介质膜设置在第二片 光学透明材料的外侧， 该第二光学透明材料的内侧从内到外依次设有 光学增透膜和透明电 极， 所述第二液晶盒的第一片光学透明材料的外侧 为光学抛光面， 第一片光学透明材料的 内侧从内到外依次设有光学增透膜、 透明电极和非导电材料薄膜， 该非导电材料薄膜覆盖 除通光孔径以外的部分以及一个约 1毫米宽连接到该光学透明材料薄片边缘的通� �， 用于 为多余的液晶材料提供一个出口， 并与第二液晶盒的第二片光学透明材料的内侧 构成一个 空腔用于设置液晶材料， 该透明电极与可调谐法布里 -珀罗滤波器的驱动电路相连接。

而且， 所述第二液晶盒的第二片光学透明材料上的高 反射率多层介质膜设置在第二片 光学透明材料的内侧， 在高反射率多层介质膜的内侧设置有透明电极 ， 在第二光学透明材 料的外侧设置光学增透膜， 所述第二液晶盒的第一片光学透明材料的外侧 为光学抛光面， 第一片光学透明材料的内侧从内到外依次设有 光学增透膜、 透明电极和非导电材料薄膜， 该非导电材料薄膜覆盖除通光孔径以外的部分 以及一个约 1毫米宽连接到该光学透明材料 薄片边缘的通道， 用于为多余的液晶材料提供一个出口， 并与第二液晶盒的第二片光学透 明材料的内侧构成一个空腔用于设置液晶材料 ，该透明电极与可调谐法布里-珀罗滤波器的 驱动电路相连接。

而且， 所述的第一液晶盒的第二片光学透明材料与第 二液晶盒的第一片光学透明材料 的安装方式为： 使用光学透明折射率匹配胶粘接在一起， 并使得第一反射镜和第二反射镜 保持平行以形成法布里-珀罗腔。

而且， 所述的液晶材料采用的是向列相型液晶， 该液晶材料的厚度为几微米至十几微 米。

而且，所述的可调谐法布里-珀罗滤波器的驱� �电路是一种频率为从一千赫兹到几千赫 兹的方波脉冲电路， 脉冲电压幅度从 0伏到 5伏可调。

而且，所述可调谐法布里-珀罗滤波器的自由� �谱范围大于所述可调谐声光滤波器的滤 波带宽的半宽度。

而且， 所述可调谐声光滤波器是一种窄带、 非同轴双折射型声光滤波器， 其一级衍射 将入射光分为两个偏振态相互垂直并形成一定 的夹角的线偏振光。

而且， 所述可调谐声光滤波器由可调谐声光滤波器的 驱动电路驱动， 该可调谐声光滤 波器的驱动电路与系统控制和数据分析系统相 连接； 所述可调谐声光滤波器的驱动电路是 一种频率从几兆赫兹到几百兆赫兹的频率和功 率可调射频信号发生器。

而且， 所述第一光电探测器、 第二光电探测器分别由第一光电探测器的驱动 电路和第 二光电探测器的驱动电路驱动， 第一光电探测器的驱动电路和第二光电探测器 的驱动电路 分别与系统控制和数据分析系统相连接。

发明的优点和积极效果是：

本发明将两个光轴相互垂直的向列相型液晶材 料放置在法布里-珀罗标准具的腔内并 利用液晶的电控双折射效应和对入射光产生的 光学相位调制， 实现在宽频谱范围内对透过 法布里-珀罗滤波器的光的频率进行连续、快� �和精密调谐且与入射光的偏振态无关。 由于 液晶材料的厚度非常薄， 因此可以制作尺寸小、 自由光谱范围大的宽带可调谐法布里 -珀罗 滤波器。 由可调谐法布里-珀罗滤波器输出的多模光波� �通过可调谐声光滤波器的滤波， 实 现在大的光谱范围内的高精度、 快速和稳定性好的频谱分析等特点。

本发明设计合理， 具有无机械移动部件、 性能稳定可靠、 尺寸小、 易于安装及生产等 特点， 可满足对于要求尺寸小和极端工作环境下的可 靠运行， 可广泛用在激光器、 光学测 试、 光纤通讯、 生物、 医疗器械和光纤传感器网络等领域中。

附图说明

图 1是一个普通法布里-珀罗标准具的示意图；

图 2是第一液晶盒的结构示意图；

图 3是第二液晶盒的结构示意图；

图 4是一种可调谐布里-珀罗滤波器的结构示意图� ��

图 5是光透过液晶材料的相位随外加电场的变化� �线；

图 6是普通法布里 -珀罗标准具的透射光谱示意图；

图 7是可调谐布里 -珀罗滤波器的透射光谱示意图；

图 8是一种可调谐声光滤波器的示意图；

图 9是本发明的结构示意图；

图 10是可调谐声光滤波器的输出光谱示意图；

图 11是可调谐法布里-珀罗滤波器和可调谐声光滤 波器的合成输出光谱示意图； 图 12是本发明的输出光谱示意图。

具体实 式 以下结合附图对本发明实施例做进一步详述。

图 1给出了一种普通的法布里 -珀罗 （ Fabry-Perot) 光标准具 100的示意图。 该法布 里-珀罗光标准具 100的材料一般在近红外和可见光波段采用象融 石英或 BK7这样的光学 玻璃， 假设材料的折射率为 n， 两个通光面 2和 4都镀高反射膜， 其反射率为 R, 厚度为 h， 光以接近零度的入射角入射， 则只有满足 2nh=mA , 才能透过标准具， 其中 m是透射 光的级次。光标准具 100的自由光谱范围 FSR1可以表示为： Δλ =λ 2/(2nh),或用频率表示： △v=c/(2nh),其中 c 是光速。透射光的峰值频率可以表示为： v=mc/(2nh),其中 m是干涉级次， 透射光的频率宽带可以表示为： Δν (FWHM) =c(l-R)/(2nhRl/2), 其中 c是光速。

从上述两个公式可以看出， 光标准具 100的自由光谱范围 FSR1与厚度为 h成反比。 假设材料的折射率为 n=1.5， 要实现 FSRl=100GHz， 厚度 h-1毫米。 自由光谱范围 FSR1 越大， 其厚度就越小。 在标准具的材料和厚度确定后， 透射光的频带宽度主要和反射率 R 有关， 反射率越高， 频带宽度或锐度 （finesse)越小。 法布里 -珀罗 （ Fabry-Perot)光标准 具的透射光谱的特点是每个透射谱的带宽可以 做到非常窄， 透射光谱的频率间隔相等并且 光频率响应带宽非常宽， 一般可覆盖大于 100纳米的光频谱带， 光标准具 100的输出光频 谱如图 6所示。

由于一般用作光电器件的液晶材料具有高的电 阻率， 因此， 可以被认为是理想的电介 质材料。 由于构成分子的有序取向和拉伸延长的形态， 液晶具有各向异性的电介质特性和 单轴对称性， 就象一个单轴晶体一样， 其光轴的方向与分子的排列取向一致。 当液晶分子 在外界电场的作用下， 会形成电偶极子。 在电偶极子所形成的力矩作用下， 使得液晶分子 的取向转向电场的方向， 可以通过改变电场的强弱， 改变液晶的光轴的方向。 因此， 可以 利用液晶的这一特性制作光相位调制器， 可调谐滤波器或其他光电器件， 如光开关和光强 调制器等。 一般用作光电器件的液晶膜层的厚度为几微米 到十几微米。 本发明正是利用液 晶在电场作用下对线偏振光的折射率产生改变 这一特性设计而成。

本发明中所涉及的光学频谱分析设备包括两个 光轴方向相互垂直的液晶盒。

如图 2所示， 第一个液晶盒 200包括两种结构。第一种结构包括第一片光学 透明材料

8、液晶材料 14和第二片光学透明材料 22， 第一片光学透明材料 8外侧表面上设置高反射 率多层介质膜 6， 内侧从内到外分别设置光学增透膜 10和透明电极膜层 12， 第二片光学 透明材料 22外侧表面 24是光学抛光面， 内侧从内到外分别设置光学增透膜 20， 透明电极 膜层 18和非导电材料薄膜 16， 非导电材料薄膜 16的厚度为几微米到十几微米， 覆盖除通 光孔径外的其他部分和一个宽度约为 1毫米的通到光学透明材料 22边缘的通道， 用于排 除多余的液晶材料， 该非导电材料薄膜 16与第一片光学透明材料 8构成一个空腔用于设 置液晶材料 14， 液晶材料 14采用的是向列相型液晶， 该液晶材料的厚度约为几微米道十 几微米。液晶盒 200的第二种结构与第一种结构的不同之处在于 所述第一片光学透明材料 8外侧表面上设置光学增透膜 6， 内侧从内到外分别设置高反射率多层介质膜 10和透明电 极膜层 12， 其他设置与液晶盒 200的第一种结构相同， 其目的是改变法布里 -珀罗腔的厚 度。

如图 3所示， 第二个液晶盒 300包括两种结构。第一种结构包括第一片光学 透明材料 28、 液晶材料 36、 第二片光学透明材料 42， 第二片光学透明材料 42外侧表面 26设置高 反射率多层介质膜 44， 内侧从内到外分别设置光学增透膜 40， 透明电极膜层 32， 第一片 光学透明材料 28外侧表面 26是光学抛光面， 内侧从内到外分别设置光学增透膜 30， 透明 电极膜层 32和非导电材料薄膜 34， 非导电材料薄膜 34的厚度为几微米到十几微米， 覆盖 除通光孔径外的其他部分和一个宽度约为 1毫米的通到光学透明材料 28边缘的通道， 用 于排除多余的液晶材料， 非导电材料薄膜 34与第二片光学透明材料 42构成一个空腔用于 设置液晶材料 36。一般可用环氧树脂或紫外光胶等把上述构� ��液晶腔的两片材料的液晶腔 以外的部分粘接起来， 液晶材料 36 采用的是向列相型液晶， 该液晶材料的厚度约为几微 米道十几微米。液晶盒 300的第二种结构与第一种结构的不同之处在于 第二片光学透明材 料 42外侧表面上设置光学增透膜 44， 内侧从内到外分别设置高反射率多层介质膜 40和透 明电极膜层 38， 其他设置与液晶盒 300的第一种结构相同， 其目的是改变法布里-珀罗腔 的厚度。

图 4给出了一种与偏振无关的可调谐布里-珀罗滤� ��器的结构示意图。该可调谐法布里 -珀罗滤波 400， 包括第一个液晶盒 200、 第二个液晶盒 300和可调谐法布里 -珀罗滤波的 驱动电路 52。 液晶盒 200的第二片光学透明材料的外侧和液晶盒 300的第一片光学透明 材料的外侧用光学透明折射率匹配胶 50粘合在一起并使得液晶盒 200的第一光学透明材 料和液晶盒 300 的第二光学透明材料上设有高反射率介质膜的 面保持并行而形成谐法布 里-珀罗腔。 驱动电路 52与液晶盒 200和液晶盒 300的透明电极连接， 由驱动电路 52产 生的驱动信号在两透明电极膜层之间形成驱动 电场； 利用电场改变法布里 -珀罗 (Fabry-Perot) 腔内液晶的有效折射率 n， 来调节法布里-珀罗滤波器的透射光的光频率 V 和自由光谱范围 （FSR)。 通常的驱动电场是电压为几伏， 频率为 1千赫兹到几千赫兹的方 波信号。

由于液晶的厚度很小 （几微米到十几微米）， 因此， 可以制作本征自由光谱范围 （即 在无外加电场时的可调谐滤波器的自由光谱范 围）的可调谐法布里-珀罗滤波器。 由于第一 液晶盒 200和第二液晶盒 300中液晶的光轴相互垂直， 因此， 滤波器 400与入射光的偏振 态无关。

在图 4中， 入射到滤波器 400的光束 48是一束准直光束， 假设光透明材料的折射率 为 n， 第一液晶盒 200的第一片光学透明材料上和第二液晶盒 300的第二片光学透明材料 上镀高反射介质膜的反射率为 R, 法布里-珀罗腔的长度为 D， 则只有满足 2nD+r=mA 的 光才能透过标准具， 其中 m是透射光的级次。 滤波器 400的自由光谱范围 FSR2和透射光 频率分别为： Δλ =λ 2/(2nD+r),或用频率表示： Av=c/(2nD+r),其中 c 是光速, Γ代表由液 晶在外加电场作用下由折射改变对入射光所产 生的光程。 透射光的峰值频率可以表示为： v=mc/(2nD+「 ）,其中 m 是干涉级次， 透射光的频率宽带可以表示为： Δν ( FWHM ) =c(l-R)/((2nD+DRl/2), 其中 c 是光速。利用第一个液晶盒 200和第二个液晶盒 300的两 种不同的结构的组合可以增大或减少法布里-� �罗腔的长度 D，从而调节滤波器 400的自由 光谱范围 FSR2。

图 5给出了一个厚度约为 10微米的向列相型液晶在 2KHz方波电压的驱动下，对光波 长为 1550纳米光波相位变化的关系示意图。 最大可实现约 2π的光相位延迟。 通过实验和 分析，可调谐法布里 -珀罗滤波器 400对于接近零度入射的准直光可以得到约 1.5倍的 FSR2 的透射光频率的调谐范围， 而对自由光谱范围 Δν和透射光的频带宽带的改变要小的多。 可调谐法布里-珀罗滤波器的透射光 54的光谱示意图如图 7所示。

由此可见， 可调谐法布里 -珀罗滤波器 400 在外加电场的作用下， 可以实现较大范围 的透射光峰值频率的调谐而基本不改变透射光 的频带宽度和自由光谱范围。 这个特性对于 将可调谐法布里 -珀罗滤波器 400许多应用中， 如激光器和频谱仪器等具有重要意义。

图 8给出了一种可调谐声光滤波器的示意图。 该声光滤波器 500—般采用的介质是各 向异性并有双折射特性。 其中一种物质二氧化碲 （Te02)， 由于其运行在剪切模式时具有 高光学均匀性、 低光吸收度和耐高光功率能力等特点， 广泛使用于这类应用中。 其他物质 例如铌酸锂（LiNb03)、磷化镓（GaP)和钼酸铅（P bMo04)也经常用于各种声光器件中。 影响选择特定物质的因素有很多， 下面仅列出几种， 如： 声光器件的类型、 高质量晶体是 否容易获得以及应用的类型和需求， 例如衍射效率功率损耗、 入射光与衍射光的分散度和 整体器件的大小等。

可调谐声光滤波器 500是一种具有双折射特性， 非共线和非近轴型声光滤波器。 包括 采用二氧化碲的声光晶体 57和换能器 58， 由可调谐声光滤波器的驱动电路 60直接驱动换 能器 58在晶体 57中产生声波场 59而形成衍射光栅。 一束准直光束 56进入晶体 57并与 声波场 59成布拉格角 ΘΒ， 被衍射可调谐声光滤波器后， 一级衍射光分成两束线偏振光， S 光 62和 Ρ光 64，和零级衍射光束 66.两束线偏振光 62和 64与零级衍射光束形成的夹角等 于布拉格角 ΘΒ。 声光晶体 57的切割使得入射面 55和出射面 61与入射光成垂直或接近垂 直的角度。 为了减少光的损耗， 入射面 55和出射面 61都镀光学增透膜。 可调谐声光滤波 器 500 的滤波光谱的特点是可在一个宽频带的范围内 实现光频率的连续可调谐， 如图 10 所示。 滤波光谱的带宽 Δ ν 、 半宽度（FWHM) Δ ν 1/2、 分辨率和衍射效率等频谱取决于 声光晶体的尺寸、 换能器的结构和射频驱动功率等因素的影响。 如要实现窄带滤波光谱和 高的衍射滤波效率， 需要加大换能器和声光晶体的尺寸。

图 9给出了本发明的结构示意图， 下面结合图 9对本发明的技术方案进行说明。 一种光学频谱分析设备包括一个可调谐法布里 -珀罗滤波器 400、 一个可调谐声光滤波 器 500、 第一光电探测器 84、 第二光电探测器 86 以及一个驱动控制和数据分析系统， 该 系统包括可调谐法布里 -珀罗滤波器 400的驱动电路 52、 可调谐声光滤波器 500的驱动电 路 60、 第一光电探测器 84的驱动电路 90、 第二光电探测器 86的驱动电路 88和系统控制 和数据分析系统和数据分析系统 92。 一束宽带准直光束 76入射进入可调谐法布里-珀罗滤 波器 400， 透射光 78的光谱如图 7所示， 透射光的峰值频率的可调谐范围约为 1.5倍的 FSR2 ， 在可调谐的范围内和约 100纳米的光谱范围内， 可调谐法布里 -珀罗滤波器 400的 自由光谱范围基本保持不变。 透射光 78透过可调谐声光滤波器 500后， 一级衍射光分离 成两束偏振态相互垂直的光束 80和 82， 当可调谐声光滤波器 500的透射带宽 Δ V 小于 2 倍的可调谐法布里 -珀罗滤波器 400的本征自由光谱范围 FSR2, 透射光 80和 82均是一束 单模光束， 其光谱特性如图 12所示与可调谐法布里 -珀罗滤波器 400的一个透射模的光谱 特性相同。 如果考虑可调谐法布里 -珀罗滤波器 400 的透射光的频谱度 Δ ν 的时 （参考图 11 )，要实现单模输出或高的透射光边摸抑制比� �调谐声光滤波器 500的透射带宽 Δ V还需 要更窄。需要提出的是， 可调谐法布里 -珀罗滤波器 400和可调谐声光滤波器 500的透射光 的频谱宽度 Δ ν 的定义是根据实际应用中对光谱的噪声或边摸 抑制比的需要确定的。 透 射光 80和 82分别被光电探测器 84和 86接收并分别通过驱动电路 90和 88反馈到系统控 制和数据分析系统和数据分系统 92， 可以获得入射光 76的光谱信息。 由于本发明是利用 可调谐法布里 -珀罗滤波器 400的滤波功能以及可调谐声光滤波器 500的衍射滤波功能，对 不同光频率的光束有不同的响应特性， 因此， 要获得精确的所要检测光的光谱数据， 需要 对系统进行校准。 系统控制和数据分析系统和数据分析系统 92包括一个以数字信号处理 器以及嵌入式软件为核心的控制电路和数据分 析软件用于控制可调谐法布里 -珀罗滤波器 的驱动电路 52、 可调谐声光滤波器的驱动电路 60、 驱动第一光电探测器和接收第一光电 探测器的光功率信号的驱动电路 90、驱动第二光电探测器和接收第二光电探测� ��的光功率 信号的驱动电路 88 以及接收外界控制信号和输出信号， 以实现所述光学频谱分析设备对 入射光的功率和光谱的检测功能。

需要强调的是， 上述说明仅起演示和描述的作用， 并不是一个详细无遗漏的说明， 也 没有意图将本发明限制在所描述的具体形式上 。 经过上面的描述， 对本发明的许多改动和 变化都可能出现。 所选择的具体实施仅仅是为了更好的解释本发 明的原理和实际中的应 用。 这个说明能够使熟悉此领域的人可以更好的利 用本发明， 根据实际需要设计不同的具 体实施和进行相应的改动。