radiofréquence

La présente invention a pour domaine celui des oscillateurs magnétiques, aussi dénommés oscillateurs spintroniques, pouvant être utilisés dans des systèmes de synthèse de fréquence, de mélange de fréquences, de détection de fréquence, etc.

De manière générale, les dispositifs d'émission/réception d'ondes radioélectriques intègrent tous un étage permettant le mélange d'un signal reçu, avec un signal de référence issu d'un synthétiseur de fréquence. Cet étage de mélange est souvent composé d'un mélangeur et d'un oscillateur local intégré dans une boucle à verrouillage de phase (PLL pour « Phase Locked Loop » en anglais). Un tel oscillateur local met en œuvre une technologie choisie parmi plusieurs technologies possibles (quartz, ondes acoustiques, circuit LC, oscillateur ring, etc.) en fonction des caractéristiques performance/coût recherchées pour le dispositif.

Mais, quelle que soit la technologie choisie, les oscillateurs connus conduisent à des dispositifs radiofréquences présentant deux problèmes majeurs : d'une part, le volume du dispositif qui reste trop encombrant ; d'autre part, sa plage d'accord en fréquence qui est relativement restreinte (inférieure à l'octave). En particulier, face à la multiplication des standards de télécommunication, une plage d'accord limitée représente un verrou particulièrement fort, empêchant d'envisager des dispositifs "multi-standards" et/ou opportunistes.

Par conséquent, des dispositifs radiofréquences fortement intégrés et à bande de fréquences large, indispensables pour poursuivre la miniaturisation des circuits radiofréquences les intégrant, ne peuvent être développés que sur la base de nouveaux types d'oscillateur.

Or, il a été récemment proposé un nouveau type d'oscillateur, dit magnétique. Le fonctionnement d'un oscillateur magnétique est fondé sur le phénomène physique de couple de transfert de spin.

Le phénomène de couple de transfert de spin se manifeste dans des composants présentant une structure comportant successivement une première couche ferromagnétique (de quelques nanomètres à quelques dizaines de nanomètres d'épaisseur), une couche non magnétique intermédiaire et une seconde couche ferromagnétique.

En particulier, ce phénomène de couple de transfert de spin entre les porteurs de charges (électrons ou trous) existe dans des structures dites nanopiliers constituées d'une première couche fine ferromagnétique (typiquement de quelques nm à quelques dizaines de nm), d'une couche non magnétique intermédiaire et d'une seconde couche fine ferromagnétique, ces couches ayant une dimension réduite dans un plan orthogonal à la direction d'empilement des couches. Typiquement, un nanopilier est un cylindre dont l'axe correspond à la direction d'empilement des couches et dont le rayon est typiquement de quelques dizaines de nanomètres.

L'injection d'un courant au travers de cette structure permet de générer un courant polarisé en spin. L'interaction entre les spins des porteurs de charges (électrons ou trous) du courant polarisé en spin et l'aimantation du matériau ferromagnétique de l'une des couches magnétiques, par exemple la seconde couche, se traduit par un couple, dit "couple de transfert de spin", lié à la relaxation de tout ou partie de cette polarisation en spin sur l'aimantation.

Le phénomène de transfert de spin permet ainsi de manipuler l'aimantation de la seconde couche sans application de champ magnétique, mais par application d'un courant d'alimentation ayant été polarisé en spin. C'est ce principe qui est mis en œuvre dans les dernières générations de mémoires non volatiles MRAM (« Magnetic Random Access Memory » en anglais) pour commuter la configuration magnétique dans laquelle est stockée l'information magnétique.

Le phénomène de couple de transfert de spin induit donc une modification de la configuration magnétique. Celle-ci qui peut être détecté par une variation de la résistance électrique du nanopilier. En effet, la résistance électrique du nanopilier dépend de l'orientation de l'aimantation de la seconde couche par rapport à celle de la première couche. Cet effet magnétorésistif est connu sous le nom de magnétorésistance géante (GMR) dans des nanopiliers tout métal, et magnétorésistance tunnel (TMR), dans des nanopiliers comportant des jonctions tunnel.

La configuration magnétique d'une couche ferromagnétique dans un nanopilier ayant des dimensions nanométriques est un mono domaine magnétique. En effet l'introduction d'une paroi entre deux domaines présentant des aimantations différentes est trop coûteuse énergétiquement, de sorte qu'une telle configuration magnétique ne se présente pas.

En revanche, la configuration magnétique rémanente, qui est la configuration stable résultant d'une compétition entre l'énergie d'échange et les énergies magnétostatiques, n'est pas forcément une configuration dans laquelle l'aimantation est uniforme. Un autre type possible de configuration magnétique rémanente correspond à une aimantation dite « en vortex ». Dans une telle configuration, les moments magnétiques, essentiellement planaires, s'enroulent autour du centre de la couche ferromagnétique, sauf dans une région entourant le centre de la couche, appelée cœur de vortex et ayant un rayon de l'ordre de grandeur de la longueur d'échange (L _E x) du matériau (par exemple 5-6 nm dans le Co ou l'alliage NiFe), où les moments magnétiques de la configuration magnétique pointent hors du plan de la couche, vers le haut ou vers le bas. La direction dans laquelle pointe l'aimantation du cœur définit la polarité du vortex (P=+/- 1 ). Un second paramètre du vortex est sa chiralité, qui correspond au sens d'enroulement des moments magnétiques autour du centre de la couche et qui peut prendre deux valeurs : C = + 1 lorsqu'ils s'enroulent dans le sens des aiguilles d'une montre, ou C = - 1 lorsqu'ils s'enroulent dans le sens inverse. Une couche ferromagnétique peut être dans l'une des quatre configurations en vortex possibles correspondant à une valeur de la polarité et à une valeur de la chiralité. Ces quatre configurations sont représentées sur la figure 1 .

Fort de cette constatation, la demande de brevet US 2009/01 17370 A1 décrit, dans le domaine des mémoires magnétiques non volatiles, l'utilisation d'un nanopilier comportant un motif comprenant deux couches magnétiques, chacune d'elles ayant une configuration magnétique rémanente en vortex. Les quatre configurations de chiralités des vortex permettent de réaliser une mémoire à quatre états. Ce brevet US n'utilise pas la polarité des vortex comme degré de stockage de l'information. Grâce aux effets de magnétorésistance géante ou tunnel, la mesure de la résistance totale du nanopilier permet de déterminer l'état courant de la mémoire.

Outre les effets permettant de modifier les configurations magnétiques statiques venant d'être présentés, le phénomène de couple de transfert de spin peut également induire (dans certaines conditions liées au champ magnétique extérieur dans lequel le nanopilier est plongé et à l'intensité du courant d'alimentation injecté à travers celui-ci) une oscillation entrenue de la configuration magnétique de l'une ou des deux couches magnétiques. Cette oscillation correspond à l'excitation de modes dynamiques liés à la configuration magnétique statique (uniforme, C-state, vortex, ...), dont les fréquences caractéristiques dépendent des paramètres liés aux choix des matériaux constitutifs de ces couches magnétiques (aimantation à saturation, longueur d'échange, coefficient d'amortissement, ...), ainsi que des dimensions (rayon et épaisseur pour des couches en forme de disque) et de la géométrie du pilier.

Grâce à l'effet magnétorésistif décrit précédemment, toute oscillation de tout ou partie de l'aimantation de la structure est susceptible d'entraîner une variation de la résistance du pilier à une fréquence égale à celle de l'oscillation de l'aimantation. On obtient alors aux bornes du pilier une tension oscillante, dont le spectre fréquentiel reflète celui des modes magnétiques excités de la structure. Cet effet d'oscillation sera par la suite exprimé à travers la puissance hyperfréquence émise par le nanopilier, qui correspond au produit de la tension aux bornes du nanopilier, par l'intensité du courant d'alimentation injecté à travers celui-ci.

Les fréquences caractéristiques sont donc spécifiques du nanopilier et peuvent être modulées par action sur la configuration magnétique statique. Elles dépendent ainsi de l'amplitude du champ extérieur, de l'intensité du courant d'alimentation (typiquement de l'ordre du milliampère, ce qui correspond à des densités de courant de l'ordre de quelques 10 ⁷ A/cm ² à travers une section du nanopilier), des dimensions des couches du nanopilier. La gamme des fréquences caractéristiques accessibles est comprise entre quelques centaines de MHz et quelques dizaines de GHz.

Un composant constitué d'un tel nanopilier et des moyens adaptés d'injection d'un courant d'alimentation et d'application d'un champ magnétique extérieur pour, par mise en œuvre du phénomène de couple de transfert de spin, placer le nanopilier dans un état excité correspondant à une oscillation entretenue de la configuration magnétique de l'une ou bien de l'ensemble des deux couches magnétiques, constitue un oscillateur magnétique. Ainsi, par exemple, dans l'article de Locatelli et al., il est prévu l'application d'un courant d'alimentation pour la nucléation de vortex dans les première et seconde couches de l'oscillateur dont la configuration magnétique rémanente est uniforme.

En comparaison des autres technologies existantes, un tel oscillateur magnétique présente plusieurs avantages tels que des dimensions réduites, une grande plage d'accord accessible grâce à la variation de l'amplitude du courant d'alimentation et d'un champ magnétique extérieur adaptées, une rapidité du changement du point de fonctionnement en fréquence (par exemple par des variations adaptées de l'intensité du courant d'alimentation) et une insensibilité aux radiations électromagnétiques.

En revanche, plusieurs verrous technologiques existent :

- l'application d'un champ magnétique extérieur est, en général, nécessaire, pour atteindre le régime dans lequel le couple de transfert de spin induit une oscillation entretenue plutôt qu'une commutation.

- l'amplitude des oscillations relative entre les aimantations des deux couches reste réduite. Par conséquent, la puissance électrique obtenue par l'oscillation est très faible, de l'ordre du picowatt (pW).

- les dimensions nanométriques des oscillateurs magnétiques font qu'ils sont particulièrement sensibles aux fluctuations thermiques. Ceci se traduit par l'existence d'un bruit de phase et d'un bruit d'amplitude qui affectent le signal de puissance. Ce dernier présente une largeur de raie importante et l'oscillateur magnétique correspondant se caractérise par des facteurs de qualité faibles. - pour initier, via le phénomène de couple de transfert de spin, un des modes dynamiques de l'aimantation, l'intensité du courant d'alimentation doit atteindre un seuil élevé, propre à compenser les phénomènes dissipatifs liés à la relaxation magnétique. L'intensité du courant d'alimentation doit être telle que la densité de courant à travers une section du nanopilier soit d'environ 10 ⁷ A/cm ² .

- même si la fenêtre d'accord d'un oscillateur magnétique, c'est-à-dire la gamme de fréquences sur laquelle il est susceptible de fonctionner en fonction de l'intensité du courant d'alimentation, est large (entre quelques dizaines de MHz et quelques dizaines de GHz), la dépendance de la fréquence des oscillations en fonction de l'intensité du courant d'alimentation présente un comportement complexe qui rend l'utilisation de tels oscillateurs magnétiques compliquée lorsqu'il s'agit de les intégrer dans des dispositifs d'émission/réception radioélectriques.

L'invention a donc pour but de palier aux problèmes précités.

Pour cela l'invention a pour objet un oscillateur magnétique, un dispositif et un procédé conformes aux revendications.

L'invention sera mieux comprise à la lecture de la description qui va suivre, donnée uniquement à titre d'exemple non limitatif et faite en se référant aux dessins annexés, sur lesquels :

- la figure 1 est une représentation des quatre formes de vortex associées à une configuration magnétique en vortex d'une couche ferromagnétique ;

- la figure 2 est une représentation schématique d'un oscillateur magnétique selon la présente l'invention ;

- la figure 3 est un diagramme des états fondamentaux représentant les configurations magnétiques rémanentes d'une couche ferromagnétique en forme de disque, en fonction des caractéristiques géométriques normalisées par la longueur d'échange L _EX du matériau de la couche considérée ;

- la figure 4 est une représentation schématique de configurations magnétiques rémanentes en vortex pour les première et seconde couches ferromagnétiques présentant des polarités parallèles (cas défavorable) de l'oscillateur magnétique selon l'invention ;

- la figure 5 est une représentation schématique de configurations magnétiques rémanentes en vortex pour les première et seconde couches ferromagnétiques présentant des polarités aintiparallèles (cas favorable) de l'oscillateur magnétique selon l'invention ;

- la figure 6 est un graphe représentant les variations typiques de la fréquence propre de l'oscillateur magnétique de la figure 2 en fonction de la densité du courant d'alimentation injecté (résultats obtenus pour une simulation numérique d'un pilier de diamètre 200 nm, avec un empilement NiFe(15 nm)/Cu(10 nm)/NiFe(4 nm));

- La figure 7 est une représentation schématique d'une première variante de réalisation de l'oscillateur magnétique selon l'invention, le nanopilier comportant un motif ayant une troisième couche magnétique séparée, soit de la première couche, soit de la second couche ferromagnétique, par une couche non magnétique isolante ;

- la figure 8 est une représentation schématique d'une seconde variante de réalisation de l'oscillateur selon l'invention, le nanopilier étant réalisé par l'empilement de plusieurs motifs, chaque motif reprenant celui du nanopilier de l'oscillateur de la figure 2 ; et,

- la figure 9 est une représentation schématique d'une troisième variante de réalisation de l'oscillateur selon l'invention constitué d'un réseau à deux dimensions de nanopiliers, chaque nanopilier étant conforme à celui de l'oscillateur de la figure 2.

Un premier mode de réalisation de l'oscillateur magnétique selon l'invention est représenté schématiquement à la Figure 2. L'oscillateur magnétique 2 comporte un nanopilier 3 et des moyens d'injection d'un courant d'alimentation 12 à travers le nanopilier 3.

Le nanopilier 3 comporte un motif 4. Celui-ci est constitué par, superposées le long d'une direction A d'empilement des couches, d'une première couche 6 en un matériau ferromagnétique, d'une couche intermédiaire 8 en un matériau non magnétique, et d'une seconde couche 10 en un matériau ferromagnétique.

A chacune de ses extrémités, le nanopilier 3 comporte respectivement des couches inférieure 16 et supérieure 20 qui sont disposées de part et d'autre du motif 4 et constituent des contacts permettant l'injection d'un courant d'alimentation à travers les couches 6, 8 et 10.

Les matériaux ferromagnétiques envisagés pour les couches magnétiques sont le fer Fe, le cobalt Co, le nickel Ni et les alliages ferromagnétiques comprenant au moins un de ces éléments (CoFeB par exemple), ainsi que les matériaux Heusler, les oxydes magnétiques ou les semi-conducteurs magnétiques. Le matériau ferromagnétique de la seconde couche 10 n'est pas forcément identique à celui de la première couche 6.

La couche intermédiaire 8 non magnétique est une couche conductrice, réalisée par exemple en cuivre Cu, en or Au, etc., ou une couche isolante, réalisée en Al ₂ 0 ₃ , MgO, SrTi0 ₃ , etc.

Les couches 6, 8 et 10 forment respectivement des disques ayant une épaisseur comprise entre quelques dixièmes et quelques dizaines de nanomètres, et un rayon R de quelques centaines de nanomètres, notamment 200 nm. L'épaisseur de la première couche 6 est de 15 nm. Plus généralement, elle est comprise entre 0,2 et 30 nm.

L'épaisseur de la couche intermédiaire 8 est de 10 nm. Plus généralement, elle est de comprise entre 0,5 et 20 nm.

L'épaisseur de la seconde couche 10 est de 4 nm. Plus généralement, elle est comprise entre 0,1 et 30 nm.

Les couches inférieure et supérieure 16 et 20 sont réalisées en un matériau présentant de bonnes propriétés de conduction électrique, tel que le cuivre ou l'or. Ces couches possèdent une épaisseur d'environ 25 nm. Elles ont de préférence un rayon similaire à celui des couches constitutives du motif 4.

Les moyens 12 propres à permettre l'injection d'un courant d'alimentation à travers le nanopilier 3 sont représentés schématiquement sur la figure 2 par une source de courant 14 réglable en intensité et en fréquence, et des électrodes 18 et 22.

Ces électrodes permettent de connecter électriquement les couches inférieure et supérieure 16 et 20 aux bornes de la source 14 pour l'injection du courant d'alimentation d'une part et à un moyen de mesure (non représenté) pour la détermination de la différence de potentiel électrique à la traversée du nanopilier 3, c'est-à-dire entre les couches inférieure et supérieure 16 et 20, d'autre part.

Les première et seconde couches ferromagnétiques 6 et 10 sont caractérisées par des états rémanents spécifiques. Les première et seconde couches 6 et 10 du motif 4 du nanopilier 3 présentent respectivement une configuration magnétique rémanente en vortex. Seules sont retenues les formes de vortex telles que la polarité du vortex de la première couche 6 soit opposée à la polarité du vortex de la seconde couche 10. Ceci conduit à l'établissement d'un couplage magnétique répulsif entre les coeurs des vortex des deux couches, à condition que le matériau et l'épaisseur de la couche intermédiaire 8 soient également adaptés. Dans ces conditions, des oscillations de la puissance émise par le nanopilier 3 apparaissent, quelle que soit l'intensité du courant d'alimentation injecté, c'est-à-dire un seuil en courant ramené à zéro.

Le sens et l'intérêt de ces caractéristiques vont maintenant être explicités progressivement.

Une couche ferromagnétique peut être dans différentes configurations magnétiques en fonction de la valeur de variables telles que les dimensions de la couche, l'intensité du courant d'alimentation, l'amplitude du champ magnétique extérieur, la température, etc. La configuration magnétique rémanente est la configuration magnétique stable de la couche ferromagnétique lorsque le champ magnétique extérieur et l'intensité du courant d'alimentation sont nuls.

Pour une couche en forme de disque, la configuration magnétique rémanente ne dépend que des valeurs des variables d'épaisseur et de rayon de cette couche. Sur la figure 3, un diagramme caractéristique des configurations magnétiques rémanentes est représenté en fonction de l'épaisseur e et du rayon R de la couche, normalisés par la longueur d'échange L _EX du matériau de la couche considérée. Ce diagramme présente trois domaines correspondant respectivement à une aimantation uniforme selon une direction orthogonale à la direction A, une aimantation uniforme selon la direction A et une aimantation en vortex.

Ainsi, dans le présent oscillateur magnétique, les première et seconde couches 6 et 10 sont telles que leur configuration magnétique rémanente respective corresponde à une configuration magnétique en vortex.

Sur la figure 1 , ont été représentées, en vue de dessus, les quatre configurations en vortex possibles pour une couche ferromagnétique. Comme indiqué en introduction, une forme de vortex magnétique est caractérisée par un paramètre de chiralité C et un paramètre de polarité P.

Parmi les seize configurations magnétiques rémanentes (ou présentes sous l'influence d'un paramètre extérieur, tels que le courant) du nanopilier 6 (quatre pour la première couche 6 et quatre configurations en vortex pour la seconde couche 10), seules certaines configurations magnétiques rémanentes sont retenues pour l'obtention du présent oscillateur magnétique. Il s'agit des configurations magnétiques dans lesquelles les polarités des vortex des première et seconde couches sont opposées, quelles que soient par ailleurs les chiralités de ces deux vortex.

Sur la figure 4, les vortex des deux couches conduisent à une configuration magnétique rémanente du nanopilier non favorable pour le présent oscillateur, car dans ce cas, le courant seuil pour obtenir les oscillations ne peut pas tendre vers zéro et vaut typiquement quelques 10 ⁷ A/cm ² . Sur la figure 5, en revanche, les vortex des première et seconde couches conduisent à une configuration magnétique rémanente du nanopilier qui convient pour le présent oscillateur. En effet, dans ce dernier cas, l'aimantation du cœur du vortex de la première couche 6 est orientée vers le bas (P ₆ =-1 ), tandis que l'aimantation du cœur du vortex de la seconde couche 10 est orientée vers le haut (P ₁₀ =+1 ). L'autre configuration magnétique rémanente acceptable pour le nanopilier 3 correspond à P ₆ =+1 et P ₁₀ =-1■ De manière générale, le couplage magnétique entre les deux vortex a pour conséquence que le système à considérer est une paire de vortex couplés ayant ses modes propres d'oscillation présentant des caractéristiques distinctes de celles où les deux couches magnétiques sont isolées l'une de l'autre. Dans l'état rémanent du nanopilier, le couplage magnétique entre les vortex est dominé par un terme d'interaction de type dipolaire entre les aimantations des cœurs des deux vortex.

En sélectionnant spécifiquement des polarités opposées pour ces deux vortex, le couplage magnétique est répulsif. Ce couplage a ainsi tendance à repousser le cœur du vortex de la première couche 6 par rapport au cœur du vortex de la seconde couche 10, de sorte que, dans la configuration rémanente du nanopilier, les cœurs des deux vortex sont décentrés par rapport à la direction A, comme cela est représenté sur la figure 5.

Par l'application d'un courant d'alimentation, même d'intensité faible, et grâce au phénomène de couple de transfert de spin, cette paire de vortex est excitée de sorte que les vortex sont mis en mouvement. Dans cet état excité de la paire de vortex, correspondant à un mode dynamique de la paire de vortex, les vortex ont des mouvements gyrotropiques corrélés entre eux. Les trajectoires décrites par chacun des deux vortex sont sensiblement circulaires et centrées autour de la direction A. A chaque état excité correspond une valeur de la fréquence de révolution autour de la direction A.

Ces mouvements gyrotropiques corrélés des deux vortex sont à l'origine d'une variation de la résistance totale du nanopilier : celle-ci varie périodiquement à une fréquence propre caractéristique de l'état excité dans lequel se trouve la paire de vortex.

Il est à noter que si les deux vortex ont la même polarité, le couplage magnétique entre les deux cœurs est attractif, ce qui tend à stabiliser les deux cœurs de vortex sur l'axe A du nanopilier. Le confinement des vortex étant alors augmenté, il faut un courant d'alimentation non nul pour exciter un mode dynamique de cet ensemble de vortex.

Ainsi, pour que les deux vortex soient couplés de manière à ce que, dès l'application d'un courant d'alimentation d'intensité faible, la résistance du nanopilier commence à osciller, c'est-à-dire que l'on ait réalisé un oscillateur magnétique à courant seuil nul, il est nécessaire que les premier et second vortex présentent des polarités opposées. Il est à noter que la chiralité relative des deux vortex détermine simplement le signe du courant d'alimentation propre à exciter un mode magnétique des vortex couplés.

L'empilement des couches du nanopilier 3, couche inférieure, couches constitutives du motif et couche supérieure, est réalisé par des techniques connues de l'homme du métier, telles que la pulvérisation cathodique, l'épitaxie par jets moléculaires ou l'ablation laser puisée. Le façonnage des couches en disque se fait par des techniques combinant lithographie électronique, lithographie optique, lithographie Laser ou gravure ionique focalisée, suivies d'une technique de gravure qui sont elles aussi connues de l'homme de métier.

En tenant compte du diagramme des types de configuration magnétique rémanente représenté à la figure 3, les première et seconde couches du motif 4 sont préparées de manière à présenter une configuration magnétique rémanente en vortex.

Les première et seconde couches magnétiques sont, de plus, préparées de manière à ce que la polarité du vortex de la première couche soit opposée à celle du vortex de la seconde couche. Un moyen simple pour contrôler la polarité du cœur du vortex d'une couche consiste à appliquer un champ magnétique orienté dans la direction de l'axe A de la couche lors de la phase de préparation.

Lors de la préparation des première et seconde couches ferromagnétiques, la chiralité des vortex peut être contrôlée par l'application d'un courant de reversement adapté. L'intensité du courant de renversement de la chiralité dépend de l'épaisseur de la couche ferromagnétique. La chiralité des vortex des première et seconde couches détermine le sens de circulation du courant d'alimentation dans le nanopilier nécessaire pour exciter l'oscillation entretenue de la configuration magnétique.

La nature du matériau constitutif de la couche intermédiaire 8, ainsi que l'épaisseur de celle-ci, sont ajustées pour adapter l'amplitude du couplage magnétique entre les cœurs des vortex des première et deuxième couches. Il faut que cette interaction soit suffisamment forte par rapport aux forces, source du confinement, pour qu'il existe un décalage entre les deux coeurs à la rémanence.

En variante, alors que dans le mode de réalisation préféré présenté ci-dessus en détail l'oscillateur comporte deux vortex, en variante, la configuration magnétique rémanente de chacune des première et seconde couches correspond à une configuration fortement non-uniforme qui présente une composante hors du plan de la couche considérée.

Un procédé d'utilisation de l'oscillateur magnétique venant d'être présenté comporte l'étape consistant à appliquer un courant d'alimentation à travers le nanopilier, dont l'intensité aura été réglée de manière à conduire à une densité de courant à travers la section transversale du nanopilier entre 0 et environ 1 .10 ⁸ A/cm ² . De ce fait, la résistance du nanopilier oscille de manière à générer un signal de puissance dont la fréquence caractéristique est entre 0 et 1 ou 2 GHz, en fonction notamment de la taille des couches ferromagnétiques.

L'oscillateur magnétique selon l'invention présente les avantages suivants : - L'excitation des modes gyrotropiques de la paire de vortex est possible à courant d'excitation seuil nul.

- L'excitation de ces modes gyrotropiques de la paire de vortex est possible à champ magnétique appliqué nul.

- La dépendance de la fréquence de cet oscillateur magnétique en fonction de l'intensité du courant d'alimentation appliqué présente, en partant d'un courant appliqué nul, une très forte variation, comme l'illustre la courbe de la figure 6. A titre d'exemple pour les paramètres choisis pour la figure 6, alors que l'intensité du courant conduit à une densité de courant dans le nanopilier entre 0 et 1 .10 ⁷ A/cm ² , la fréquence d'émission de l'oscillateur varie entre 0 et 0,6 GHz.

- La variation de la fréquence en fonction de la densité du courant d'alimentation à travers une section du nanopilier est sensiblement linéaire entre 0 et environ 1 .10 ⁷ A/cm ² . Cette dépendance simple entre la fréquence et l'intensité du courant d'alimentation a pour avantage de faciliter le traitement du signal lorsque cet oscillateur magnétique est utilisé dans un dispositif d'émission/réception (modulation de fréquence, boucle à verrouillage de phase, etc.).

- la variation de la fréquence en fonction de la variation d'intensité (df/di) au pied de la courbe de la figure 6 est de l'ordre de 500 MHz/mA. En fonction de la nature des matériaux des différentes couches, de leur dimensions et de leur épaisseur, des variations entre 100 MHz/mA et 1 GHz/mA sont envisagées. L'oscillateur magnétique selon l'invention est ainsi rendu agile sur une plage de fréquences étendue par une variation de l'intensité du courant d'alimentation sur une plage réduite, et ceci sans application d'un champ magnétique extérieur.

- L'oscillateur présente une compacité élevée puisque son volume est de l'ordre de quelques centaines de nm ³ à comparer aux quelques μηι ³ pour les oscillateurs "ring" ou bien même aux quelques mm ³ pour les oscillateurs LC, qui sont les seules technologies compatibles avec l'électronique CMOS et qui sont donc en compétition avec la technologie du présent oscillateur magnétique. En particulier, il n'a pas à intégrer de moyens permettant de plonger le nanopilier dans un champ magnétique extérieur.

Pour améliorer la puissance électrique produite par le nanopilier de l'oscillateur, différentes variantes de réalisations sont envisagées.

Dans une première variante de l'oscillateur magnétique, représentée à la figure 7, en plus de comporter des première et seconde couches ferromagnétiques 106 et 1 10, ainsi qu'une couche intermédiaire 108 située entre la première et seconde couches, le motif 104 du nanopilier 103 de cet oscillateur comporte une troisième élément magnétique 136. Cet élément 136 peut être une simple couche ferromagnétique ayant une aimantation fixe et uniforme. Une alternative pour cet élément 136 est un ensemble de deux couches ferromagnétiques couplées par couplage d'échange et biaisées par une couche antiferromagnétique, connu par l'homme du métier sous l'appellation « antiferromagnétique synthétique » (SAF en anglais). Dans tous les cas, ce troisième élément 136 joue le rôle de détecteur.

Favorablement, cette troisième couche magnétique 136 est située au-dessous de la première couche 106 ou au-dessus de la seconde couche 1 10, le long de l'axe A, et est séparée de celle-ci par une couche de séparation 138. La couche de séparation est réalisée en un matériau magnétique isolant (par exemple MgO ou Al ₂ 0 ₃ ) et a une épaisseur d'environ 1 nm. Cette couche de séparation 138 permet de former une jonction tunnel magnétique, structure connue de l'homme de métier, qui présente des rapports magnétorésistifs tunnel pouvant aller jusqu'à plusieurs centaines de pourcents, à température ambiante. Etant donné que la puissance émise, associée au mouvement de la paire de vortex, est proportionnelle au carré de la variation de la résistance du nanopilier 103, l'amplitude du signal est fortement augmentée par la présence de cette couche de séparation. Le signal peut ainsi atteindre des niveaux de puissance supérieurs au μ\Λ .

Dans une seconde variante, représentée à la figure 8, le motif élémentaire 204 correspondant au motif 4 du nanopilier de la figure 2 (constitué par une première couche ferromagnétique en vortex 6, une couche intermédiaire non magnétique 8 et une seconde couche ferromagnétique en vortex de polarité opposée à celle de la première couche 10) est répété au moins une seconde fois selon la direction A du nanopilier 203. De même, dans une alternative à cette seconde variante, le motif élémentaire qui est répété est constitué par le motif 104 présenté sur la figure 7.

A l'intérieur du nanopilier 203, les motifs sont séparés les uns des autres par une couche de séparation 240. Celle-ci est réalisée en un matériau métallique et présente une épaisseur qui est adaptée de manière à permettre un couplage magnétique ou électrique entre les paires de vortex de chaque motif élémentaire. Ainsi, la répétition d'un motif élémentaire a pour effet de coupler les différentes paires de vortex de chaque motif élémentaire. De la sorte, la largeur de raie autour de la fréquence caractéristique d'oscillation du système constitué par les paires de vortex couplées est réduite.

Cet effet de synchronisation entre plusieurs motifs est également obtenu dans une troisième variante représentée à la figure 9, où N nanopiliers 303, chacun identique à celui 3 de la figure 2, celui 103 de la figure 7 ou celui 203 de la figure 8 (ou de leurs variantes), sont disposés périodiquement, sur un même substrat 350 plan, de manière à constituer un réseau à deux dimensions. Les moyens d'injection d'un courant d'alimentation de cet oscillateur comporte des électrodes permettant de connecter ces différents nanopiliers en parallèle ou en série aux bornes de la source de courant continu (non représentée).

L'invention permet donc de réaliser un oscillateur fortement intégré, compatible avec les technologies CMOS actuelles, présentant un fort facteur de qualité et un courant critique d'alimentation nul, fonctionnant à champ magnétique nul, ainsi qu'une agilité élevée sur une large gamme de fréquences.

L'invention trouve une application particulière dans le domaine des communications sans fil :

- lorsqu'il est intégré dans une chaîne de réception/transmission d'un signal électromagnétique, le présent oscillateur magnétique permet de remplacer un ou plusieurs des composants radiofréquences habituellement utilisés, tels que l'oscillateur local ou le transposeur de fréquences (oscillateur local associé à un mélangeur).

- Avantageusement, étant donnée la multiplication des standards en fréquence pour les télécommunications, le fait que cet oscillateur soit accordable sur une large gamme de fréquences, avec, de manière avantageuse, une forte capacité d'accord df/di et une forte agilité en fréquence (df/dt), permet d'obtenir des dispositifs multistandards et/ou de mieux occuper une bande de fréquences allouée à un standard de communication particulier.

Dans une utilisation possible permettant de réaliser une modulation de la fréquence du signal émis par l'oscillateur, le courant d'alimentation appliqué au nanopilier est modulé à une fréquence faible devant la fréquence caractéristique des oscillations de la résistance du nanopilier.

Dans une autre utilisation, l'oscillateur magnétique est commandé en courant pour être inséré dans une boucle à verrouillage de phase.

L'invention peut également servir à réaliser un mélange de fréquences. Lorsqu'en plus du courant continu d'alimentation permettant de faire varier la résistance à une fréquence caractéristique f ₀ (associée à la pulsation ω ₀ ), un courant alternatif est injecté à travers le nanopilier, le signal en tension V(t) aux bornes du nanopilier résulte du produit de l'oscillation de la résistance R du nanopilier (autour de la valeur R ₀ ) et de l'intensité i(t) de ce courant alternatif :

V(t) = (R ₀ + AR cos(u>ot)) ^* i(t)

L'invention réalise alors la fonction « multiplicateur ». Cette fonction peut être utilisée pour réaliser un décalage en fréquence dans le cas par exemple d'un dispositif de démodulation fréquentielle. Notamment, l'application d'un courant alternatif à la fréquence propre du mode magnétique résultera en une modification de la composante continue de la tension aux bornes du nanopilier.

Il est également possible de n'appliquer qu'un courant alternatif à travers le nanopilier. Il est possible, lorsque la fréquence du courant alternatif est proche de la fréquence caractéristique d'un mode du nanopilier, de faire résonner ce mode. Il en résulte une variation de la composante continue de la tension aux bornes du pilier.

Le procédé peut comporter une étape de variation de l'amplitude du courant d'alimentation appliqué à travers le nanopilier, de façon à balayer l'ensemble de la gamme des fréquences caractéristiques de l'oscillateur magnétique, et une étape de mesure, à travers la composante continue de la tension aux bornes du nanopilier, de la densité spectrale d'un signal alternatif pouvant être un courant alternatif ou un champ radiofréquence.

En variante, le courant d'alimentation comporte une composante alternative, et l'utilisation de l'oscillateur comporte une étape d'étude de la composante continue du signal en tension généré aux bornes du nanopilier.