Elektronenkanone und Strahlungserzeugungsanlage Die vorliegende Erfindung betrifft eine Elektronenkanone gemäß Anspruch 1 und eine Strahlungserzeugungsanlage gemäß Anspruch 13.

Eine Elektronenkanone weist im Allgemeinen eine Kathode zur Emission freier Elektronen auf, welche anschließend durch ein elektronenoptisches System beschleunigt werden. Zusätzlich können Vorrichtungen vorhanden sein, die die Elektronen zu einem gerichteten Strahl bündeln und auf einen Zielbereich fokussieren. Hierzu werden zum Beispiel elektrostatische Lin- sen oder auch Magnetfelder eingesetzt. Die dabei minimal erreichbare Fokusgröße ist bei Elektronenstrahlen hoher Stromdichte durch die gegenseitige Abstoßung der Elektronen innerhalb des Strahls begrenzt. Aufgabe der vorliegenden Erfindung ist es, eine verbesserte Elektronenkanone bereitzustellen. Diese Aufgabe wird durch eine Elektronenkanone mit den Merkmalen des Anspruchs 1 gelöst. Eine weitere Aufgabe der vorliegenden Erfindung ist es, eine verbesserte Strahlungserzeugungsanlage bereitzustellen. Diese Aufgabe wird durch eine Strahlungserzeugungsanlage mit den Merkmalen des Anspruchs 13 gelöst. Bevorzugte Weiterbildungen sind in den abhängigen Ansprüchen angegeben.

Gemäß der Erfindung umfasst eine Elektronenkanone zur Erzeu- gung eines Elektronen-Flachstrahls eine Kathode mit einer um eine Zentralachse gekrümmten Emissionsfläche, die dazu ausgebildet ist, Elektronen zu emittieren, sowie eine Beschleunigungsvorrichtung zur radialen Beschleunigung der Elektronen in Richtung eines Zielbereich an der Zentralachse. Des Weite- ren weist die Emissionsfläche eine Breite in azimutaler Richtung und eine senkrecht zur Breite orientierte Höhe auf, wobei die Breite mindestens zehnmal so groß wie die Höhe ist. Breite und Höhe sind jeweils entlang der Emissionsfläche de- finiert, wobei die azimutale oder Breitenrichtung die Richtung bezeichnet, in der die Emissionsfläche die Krümmung um die Zentralachse aufweist. Durch die erfindungsgemäße Ausgestaltung der Emissionsfläche der Kathode kann ein Elektronen-Flachstrahl mit einem großen Breiten- zu-Dicken-Verhältnis erzeugt werden. Die Dicke des Strahls wird dabei senkrecht zur Breitenrichtung und senkrecht zu einer Strahlrichtung definiert. Da der Elektronen- Flachstrahl seine Richtung während der Beschleunigung ändern kann, wird mit der Strahlrichtung immer auf die lokale mittlere Bewegungsrichtung der Elektronen Bezug genommen. Ein solcher Flachstrahl lässt sich vorteilhafterweise in Dickenrichtung gut fokussieren, was die Erzeugung einer sehr feinen Brennlinie ermöglicht.

Zusätzlich ist bei Flachstrahlen zur Fokussierung in Dickenrichtung eine geringere elektronenoptische Verkleinerung als bei Rundstrahlen gleicher Querschnittsfläche notwendig, wo- durch die Anforderungen an die elektronenoptische Qualität einer Linse zur Fokussierung in dieser Richtung sinken. Dies kann es ermöglichen, rein elektrostatisch zu fokussieren und auf komplizierte Magnetlinsen zu verzichten. Die damit erreichbare Vereinfachung des Kanonenaufbaus verringert den Kostenaufwand bei Fertigung und Wartung. Eine Fokussierung des Strahls in Breitenrichtung wird durch die gekrümmte Emissionsfläche und die radiale Beschleunigung unterstützt, die die emittierten Elektronen schon in der Elektronenkanone zum Zielbereich hin zusammenlaufen lassen.

In einer bevorzugten Ausführungsform der Erfindung ist die Beschleunigungsvorrichtung dazu ausgebildet, die Elektronen in Dickenrichtung abzulenken. Dadurch ermöglicht die Elektronenkanone eine Strahlführung, die nicht auf eine Ebene be- schränkt ist.

Gemäß einer weiteren bevorzugten Ausführungsform der Erfindung ist die Beschleunigungsvorrichtung zusätzlich dazu aus- gebildet, den Elektronen-Flachstrahl in Dickenrichtung zu fo- kussieren. Dies ermöglicht vorteilhafterweise die Erzeugung eines fokussierten Elektronen-Flachstrahls. Gemäß einer weiteren bevorzugten Ausführungsform ist die

Breite der Emissionsfläche mindestens einhundertmal, vorzugsweise mindestens eintausendmal größer als ihre Höhe. Bei konstantem Gesamtstrom und konstanter Höhe der Emissionsfläche führt eine größere Breite zu einer Reduktion der Stromdichte und damit der Raumladungskräfte an der Kathode. Da Raumladungskräfte insbesondere in den Bereichen, in denen der Elektronen-Flachstrahl langsam ist, einen großen Einfluss auf die Strahlqualität haben, lässt sich durch eine geringere Raumladungsdichte an der Kathode auf vorteilhafte Weise eine Ver- besserung der Emittanz des Strahls erreichen.

Gemäß einer weiteren bevorzugten Ausführungsform der Erfindung ist die Emissionsfläche der Kathode als geschlossener Ring ausgebildet. Hierdurch weist die Kathode in Breitenrich- tung keine Randflächen auf, deren Streufelder eine Ablenkung des Elektronen-Flachstrahls bewirken könnten. Außerdem kompensieren sich die Raumladungskräfte auf ein einzelnes Elektron in Breitenrichtung, so dass eine radiale Strahlführung wesentlich erleichtert wird.

Gemäß einer weiteren bevorzugten Ausführungsform der Erfindung weist eine Strahlrichtung im Zielbereich nicht zu der Emissionsfläche der Kathode. Hierdurch lässt sich - insbesondere bei einer ringförmigen Ausführung der Emissionsfläche - vermeiden, dass Elektronen, die entlang der betreffenden

Strahlrichtung den Zielbereich durchqueren, wieder auf der Emissionsfläche auftreffen. Andernfalls könnte die Emissionsfläche durch ein Aufheizen oder elektroneninduzierte Adsorption von Fremdatomen beschädigt werden.

Gemäß einer weiteren bevorzugten Ausführungsform der Erfindung steht eine Strahlrichtung am Ort der Kathode nicht senkrecht auf der Zentralachse. Alternativ oder zusätzlich dazu steht gemäß einer anderen bevorzugten Ausführungsform eine Strahlrichtung im Zielbereich nicht senkrecht auf der Zentralachse. Hierdurch kann ebenfalls vermieden werden, dass Elektronen, die entlang der betreffenden Strahlrichtung die Kathode verlassen und/oder den Zielbereich durchqueren, auf einem gegenüberliegenden Teil der Emissionsfläche auftreffen.

Gemäß einer weiteren bevorzugten Ausführungsform der Erfindung ist eine Randfläche einer Elektrode der Beschleunigungs- Vorrichtung als Segment einer Rotationsfläche ausgebildet, wobei die Rotationsachse der Fläche parallel zur Zentralachse orientiert ist. Dies ermöglicht eine besonders einfache und kompakte Ausführung der Beschleunigungsvorrichtung zur radialen Beschleunigung der Elektronen in Richtung des Zielbe- reichs an der Zentralachse.

Gemäß einer weiteren bevorzugten Ausführungsform umfasst das Rotationsflächensegment, das eine Randfläche einer Elektrode bildet, einen Rotationswinkel von dreihundertsechzig Grad. Dies ermöglicht eine kompakte und einfache Bauform der Beschleunigungsvorrichtung, insbesondere, aber nicht ausschließlich, wenn alle den Elektronen zugewandten Randflächen der Beschleunigungsvorrichtung in dieser Weise ausgebildet sind. Zusätzlich werden Streufelder an den die Rotationsflä- chen azimutal begrenzenden Randflächen vermieden, was eine Strahlführung in radialer Richtung erleichtert.

Eine ringförmige Ausbildung der Beschleunigungsvorrichtung erlaubt es außerdem, den Elektronen-Flachstrahl in Breiten- richtung alleine durch eine radiale Strahlführung auf den

Zielbereich zu fokussieren. Es entfallen also ansonsten eventuell notwendige Elemente, die eine Fokussierung in Breitenrichtung bewirken, was den Aufbau des Gesamtsystems vereinfacht. Außerdem werden durch eine ringförmige Ausgestaltung auf besonders einfache Weise am Ort der Kathode eine geringe Stromdichte und eine reduzierte Raumladungswirkung realisiert, während gleichzeitig die Stromdichte der Elektronen im Zielbereich hoch sein kann. Gemäß einer weiteren bevorzugten Ausführungsform weist die Beschleunigungsvorrichtung eine Einrichtung zur Erzeugung eines Magnetfeldes auf. Dies ermöglicht vorteilhafterweise eine magnetische Ablenkung der Elektronen. Eine magnetfeldgestützte Strahlführung und - fokussierung erlaubt es, elektronenoptische Elemente mit kleinen Abbildungsfehlern zu realisieren, was die erreichbare Fokusgröße weiter reduzieren kann .

Hierbei ist das Magnetfeld gemäß einer weiteren bevorzugten Ausführungsform rotationssymmetrisch zu einer Achse, die parallel zur Zentralachse ausgerichtet ist. Dadurch lässt sich die Einrichtung zur Erzeugung eines Magnetfelds vorteilhaft- erweise besonders einfach konstruieren.

Eine Strahlungserzeugungsanlage weist eine Elektronenkanone der vorgenannten Art auf, in deren Zielbereich eine Ziel- struktur angeordnet ist. Hier ermöglicht die gute Fokussier- barkeit des von der Elektronenkanone erzeugten Elektronen- Flachstrahls eine hohe Stromdichte auf der Zielstruktur und damit beispielsweise eine hohe Intensität der erzeugten

Strahlung . Gemäß einer bevorzugten Ausführung der Strahlungserzeugungsanlage wird die Zielstruktur als Röntgentarget ausgebildet. Hierdurch kann eine besonders kompakte Röntgenquelle hoher Intensität realisiert werden. Gemäß einer weiteren bevorzugten Ausführung der Strahlungserzeugungsanlage ist die Beschleunigungsvorrichtung der Elektronenkanone dazu ausgebildet, die Elektronen auf eine Energie von mindestens 25keV, bevorzugt auf eine Energie von mindestens 100keV zu beschleunigen. Dies ermöglicht eine beson- ders effiziente Erzeugung von kurzwelligem Röntgenlicht .

Die oben beschriebenen Eigenschaften, Merkmale und Vorteile dieser Erfindung sowie die Art und Weise, wie diese erreicht werden, werden klarer und deutlicher verständlich im Zusammenhang mit der folgenden Beschreibung der Ausführungsbeispiele, die im Zusammenhang mit den Zeichnungen näher erläu tert werden. Es zeigen in jeweils schematischer Darstellung

Figur 1 eine Gesamtansicht eines Querschnitts einer Elektronenkanone ;

Figur 2 eine perspektivische Darstellung eines Segments

einer Elektronenkanone;

Figur 3 eine Detailansicht eines Querschnitts einer Elektronenkanone mit ringförmiger Emissionsfläche und einer Beschleunigungsvorrichtung; und

Figur 4 eine Detailansicht eines Querschnitts einer Elektronenkanone mit ringförmiger Emissionsfläche und einer Beschleunigungsvorrichtung .

In Figur 1 ist die Schnittansicht einer Elektronenkanone 1 schematisch dargestellt. Die Elektronenkanone 1 erlaubt es, einen Elektronen-Flachstrahl zu erzeugen und diesen sowohl in Dicken- als auch in Breitenrichtung zu fokussieren. Während eine Fokussierung in Dickenrichtung durch elektronenoptische Elemente realisiert wird, wird eine Fokussierung in Breitenrichtung durch eine radiale Strahlführung erreicht. Hierzu sind alle Elemente dieses Ausführungsbeispiels rotationssym- metrisch um eine Zentralachse 20 angeordnet. Zusätzlich zur Rotationssymmetrie weist der gesamte Aufbau eine Spiegelsymmetrie bezüglich einer mittig angeordneten Strahlebene 11 auf . Die dargestellte Elektronenkanone 1 umfasst eine ringförmige Kathode 100 und eine Beschleunigungsvorrichtung 200. Die Kathode 100 weist dabei eine Emissionsfläche 110 auf, welche sich auf der Innenfläche der Kathode 100 befindet und in Richtung der Zentralachse 20 ausgerichtet ist. Die Beschleu- nigungsvorrichtung 200 umfasst eine ebenfalls ringförmige Kathodenelektrode 230, die die Außenseite der Kathode 100 umgibt, sowie eine untere Linsenelektrode 210 und eine obere Linsenelektrode 215, die zwischen Kathode 100 und Zentralach- se 20 angeordnet sind. Des Weiteren umfasst die Beschleunigungsvorrichtung 200 ein unteres Anodenelement 220 und ein oberes Anodenelement 225. Die Kathode 100 ist als Rotationskörper mit einer Rotationsachse 101, die Elemente der Beschleunigungsvorrichtung 200 als Rotationskörper mit einer gemeinsamen Rotationsachse 201 ausgebildet. In der dargestellten Ausführung fallen die Rotationsachsen 101, 201 von Kathode 100 und Beschleunigungsvor- richtung 200 mit der Mittenachse 20 zusammen. Es sind allerdings auch Ausführungen möglich, bei denen zwei oder alle drei Achsen nicht aufeinander liegen, sondern lediglich parallel zueinander angeordnet sind. Ebenso können die einzelnen Elemente 210, 215, 220, 225, 230 der Beschleunigungsvor- richtung 200 unterschiedlich angeordnete Rotationsachsen aufweisen .

Die Kathode 100 und die Kathodenelektrode 230 bilden bei der dargestellten Elektronenkanone 1 einen äußeren Ring um die Zentralachse 20. Im Inneren dieses Rings sind konzentrisch die ebenfalls ringförmigen Linsenelektroden 210, 215 angeordnet. Dabei liegen die untere Linsenelektrode 210 und die obere Linsenelektrode 215 symmetrisch zueinander auf jeweils einer Seite der Strahlebene 11. Elektronen, die von der Emis- sionsfläche 110 der Kathode 100 emittiert werden, bewegen sich entlang der Strahlebene 11 im Zwischenraum zwischen den Linsenelektroden 210, 215 radial nach innen auf einen Zielbereich 30 zu, der sich im Zentrum der Elektronenkanone 11 an der Zentralachse 20 befindet.

Dort sind auch das untere Anodenelement 220 und das obere Anodenelement 225 angeordnet, welche beide kegelförmig ausgebildet sind. Wie die Linsenelektroden 210, 215 liegen sie symmetrisch zueinander auf gegenüberliegenden Seiten der Strahlebene 11, so dass beschleunigte Elektronen den entstehenden Zwischenraum entlang der Strahlebene 11 durchqueren können . Zur besseren Illustration, insbesondere der Ausgestaltung der Kathode 100, zeigt Figur 2 eine perspektivische schematische Darstellung eines Segments der Elektronenkanone 1. Bedingt durch die rotationssymmetrische Ausführung der Linsenelektro- den 210, 215 bilden die Oberflächen dieser Elektroden Rotationsflächen. Im dargestellten Ausführungsbeispiel der Elektronenkanone 1 bewegen sich die Elektronen insbesondere entlang einer Randfläche 211 der unteren Linsenelektrode 210 und einer Randfläche 216 der oberen Linsenelektrode 215.

Die Emissionsfläche 110 der Kathode 100 weist eine Breite 120 auf, die mindestens zehnmal größer ist als eine Höhe 130, die senkrecht zur Breite 120 entlang der Emissionsfläche gemessen wird. Breite und Höhe sind jeweils entlang der Emissionsflä- che 110 definiert, wobei eine azimutale oder Breitenrichtung 125 die Richtung bezeichnet, in der die Emissionsfläche 110 die Krümmung um die Zentralachse 20 aufweist. Im Allgemeinen muss die Krümmung der Emissionsfläche 110 entlang der Breitenrichtung 125 nicht konstant sein. Neben einer durch die Ringform bedingten Krümmung entlang der Breitenrichtung 125 weist die Emissionsfläche 110 im dargestellten Ausführungsbeispiel auch eine Krümmung entlang ihrer Höhe 120 auf . Die Emissionsfläche 110 umfasst dabei definitionsgemäß den Bereich der Oberfläche der Kathode 100, von dem aufgrund der Ausgestaltung der Elektronenkanone 1 Elektronen bis zum Ziel- bereich 30 geführt werden. Insbesondere kann die Emissionsfläche 110 auch durch eine Blende, die zwischen Kathode 100 und Zielbereich 30 angeordnet ist und den emittiert Strahl begrenzt, definiert werden.

Figur 3 zeigt eine weitere Darstellung der Elektronenkanone 1 , in der zudem beispielhaft ein erzeugter Elektronen- Flachstrahl 10 im Querschnitt dargestellt ist.

Die Kathode 100 und die untere bzw. obere Linsenelektrode 210, 215 sind so angeordnet, dass emittierte Elektronen an jedem Ort der Emissionsfläche 110 in einer jeweils radialen Richtung 140 zum Zielbereich hin beschleunigt werden können. Hierzu sind die Kathode 100 und die Linsenelektroden 210, 215 zusätzlich so ausgebildet, dass an die Kathode 100 eine nega- tive Spannung mit Bezug auf die Linsenelektroden 210, 215 angelegt werden kann. Durch die radiale Beschleunigung bildet sich im Betrieb der Elektronenkanone 1 ein scheibenförmiger Elektronen-Flachstrahl 10 aus, der symmetrisch um die Strahlebene 11 angeordnet ist.

Elektronen, die in einem Fokussierbereich 250 wieder aus dem Bereich zwischen den Linsenelektroden 210, 215 austreten, werden anschließend weiter auf die gewünschte Endgeschwindigkeit im Zielbereich 30 beschleunigt. Hierzu kann zwischen den Anodenelementen 220, 225 und den Linsenelektroden 210, 215 ebenfalls eine elektrische Spannung angelegt werden. Die inneren Randflächen der Linsenelektroden 210, 215 und die Randflächen der Anodenelemente 220, 225 sind zusätzlich so geformt, dass sich bei Spannungsbelegung in einem Fokussier- bereich 250 ein elektrisches Feld ausbildet, in dem der Elektronen-Flachstrahl 10 in einer Dickenrichtung 150, welche in der gezeigten Ausführung an jedem Ort parallel zur Zentral - achse 20 orientiert ist, fokussiert wird. Eine beispielhafte Spannungsbelegung, um den skizzierten

Strahlverlauf bei einer Strahlenergie von 25 keV bis 200 keV zu erhalten, ist, bezogen auf das Kathodenpotential, eine Spannung von 25 kV bis 200 kV auf den Anodenelementen

220, 225. Die Linsenelektroden 210, 215 sind dann mit etwa einem Fünftel der Anodenspannung beaufschlagt, also etwa 5 kV bis 40 kV. Bevorzugt werden die Anodenelemente 220, 225 mit 50 kV und die Linsenelektroden 210, 215 mit 10 kV beaufschlagt, besonders bevorzugt mit 100 kV bzw. 20 kV. Eine Strahlenergie von 25 keV bis 200 keV stellt beispielsweise einen sinnvollen Energiebereich zur Röntgenlichterzeugung dar, bei dem in konventionellen Röntgentargets ein für zum Beispiel medizinische Anwendungen geeignetes Röntgenspektrum erzeugt wird. Zur Fokussierung des Elektronen-Flachstrahls 10 auf den Zielbereich 30 gelangen in Breitenrichtung 125 und Dickenrichtung 150 zwei unterschiedliche Methoden zur Anwendung. In Dicken- richtung 150 wird der Elektronen-Flachstrahl durch eine elektrostatische Linse fokussiert. Zur Fokussierung in Breitenrichtung 125 wird dagegen durch die Geometrie der Elektronenkanone 1 eine auf den Zielbereich 30 radial nach innen ausgerichtete Strahlführung verwendet, wodurch keine Ablenkung der Elektronen in Breitenrichtung 125 erforderlich ist.

Die in den Figuren 1 bis 3 gezeigte rotationssymmetrische Ausführung der Elektronenkanone 1 hat den Vorteil, dass sich die durch die gegenseitige Abstoßung der Elektronen des Elek- tronen-Flachstrahls 10 erzeugten Raumladungskräfte in Breitenrichtung 125 kompensieren. Dadurch kann der Elektronen- Flachstrahl 10 nicht nur in Dickenrichtung 150, sondern auch in Breitenrichtung 125 sehr fein fokussiert werden. Die verbleibende Radialkomponente der Raumladung hat auf die er- reichbare Fokusgröße eine zu vernachlässigende Auswirkung.

Durch die rotationssymmetrische Ausführung sind außerdem die durch die Kathode 100 und die Beschleunigungsvorrichtung 200 erzeugten Felder in Breitenrichtung 125 homogen und hängen nur von der radialen Entfernung der Elektronen von der Zentralachse 20 ab. Daher treten in Breitenrichtung 125 keine Randfelder auf, die zu einer Ablenkung des Strahls führen könnten . Die in Figur 1 bis 3 dargestellte Elektronenkanone 1 ermöglicht eine große Emissionsfläche 110 im Randbereich der Elektronenkanone 1 und damit eine geringe Elektronendichte an den Stellen, in denen die Elektronen noch langsam sind. Dies wirkt sich vorteilhaft auf die Strahlqualität aus, da Raumla- düngen diese besonders in den Bereichen beeinflussen, in denen die entstehenden Kräfte die Elektronen auf Geschwindigkeiten beschleunigen können, die vergleichbar mit der longi- tudinalen Geschwindigkeit des Strahls sind. Eine für Raumladungseffekte kritische Dichte erreicht der Elektronen-Flachstrahls 10 erst in der Nähe des Zielbereichs 30 statt, wo solch eine hohe Dichte erwünscht ist und die Elektronen so schnell sind, dass Raumladungskräfte nur noch eine untergeordnete Rolle spielen. Trotz der Verwendung eines Elektronen-Flachstrahls lässt sich durch die dargestellte Strahlführung in radialer Richtung 140 eine isotrope Strahlform im Zielbereich 30 erreichen.

Die flache Strahlform erlaubt es außerdem, kleine Brennpunkte im Zielbereich 30 mit einer moderaten elektronenoptischen Verkleinerung zu erreichen. Dadurch sinken die Anforderungen an die Abbildungsqualität der Elektronenlinse, die durch das elektrische Feld im Fokussierbereich 250 gebildet wird. Insbesondere ist es möglich, rein elektrostatische Linsen mit verhältnismäßig großen sphärischen Aberrationen zu verwenden und es kann auf aufwendige Linsenformen, wie beispielsweise magnetische Immersionslinsen verzichtet werden.

Die Vorteile, die durch ein großes Breiten-zu-Höhen-Verhält- nis der Emissionsfläche 110 erzielt werden, fallen besonders deutlich aus, wenn die Breite 120 mindestens einhundertmal, besser noch mindestens eintausendmal größer ist als die

Höhe 130. Zum Vergleich erfordert beispielsweise eine Emissionsfläche von 30 mm ² eine runde Kathode mit einem Durchmesser von ungefähr 6 mm. Eine Perveanz von 2*10 ^{^} -6 A/V ^{^} (3/2) ergibt einen minimalen primären Fokus von ca. 0,6 mm. Um nun einen Brennfleck von 50 μπι zu realisieren, ist eine elektronenopti - sehe Verkleinerung von eins zu zwölf erforderlich. Dagegen kann eine Emissionsfläche derselben Größe durch einen 300 mm breiten und 100 μπι hohen ringförmigen Streifen realisiert werden. Das benötigte Verkleinerungsverhältnis in Dickenrichtung 150 beträgt dann nur noch eins zu zwei und kann mit elektrostatischen Linsen erreicht werden.

Die dargestellte geschlossene Anordnung des Emissionsbereichs 110 um den Zielbereich 30 und die Ausgestaltung der Anoden- elemente 220, 225 als Kegel im Zentrum sind nur eine mögliche Ausführungsvariante. Insbesondere ist es denkbar, die Anodenelemente 220, 225 ebenfalls ringförmig um den Zielbereich 30 zu legen. Es ist beispielsweise auch möglich, auf die Linsen- elektroden 210, 215 zu verzichten, so dass die Beschleunigungsvorrichtung 200 nur aus der Kathodenelektrode 230 und den Anodenelementen 220, 225 bestehen. Eine Fokussierung des Elektronen-Flachstrahls 10 kann dann durch eine geeignete Ausformung der Elektrodenoberflächen erreicht werden.

Ebenso kann die Beschleunigungsvorrichtung 200 aus mehr

Elektroden als der Kathodenelektrode 230, den Linsenelektroden 210, 215 und den Anodenelementen 220, 225 bestehen. So ist zum Beispiel eine separate Ausführung von Elektroden, die die Elektronen von der Kathode abziehen, und Elektroden, die den Elektronen-Flachstrahl 10 fokussieren, möglich. Ebenso könnte, anstatt der gezeigten separaten Ausführung der Kathodenelektrode 230, diese auch mit der Kathode 100 zu einem einzigen Element zusammengefasst werden.

Je nach Ausgestaltung der Kathode 100 und eventuell nachfolgend angeordneter Blendenelemente kann es auch mehr als nur die eine Emissionsfläche 110 geben. Außerdem ist es möglich, die Höhe 130 entlang der Breitenrichtung 125 und die Breite 120 entlang einer Höhenrichtung 120 zu variieren, anstatt diese, wie in den Figuren dargestellt, konstant zu halten.

Des Weiteren müssen die dem Elektronen-Flachstrahl 10 zugewandten Elektrodenoberflächen, beispielsweise eine Fläche 211 der unteren Linsenelektrode 210 und/oder eine Fläche 216 der oberen Linsenelektrode 215, nicht zwingend als Rotationsflächen ausgeführt werden, um die gewünschte Strahlführung in radialer Richtung 140 zu erreichen. So ist es beispielsweise denkbar, weitere Elemente wie radiale Nuten oder Stege an den Elektroden anzubringen, um eine zusätzliche Strahlformung zu ermöglichen. Hierzu können natürlich neben den in Figur 1 bis 3 dargestellten Elementen auch noch zusätzliche Elektroden und Blenden in die Elektronenkanone 1 integriert werden. Ent- scheidend bei all diesen Modifikationen ist lediglich, dass das elektrische Feld, das sich bei Spannungsbeaufschlagung der Elektroden ergibt, weiterhin eine Strahlführung in primär radialer Richtung 140 ermöglicht.

In den gezeigten Ausführungsbeispielen sind sowohl die Kathode 10, die Kathodenelektrode 230, als auch die Linsenelektroden 210, 215 und die Anodenelemente 220, 225 als Rotationskörper ausgebildet. Es ist allerdings auch eine segmentweise Ausgestaltung möglich, bei der insbesondere die Emissionsfläche der Kathode 110 und/oder eine oder mehrere Randflächen der unteren Linsenelektrode 210 und/oder eine oder mehrere Randflächen der oberen Linsenelektrode 216 lediglich als Segmente einer Rotationsfläche ausgebildet sind. Die Segmente umfassen dabei anstatt der in den Figuren 1 und 3 gezeigten dreihundertsechzig Grad beispielsweise lediglich neunzig oder einhundertachtzig Grad. Vorzugsweise ist eine Rotationsachse 219 der entsprechenden Randflächen parallel zur Mittenachse 20 orientiert und fällt besonders bevorzugt mit dieser zusam- men.

Diese Ausführung entspräche der schematischen Darstellung in Figur 2, wobei die Elektroden ausschließlich aus den dargestellten Segmenten bestünden. Abhängig von einem Öffnungswin- kel 213 der Rotationsflächensegmente der Linsenelektroden

210, 215 und von einem Öffnungswinkel 111 des Rotationsflächensegments der Emissionsfläche 110 könnten bei einer solchen Ausführung zusätzliche Randelektroden vorgesehen werden, um den Einfluss von Streufeldern an den Segmenträndern zu mi- nimieren.

Grundsätzlich ist auch eine Ausführung der Kathode 100, der Kathodenelektrode 230, der Linsenelektroden 210, 215 und der Anodenelemente 220, 225 als Segmente eines Rotationskörpers nicht erforderlich, um gemäß der Erfindung einen Elektronen- Flachstrahl zu erzeugen, bei dem durch eine radial konvergente Strahlführung eine Fokussierung in Breitenrichtung 125 unterstützt wird. Eine gekrümmte Ausführung der Emissionsflä- che 110 mit einer nicht notwendigerweise konstanten Krümmung und ein entsprechend großes Verhältnis aus Breite 120 und Höhe 130 der Emissionsfläche 110 sind ausreichend. Gemäß einer weiteren Ausführungsform der Elektronenkanone 1 kann die Beschleunigungsvorrichtung 200 neben den Linsenelektroden 210, 215 auch eine Einrichtung zur Erzeugung eines Magnetfelds 240, 245 umfassen, die beispielsweise aus einem unteren Magnetfelderzeugungselement 240 und einem oberen Mag- netfelderzeugungselement 245 besteht, welche in Figur 1 dargestellt sind. Dies erlaubt eine zusätzliche, geschwindigkeitsabhängige Ablenkung der Elektronen. Dabei kann es vorteilhaft sein, dass die Einrichtung zur Erzeugung eines Magnetfeldes 240, 245 ein rotationssymmetrisches Magnetfeld er- zeugt, mit einer Rotationsachse 242, die mit der Zentralachse 20 zusammenfällt. Hierdurch wird die Symmetrie des Aufbaus nicht gestört.

Grundsätzlich kann die beschriebene radiale Strahlführung auch eine Ablenkung des Elektronen-Flachstrahls 10 in Dickenrichtung 150 beinhalten, so dass dieser nicht mehr überall in derselben Ebene verläuft. Eine solche Strahlführung kann zum Beispiel durch eine geeignete Ausgestaltung der Linsenelektroden 210, 215 der Beschleunigungsvorrichtung 200 erzielt werden. Insbesondere ist dabei auch eine gleichzeitige Ablenkung und Fokussierung des Strahls möglich.

In Figur 4 ist mit einer Elektronenkanone 3 eine modifizierte Ausführung der Elektronenkanone 1 dargestellt, bei der die untere Linsenelektrode 210 und die obere Linsenelektrode 215 durch eine untere Ablenkelektrode 260 bzw. eine obere Ablenkelektrode 265 ersetzt wurden. Diese sind nicht mehr spiegelsymmetrisch bezüglich einer Strahlebene 12 im Kathodenbereich geformt, so dass ein Elektronen-Flachstrahl 15 im Austritts- bereich 251 am Ende der Ablenkelektroden 260, 265 parallel zur Zentralachse 20 abgelenkt wird. Die dargestellte Strahlführung ist unter Anderem dadurch charakterisiert, dass eine Strahlrichtung 14 im Zielbereich 30 nicht zur Emissionsfläche 110 der Kathode 100 weist. Dadurch wird vermieden, dass emittierte Elektronen auf der ihrem Emissionsort gegenüberliegenden Seite wieder auf einen Teil der Emissionsfläche 110 auftreffen können und dort die Emissionsfläche 110, zum Beispiel durch elektronenstrahlinduzier- te Adsorption, kontaminieren. Dasselbe Ziel lässt sich auch erreichen, wenn die Strahlrichtung 14 im Zielbereich 30 nicht senkrecht auf der Zentralachse 20 steht, die Strahlführung ansonsten aber keine Ablenkung in Dickenrichtung 150 beinhaltet. In diesem Falle wird ein Elektronen-Flachstrahl erzeugt, der näherungsweise einen Ke- gelmantel bildet.

Ein erneutes Auftreffen der Elektronen auf dem Emissionsbereich 110 kann auch dadurch verhindert werden, dass eine Strahlrichtung 13 im Bereich der Kathode 100 nicht senkrecht auf der Zentralachse 20 steht. Nach der Emission können die Elektronen dann zum Beispiel durch eine geeignete Ausformung und Spannungsbeaufschlagung der Kathodenelektrode 230

und/oder der Linsenelektroden 210, 215 und/oder zusätzlicher Elektroden in eine Strahlebene, die senkrecht auf der Zen- tralachse 20 steht, abgelenkt und anschießend weiter radial nach innen beschleunigt werden.

Die Elektronenkanonen 1 oder 3 können als Bestandteil einer Strahlungserzeugungsanlage 2 ausgeführt sein, die zusätzlich eine im Zielbereich 30 angeordnete Zielstruktur 31 umfasst. Gemäß einer bevorzugten Ausführungsform der Strahlungserzeugungsanlage 2 kann es sich hierbei um ein Target zur Erzeugung von Röntgenstrahlung handeln. Mögliche Materialien für ein solches Röntgentarget sind zum Beispiel Wolfram, Rhenium- Wolfram Legierungen, Molybdän, Kupfer oder Kobalt. Die Zielstruktur 31 kann zum Beispiel eine zylindrische Form besitzen und symmetrisch um die Zentralachse 20 angeordnet sein. Obwohl die Erfindung im Detail durch die bevorzugten Ausführungsbeispiele näher illustriert und beschrieben wurde, so ist die Erfindung nicht durch die offenbarten Beispiele eingeschränkt und andere Variationen können vom Fachmann hieraus abgeleitet werden, ohne den Schutzumfang der Erfindung zu verlassen .