Des modes de réalisation de l ' invention concernent les dispositifs de commutation, par exemple mais non exclusivement ceux utilisés dans les dispositifs de conversion analogique-numérique, en particulier dans les échantillonneurs-bloqueurs.

Un échantillonneur-bloqueur est un dispositif qui échantillonne un signal analogique et qui, de façon périodique, maintient la valeur du signal analogique à un niveau constant pendant une période déterminée.

A cette fin, les échantillonneurs-bloqueurs peuvent par exemple comporter un commutateur commandé par un signal impulsionnel périodique et couplé à un élément capacitif, et sont configurés pour recevoir en entrée le signal analogique à échantillonner, et pour délivrer en sortie le signal échantillonné .

Classiquement, les signaux impulsionnels pério diques sont générés par des générateurs de signaux d' horloge électroniques.

Dans ce type de signaux, il est courant d'observer un phénomène de gigue (« jitter » en langue anglaise), qui correspond à des décalages temporels entre les impulsions du signal généré et les impulsions théoriques que l'on devrait observer au vu de la fréquence théorique du générateur de signal d ' horloge. La gigue peut être notamment causée par des interférences électromagnétiques et peut entraîner des erreurs de transmission de données.

Il est par exemple possible d' observer des variations de l ' ordre de 50 femto-secondes entre certaines impulsions d'un signal généré et un signal théorique de même fréquence.

Une so lution à ce problème comprend l' utilisation d'un signal optique impulsionnel, émis par exemple par un laser, transmis à un corps photoconducteur dont la variation de la résistivité est cadencée par le signal optique . Cela peut permettre, en fonction du laser utilisé, de diviser par cinq le phénomène de gigue.

Cependant, ce type de commutateur possède un mauvais rapport de la résistivité du photoconducteur à l ' état bloqué sur la résistivité du photoconducteur à l ' état passant, ce qui entraîne une perte d' efficacité du commutateur.

Ainsi, selon un mode de réalisation, il est proposé un commutateur pouvant par exemple être utilisé dans des échantillonneurs-bloqueurs, présentant des effets de gigue limités et qui a un rapport de sa résistivité à l ' état bloqué sur sa résistivité à l ' état passant, élevé.

Selon un aspect, il est proposé un commutateur optique intégré réalisé dans et sur un substrat semi-conducteur, comportant un corps photoconducteur comprenant une première extrémité configurée pour recevoir un signal électrique d' entrée et une deuxième extrémité configurée pour délivrer un signal électrique de sortie, le corps photoconducteur ayant un état électriquement passant activé par la présence d'un signal optique et un état électriquement bloqué activé par l ' absence du signal optique, dans lequel la direction allant de la première extrémité vers la deuxième extrémité définit une direction longitudinal.

Le corps photoconducteur a une section transversale orthogonale à la direction longitudinale diminuant progressivement selon la direction longitudinale depuis la première extrémité vers la deuxième extrémité.

Les inventeurs ont observé que la baisse de la résistivité du corps photoconducteur dépend notamment du nombre de photons absorbés. Et, le nombre de photons absorbés étant décroissant le long du corps photoconducteur, un corps photoconducteur de section constante éclairé par un signal optique présente une résistivité qui n' est pas homogène, et plus précisément qui croît entre la première et la deuxième extrémité.

Ainsi, réduire progressivement la section du corps photoconducteur permet de compenser cette croissance, et donc de faire baisser la résistance du corps photoconducteur à l' état passant. Le rapport entre la résistivité du corps photoconducteur à l ' état passant et sa résistivité à l ' état bloqué est donc amélioré . Selon un mode de réalisation, la section transversale a une première dimension prise selon une première direction, par exemple sa largeur, et une deuxième dimension prise selon une deuxième direction orthogonale à la première direction, par exemple sa hauteur, et la première dimension de la section transversale du corps photoconducteur diminue progressivement, la deuxième dimension restant constante.

En d' autres termes, il est possible de ne faire varier que la largeur du corps photoconducteur, sa hauteur restant constante.

Comme indiqué ci-dessus, la première dimension peut être la largeur de la section transversale, comptée parallèlement à une face supérieure du substrat et la deuxième dimension peut être la hauteur de la section transversale comptée perpendiculairement à la face supérieure du substrat.

La première dimension du corps photoconducteur peut décroître par paliers selon une enveloppe décroissant linéairement avec la distance par rapport à la première extrémité selon la direction longitudinale.

La décroissance par paliers permet avantageusement de réaliser le dispositif par des procédés classiques de fabrication CMOS .

La première dimension du corps photoconducteur peut décroître par paliers selon une enveloppe décroissant de façon exponentielle avec la distance par rapport à la première extrémité selon la direction longitudinale.

Les inventeurs ont par ailleurs observé que le nombre de photons absorbés le long du photoconducteur décroît de façon exponentielle. Un corps photoconducteur dont la largeur décroît exponentiellement permet d' adapter la forme du corps photoconducteur au nombre de photons absorbés à un endroit donné du corps photoconducteur, et donc d' améliorer l ' homogénéité de la résistivité à l ' état passant le long du corps photoconducteur. Le rapport entre la résistivité à l ' état passant sur la résistivité à l ' état blo qué est ainsi encore amélioré . Selon un mode de réalisation, la première dimension de l ' enveloppe du corps photoconducteur décroît de façon exponentielle avec le produit du coefficient d' absorption du corps photoconducteur par la distance par rapport à la première extrémité selon la direction longitudinale.

Le coefficient d' absorption d'un matériau est le rapport entre le nombre de photons absorbés par ce matériau lorsqu' il est éclairé sur le nombre de photons non absorbés, ou photons incidents. Ce rapport varie d'un matériau à un autre.

Ainsi, la forme du corps photoconducteur est encore d' avantage adaptée au taux d ' absorption des photons, qui dépend du coefficient d' absorption du matériau du corps photoconducteur.

Le corps photoconducteur peut comporter une pluralité de portions juxtaposées disposées selon la direction longitudinale entre la première extrémité et la deuxième extrémité, les portions étant configurées de sorte que les premières dimensions de leur section transversale respective comptées dans la première direction décroissent selon lesdits paliers.

Le signal optique peut être délivré au niveau de la première extrémité et est destiné à se propager selon la direction longitudinale.

Selon un mode de réalisation, le substrat est un substrat de type silicium sur iso lant qui comporte un film semi-conducteur réalisé sur une couche iso lante enterrée, elle-même réalisée sur un substrat porteur, et la première direction est parallèle à la couche iso lante enterrée et la deuxième direction est orthogonale à la couche iso lante enterrée, et le corps photoconducteur est réalisé dans le film semiconducteur.

Selon un autre aspect, il est proposé un circuit électronique intégré comportant au moins un commutateur optique tel que décrit précédemment.

Le circuit électronique intégré peut être un échantillonneur- blo queur.

D ' autres avantages et caractéristiques de l' invention apparaîtront à l ' examen de la description détaillée de modes de réalisation de l' invention, nullement limitatifs, et des dessins annexés sur lesquels :

- les figures 1 à 6 illustrent des modes de réalisation de l' invention.

La figure 1 illustre de façon schématique un commutateur optique DI S selon un mode de réalisation.

Le commutateur optique DIS est couplé à un générateur LS de signal impulsionnel optique SO, par exemple ici un laser, configuré pour délivrer le signal optique impulsionnel SO au commutateur DIS , comportant ici un corps photoconducteur PC .

Le signal optique impulsionnel SO peut prendre ici deux valeurs, dont une première valeur, par exemple une valeur non nulle correspondant à la génération d'une impulsion lumineuse, ici une impulsion lumineuse d'une longueur d' onde de mille cinq cent cinquante nanomètres, et une deuxième valeur, par exemple une valeur nulle correspondant à l' absence d' impulsion lumineuse.

Le dispositif présenté ici est compatible avec une plage de longueurs d'onde du signal optique allant de mille deux cents nanomètres à mille six cents nanomètres, cette plage de valeurs dépendant du matériau utilisé pour la réalisation du corps photoconducteur PC .

Le commutateur DIS est configuré pour être soit dans un état électriquement passant, activé par la présence d'une impulsion lumineuse, soit dans un état électriquement bloqué, activé par l' absence d 'impulsion lumineuse.

En d' autres termes, le commutateur DIS est configuré pour commuter au rythme des impulsions du signal optique impulsionnel SO .

Comme l' illustrent la figure 2 et la figure 3 qui est une section transversale de la figure 2 selon la ligne de coupe III-III, le corps photoconducteur PC est réalisé dans un substrat semi-conducteur S , par exemple ici du silicium, et comprend un matériau photoconducteur, par exemple ici du germanium. Il serait également possible que le corps photoconducteur soit réalisé avec un autre matériau, par exemple du silicium. Dans ce cas, la longueur d' onde du signal optique SO devrait être comprise entre six cents nanomètres et mille nanomètres .

Par exemple ici, le commutateur DIS est réalisé au sein d 'un circuit photonique intégré, et le substrat semi-conducteur S est un film semi-conducteur réalisé au dessus d' une couche iso lante enterrée 30 (« BOX » selon une dénomination anglo-saxonne habituellement utilisée), par exemp le de l'oxyde de silicium, elle-même réalisée sur un substrat porteur 3 1 . L ' ensemble film semi-conducteur S - couche iso lante enterrée 30 - substrat porteur 3 1 forme un substrat de type silicium sur iso lant (SOI : Silicon On Insulator) . Le substrat S est classiquement surmonté par une partie d' interconnexion 32 comportant différents niveaux de métal et des vias permettant de connecter les composants du circuit.

La section transversale du corps photoconducteur PC a ici une première dimension, ou largeur, prise selon une première direction D l , une deuxième dimension, ou hauteur, prise selon une deuxième dimension D2 orthogonale à la première direction D l . Le corps photoconducteur a une troisième dimension, ou longueur, prise selon une direction longitudinale D3 allant d' une première extrémité 1 du corps photoconducteur PC à une deuxième extrémité 2 du corps photoconducteur PC .

Le corps photoconducteur PC a ici une longueur de trente micromètres, la première extrémité 1 a une largeur initiale L l , par exemple ici quinze micromètres, et la deuxième extrémité 2 a une largeur finale L2, par exemple ici quatre micromètres.

En effet, la section transversale du corps photoconducteur PC diminue progressivement selon la direction longitudinale D3 , depuis la première extrémité 1 vers la deuxième extrémité 2. Dans cet exemple, seule la largeur de la section transversale du corps photoconducteur diminue, la hauteur de la section transversale restant constante. Par « progressivement » on entend que la largeur de la section transversale du corps photoconducteur diminue selon une enveloppe dont la largeur décroît de façon régulière entre la première extrémité 1 et la deuxième extrémité 2, comme il sera vu ci-après .

Plus précisément, le corps photoconducteur PC comprend ici une pluralité de portions p juxtaposées, qui ont chacune une largeur constante mais inférieure à la largeur de la portion qui la précède (en partant de l ' extrémité 1 ) . A des fins de clarté des figures, seules certaines portions p sont référencées .

Le corps photoconducteur PC n' a donc pas des bords b l et b2 continus, ce qui permet avantageusement de pouvoir réaliser le corps photoconducteur PC par des procédés classiques de fabrication.

Chacun des bords b l et b2 du corps photoconducteur PC est donc en forme d' escalier, et décroît par palier avec un pas Δ de 0 ,6 micromètre.

Puisque le pas Δ entre chaque palier et la longueur de chaque portion p sont constants, la largeur de l ' enveloppe E du corps photoconducteur PC décroit de façon linéaire .

Ainsi, chaque portion p a une différence de largeur de 1 ,2 micromètre avec chacune des portions qui la jouxte, et toutes les portions sont centrées autour d'un axe de symétrie Ax co linéaire à la direction longitudinale D3.

Chaque portion p prise individuellement a classiquement une résistivité proportionnelle à ses dimensions, la résistivité du corps photoconducteur PC diminue donc en s ' éloignant de la première extrémité 1 selon la direction longitudinale D3.

Une première série de zones de contact électrique z l est réalisée le long du premier bord b l du corps photoconducteur PC, et une deuxième série de zones de contact électrique z2 est réalisée le long du deuxième bord b2 du corps photoconducteur.

Les zones de contacts électriques des séries z l et z2 sont réalisées de façon classique par dopage et siliciuration d'une partie du corps photoconducteur PC et sont chacune configurées pour recevoir respectivement une première série de contacts c l et une deuxième série de contacts électriques c2, par exemple des piliers de tungstène couplés à des pistes métalliques de la partie d ' interconnexion du circuit intégré CI .

La première série de contacts électriques c l forme une entrée du commutateur DIS , et est configurée pour recevoir un signal électrique radio fréquence, ou signal électrique d' entrée. La deuxième série de contacts électriques c2 forme une sortie du commutateur DIS , et est configurée pour délivrer le signal électrique radio fréquence, ou signal électrique de sortie.

Le générateur LS de signal optique impulsionnel SO, non représenté sur les figures 2 et 3 à des fins de simplification, est configuré pour délivrer le signal optique impulsionnel SO au niveau de la première extrémité 1 , selon la direction longitudinale D3.

Lors d'une impulsion du signal optique impulsionnel SO, c'est- à-dire lorsque le corps photoconducteur PC est éclairé, la résistivité du corps photoconducteur PC diminue de façon proportionnelle au nombre de photons absorbés. Ainsi, à la réception d'une impulsion du signal optique SO, le corps photoconducteur passe dans l ' état électriquement conducteur et le signal radiofréquence peut circuler entre la première série de contacts c l et la deuxième série de contacts c2.

Le nombre de photons absorbés diminuant le long du corps photoconducteur PC, la baisse de résistivité sera maximale sur la première portion p l , et minimale sur la dernière portion p2.

Cela étant, puisque les dimensions des portions p, ici la largeur, et donc leur résistivité diminuent le long du corps photoconducteur PC, l ' impact sur la résistivité d'une plus faible absorption de photons par une portion p sera en partie compensé par une diminution de ses dimensions.

Lors de la réception d'une impulsion du signal optique SO, on a donc une résistivité le long du corps photoconducteur PC plus homogène que pour un corps photoconducteur ayant une largeur constante, et également un rapport plus élevé de la résistivité du commutateur DIS à l ' état bloqué sur sa résistivité à l ' état passant, et donc un commutateur plus performant. La diminution linéaire de l'enveloppe E constitue une approximation acceptable de la diminution de l'absorption des photons. Cela étant, l'absorption des photons diminue de façon exponentielle avec la distance selon la direction longitudinale D3 par rapport à la première extrémité 1, et dépend notamment du coefficient d'absorption du matériau du corps photoconducteur PC.

Ainsi, comme l'illustre la figure 4, le commutateur peut avantageusement comprendre un corps photoconducteur PC dont la largeur décroît par palier selon une enveloppe E dont la largeur décroît de façon exponentielle en fonction de la distance selon la direction longitudinale D3 par rapport à la première extrémité 1 et en fonction du coefficient d'absorption a du matériau du corps photoconducteur PC, ici du germanium.

La largeur de chaque portion p du corps photoconducteur est ici définie selon l'équation (I)

L = Ll*e ^~ax (I)

avec L la largeur de la portion considérée, Ll la largeur de la section transversale au niveau de la première extrémité 1, x la distance de la portion considérée par rapport à la première extrémité 1, et a le coefficient d'absorption du corps photoconducteur PC.

En fonction du matériau utilisé, et de la technologie de fabrication du circuit intégré CI, il existe un seuil minimal réalisable par gravure pour le pas Δ entre deux portions p successives.

Par exemple ici, le seuil minimum pour le pas Δ est de 0,6 micromètre.

Ainsi, il est avantageux de garder un pas Δ fixe entre chaque portion p du corps photoconducteur, et de faire varier la longueur de chaque portion p afin de respecter la géométrie imposée par l'équation

(I)·

Les longueurs des portions augmentent donc avec la distance selon la deuxième direction D2 par rapport à la première extrémité 1.

Ainsi, les dimensions de chaque portion p sont particulièrement adaptées au nombre de photons qu'elle est susceptible d'absorber, l' homo généité de la résistivité le long du corps photoconducteur PC est donc améliorée encore davantage.

Le corps photoconducteur PC a également un rapport de sa résistivité à l ' état bloqué sur sa résistivité à l ' état passant qui est encore plus élevé, et le commutateur DIS est donc encore plus efficace.

A titre indicatif, pour une source optique LS délivrant un signal optique SO d'une longueur d' onde de mille cinq cent cinquante nanomètres, et pour un corps photoconducteur PC d'une longueur de trente micromètres, ce rapport pour un commutateur tel que décrit en lien avec la figure 4 est deux fois supérieur au même rapport pour un commutateur ayant une section transversale de dimension constante.

En fonction de la largeur L l au niveau de la première extrémité 1 , de la largeur L2 au niveau de la deuxième extrémité 2, et/ou de la longueur du corps photoconducteur PC, il est possible, comme l' illustre la figure 5 , d' obtenir un commutateur ayant un nombre de portions différent, ayant des longueurs différentes avec un pas Δ différent supérieur au seuil minimal.

La figure 6 illustre de façon schématique et d'un point de vue électrique un circuit électronique intégré CI, comportant ici un échantillonneur-bloqueur EB comportant un commutateur DI S selon un mode de réalisation de l 'invention.

L ' échantillonneur-bloqueur EB comporte une borne d' entrée BE, couplée à la première série de contacts c l du commutateur, et est classiquement configuré pour recevoir un signal électronique analogique SA, par exemple un signal radio fréquence, et une borne de sortie BS couplée à la deuxième série de contacts c2 du commutateur DIS , et configurée pour délivrer un signal échantillonné SE .

Un condensateur C est couplé entre la deuxième série de contacts c2 et la masse.

L ' échantillonnage est donc ici réalisé au rythme des impulsions du signal optique impulsionnel LS . L 'utilisation du commutateur DIS permet ici de réduire les erreurs d' échantillonnage dues aux phénomènes de gigue et d' avoir des commutations plus efficaces. Bien qu' il ait été décrit précédemment en lien avec les figures 1 à 5 un corps photoconducteur PC réalisé sur un substrat en silicium et comportant du germanium, il serait possible d'utiliser d' autres matériaux photoconducteurs compatibles avec les procédés de fabrication classiques. L ' homme du métier saura choisir les matériaux adaptés en fonction des applications envisagées .

Il en est de même pour la longueur d' onde du signal optique impulsionnel SO qui peut être choisie à une valeur différente de celle présentée en lien avec les modes de réalisation décrits précédemment.

Et, bien qu' il ait été décrit en lien avec la figure 6 un commutateur DIS compris dans un échantillonneur-bloqueur EB, le commutateur DIS est compatible avec tout type de circuit intégré mettant en œuvre des opérations de commutation.

Bien que, pour faire varier la section transversale du corps photoconducteur PC, il soit plus simple techno logiquement de faire varier uniquement la première dimension, par exemple la largeur, de cette section transversale comme décrit précédemment, il serait également envisageable de faire varier la deuxième dimension, par exemple la hauteur, ou encore de faire varier à la fois la première dimension et la deuxième dimension.