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CN105223689A | 2016-01-06 | |||
CN103984103A | 2014-08-13 | |||
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US20020047814A1 | 2002-04-25 |
权利要求书 一种基于变换光学构建超材料的本构参数的方法, 所述超材料用于制 备 OAM波束产生器, 所述超材料的本构参数包括变换圆柱的本构参 数, 所述变换圆柱用于将平面波束变换成带有特定拓扑电荷的涡旋波 束, 其特征在于, 所述基于变换光学构建超材料的本构参数的方法包 括以下步骤: 根据所述带有特定拓扑电荷的涡旋波束的拓扑电荷获得 比例系数; 基于比例系数, 利用变换光学的方法确定平面波前和目标 涡旋波前之间的第一函数关系; 将所述第一函数关系代入第一公式中 , 并将所得结果代入第二公式中, 获得变换圆柱的本构参数; 所述第 一公式为虚拟空间 OA'B' (x , y, z) 中的坐标点与物理空间 OAB (x , , y', ζ' ) 中的坐标点之间的函数关系; 所述第二公式为超材料的相 对介电常数和相对磁导率的计算公式。 根据权利要求书 1所述的基于变换光学构建超材料的本构参数的方法 , 其特征在于, 所述比例系数为 η; ; 其中, L为拓扑电荷, 0C为变换圆柱的厚度, λ为输入源的真空波长 根据权利要求 1所述的基于变换光学构建超材料的本构参数的方法, 其特征在于, 所述基于比例系数, 利用变换光学的方法确定平面波前 和目标涡旋波前之间的第一函数关系具体为: 将比例系数代入第一函 数关系式中进行计算, 所得结果即为平面波前和目标涡旋波前之间的 第一函数关系; 所述第一函数关系式为: +:2d ; 其中, c为与初始坐标相关的常数, 0.3≤c≤0.55; 6=tan 1 (z/y) , Θ为虚拟空间中变换圆柱 yoz平面中的方位角, 0< θ < 2π; 所述初始 坐标为变换圆柱的输入源波束幵始被变换的坐标位置。 [权利要求 4] 根据权利要求 1所述的基于变换光学构建超材料的本构参数的方法, 其特征在于, 所述第一公式为: [权利要求 5] 根据权利要求 4所述的基于变换光学构建超材料的本构参数的方法, 其特征在于, 所述第二公式为: 其中, ε' 为第 i行 j列的相对介电常数的变换后的值, μ' 为第 i行 j列的 相对磁导率的变换后的值; ε 为物理空间中第 i行 j列的超材料的相对 介电常数的值, μ 为物理空间中第 i行 j列的超材料的相对磁导率的值 , T为对雅克比矩阵 A进行转置运算, 雅克比矩阵 A中原来的行都变成 按列排列, i为雅克比矩阵 A的行序号, j为雅克比矩阵 A的列序号。 [权利要求 6] 根据权利要求 1所述的基于变换光学构建超材料的本构参数的方法, 其特征在于, 所述超材料的本构参数还包括波形分束模块的本构参数 ; 所述波形分束模块用于将一个输入波源分成任意路波束; 所述基于 变换光学构建超材料的本构参数的方法还包括以下步骤: 根据波形分 束模块的分束需求, 结合虚拟空间 OA'B' (x, y, z) 中的坐标点与 物理空间 ΟΑΒ (χ' , y', ζ' ) 中的坐标点之间的变换关系, 利用雅克 比矩阵 Α获得变换关系系数; 将所述变换关系系数代入第一公式中, 并将所得结果代入第二公式中, 获得波形分束模块的本构参数。 [权利要求 7] 根据权利要求 6所述的基于变换光学构建超材料的本构参数的方法, 其特征在于, 所述虚拟空间 OA'B' (x, y, z) 中的坐标点与物理空 间 OAB (χ' , y', ζ' ) 中的坐标点之间的变换关系为: - , f ; 其中, a、 b、 c、 d、 e和 f为所述变换关系系数。 [权利要求 8] 根据权利要求 6所述的基于变换光学构建超材料的本构参数的方法, 其特征 于, 所述变换关系系数 a、 b和 c的雅克比矩阵 A为: 所述变换关系系数 d、 e和 f的雅克比矩阵 A为: ; 其中, 所述 χ。, y。 分别为物理空间中坐标点 O的 χ轴, y轴坐标; xA, xB分别为物理空 间中坐标点 A和 B的 X轴坐标; y A, y B分别为物理空间中坐标点 A和 B 的 y轴坐标; x A., x B.分别为虚拟空间中坐标点 A和 B的 X轴坐标; y A. , y B.分别为虚拟空间中坐标点 A和 B的 y轴坐标。 [权利要求 9] 根据权利要求 6所述的基于变换光学构建超材料的本构参数的方法, 其特征在于, 所述基于变换光学构建超材料的本构参数的方法还包括 以下步骤: 基于所述波形分束模块的本构参数, 利用第三公式获得简 化后的用于制备波形分束模块的超材料的本构参数; 所述第三公式为 ' ; 其中, μ'为简化后的用于制备波形分束模块的超材料的相对磁导率 值, ε'为简化后的用于制备波形分束模块的超材料的相对介电常数值 ; 所述虚拟空间 ΟΑ'Β' (χ,γ,ζ) 为带有特定圆心角 Θ的扇形区域, 所 述物理空间为顶角为 Θ的 ΟΑΒ (χ',γ' ,ζ' ) 等腰三角形区域, r是虚拟空 间 ΟΑ'Β' (χ,γ,ζ) 的半径; L为坐标点 0到线段 ΑΒ的距离。 |
[0001] 本发明涉及无线通信技术领域, 尤其涉及一种基于变换光学构建超材料的本构 参数的方法。
背景技术
[0002] 现有技术中, 人们经常采用多个不同的天线同吋传送一种信 息, 这样可以减小 信道衰落的影响, 进一步提高通讯系统的可靠性。 电磁波不仅具有能量, 而且 还可具有轨道角动量 (OAM) , OAM是电磁波的基本物理特性, 反映电磁波围 绕传播方向轴的方位角方向的相位变化参数。 对于任意频率的电磁波, 全部 OA M波束构成一组相互正交的、 数目无限多的本征模式。 OAM通信就是利用 OAM 模式这一组电磁波本征模式的拓扑电荷 (取值 1) , 作为新的可供调制或复用的 参数维度资源, 即利用不同 1值代表不同编码状态或不同信息通道, 从而幵辟进 一步提高频谱效率的新途径。 由于 1值具有无限取值范围, 理论上 OAM通信具有 可无限增加电磁波承载信息量的潜力。
[0003] 现有技术中, 为了产生 OAM波束, 往往需要将输入信号源发出的波束中的平 面波前经变换圆柱变换成涡旋波前, 从而形成涡旋波束; 实现上述过程可通过 螺旋相位板 SPP、 计算全息方法 hol 0 gmm、 石墨烯反射阵方法 Gmphene reflectarray. 超表面方法 metasurface等实现, 近年来还出现了通过变换介质来实 现的方法。 超材料因为其自身的特性尤其适用于制备变换 圆柱。 本领域技术人 员能够根据具体需要确定要形成的涡旋波束的 拓扑电荷, 进而计算出用于制备 变换圆柱的超材料的本构参数。 但是, 现有技术中计算该用于制备变换圆柱的 超材料的本构参数的方法不够准确。
[0004] 因此, 需要一种能够根据要形成的涡旋波束的拓扑电 荷, 准确的构建出用于制 备变换圆柱的超材料的本构参数的方法。
技术问题
[0005] 本发明的目的在于提供了一种基于变换光学构 建超材料的本构参数的方法, 旨 在解决现有技术中根据要形成的涡旋波束的拓 扑电荷构建出的变换圆柱的本构 参数准确率低的问题。
问题的解决方案
技术解决方案
[0006] 为实现上述目的, 本发明提供了一种基于变换光学构建超材料的 本构参数的方 法, 所述超材料用于制备 OAM波束产生器, 所述超材料的本构参数包括变换圆 柱的本构参数, 所述变换圆柱用于将平面波束变换成带有拓扑 电荷的涡旋波束 , 所述基于变换光学构建超材料的本构参数的方 法包括以下步骤:
[0007] 根据所述带有特定拓扑电荷的涡旋波束的拓扑 电荷获得比例系数;
[0008] 基于比例系数, 利用变换光学的方法确定平面波前和目标涡旋 波前之间的第一 函数关系;
[0009] 将所述第一函数关系代入第一公式中, 并将所得结果代入第二公式中, 获得变 换圆柱的本构参数;
[0010] 所述第一公式为虚拟空间 OA'B' (x , y, z) 中的坐标点与物理空间 OAB (χ', y', ζ' ) 中的坐标点之间的函数关系;
[0011] 所述第二公式为超材料的相对介电常数和相对 磁导率的计算公式。
[0012] 其中, 所述比例系数为 η;
[0013] 其中, L为拓扑电荷, α为变换圆柱的厚度, λ为输入波源的真空波长。
[0014] 其中, 所述基于比例系数, 利用变换光学的方法确定平面波前和目标涡旋 波前 之间的第一函数关系具体为:
[0015] 将比例系数代入第一函数关系式中进行计算, 所得结果即为平面波前和目标涡 旋波前之间的第一函数关系;
[0016] 所述第一函数关系式为:
[]
[0017] 其中, c为与初始坐标相关的常数, 0.3≤c≤0.55; 6=tan 1 (z/y) , Θ为虚拟空间 中变换圆柱 yoz平面中的方位角, 0< θ < 2π; 所述初始坐标为变换圆柱的输入波 源波束幵始被变换的坐标位置。
[0018] 其中, 所述第一公式为:
[0019] 其中, 所述第二公式为:
[0020] 其中, ε' 为第 i行 j列的相对介电常数的变换后的值, μ' 为第 i行 j列的相对磁导 率的变换后的值; ε 为物理空间中第 i行 j列的超材料的相对介电常数的值, μ 为 物理空间中第 i行 j列的超材料的相对磁导率的值, T为对雅克比矩阵 A进行转置运 算, 雅克比矩阵 A中原来的行都变成按列排列, i为雅克比矩阵 A中的行序号, j 为雅克比矩阵 A中的列序号。
[0021] 其中, 所述超材料的本构参数还包括波形分束模块的 本构参数; 所述波形分束 模块用于将一个输入波源分成任意路波束;
[0022] 所述基于变换光学构建超材料的本构参数的方 法还包括以下步骤:
[0023] 根据波形分束模块的分束需求, 结合虚拟空间 OA'B' (x, y, z) 中的坐标点与 物理空间 ΟΑΒ (χ' , y', ζ') 中的坐标点之间的变换关系, 利用雅克比矩阵 Α获 得变换关系系数;
[0024] 将所述变换关系系数代入第一公式中, 并将所得结果代入第二公式中, 获得波 形分束模块的本构参数。
[0025] 其中, 所述虚拟空间 OA'B' (x, y, z) 中的坐标点与物理空间 OAB (χ', y', ζ' ) 中的坐标点之间的变换关系为:
I:, =威 - by + c
[0026] 其中, a、 b、 c、 d、 e和 f为所述变换关系系数。
[0027] 其中, 求出变换关系系数 a、 b和 c的雅克比矩阵 A为:
[0028] 求出变换关系系数 d、 e和 f的雅克比矩阵 A为:
[0029] 其中, 所述 x。, y。分别为物理空间中坐标点 O的 x轴, y轴坐标; χ Α , ;分别 为物理空间中坐标点 Α和 Β的 X轴坐标; y A , y B
分别为物理空间中坐标点 A和 B的 y轴坐标; x A ., x B .分别为虚拟空间中坐标点 A 和 B的 X轴坐标; y A ,, y B .分别为虚拟空间中坐标点 A和 B的 y轴坐标。
[0030] 其中, 所述基于变换光学构建超材料的本构参数的方 法还包括以下步骤: [0031] 基于所述波形分束模块的本构参数, 利用第三公式获得简化后的用于制备波形 分束模块的超材料的本构参数; 所述第三公式为:
[0032] 其中, μ'为简化后的用于制备波形分束模块的超材料 的相对磁导率值, ε'为简 化后的用于制备波形分束模块的超材料的相对 介电常数值, 所述虚拟空间 OA'B' (x,y,z) 为带有特定圆心角 Θ的扇形区域, 所述物理空间为顶角为 Θ的 OAB (x' ,y ' ,ζ' ) 等腰三角形区域, r是虚拟空间 OA'B' (χ,γ,ζ) 的半径; L为坐标点 0到线段 ΑΒ的距离。
发明的有益效果
有益效果
[0033] 本发明基于变换光学原理, 能够根据要形成的涡旋波束的拓扑电荷, 准确的计 算出用于制备变换圆柱的超材料的变换圆柱的 本构参数; 本发明的方法还能结 合具体的分束需求, 获得用于制备波形分束模块的超材料的波形分 束模块的本 构参数; 基于本发明的方法获得的变换圆柱的本构参数 和波形分束模块的本构 参数, 能够制备出将一个输入信号波源分成任意路输 入波源, 进而同吋获得任 意路带有不同拓扑荷数的 ΟΑΜ波束的 ΟΑΜ波束产生器, 进而能在确定的空间内 部署更多的分集天线, 提高通通信系统可靠性。
对附图的简要说明
附图说明
[0034] 图 1是本发明基于变换光学构建超材料的本构参 的方法优选实施例的流程图
[0035] 图 2是本发明的优选实施例中, 当拓扑电荷 1 =1吋, 在 CMSOL中仿真出的变换 圆柱出射面上的功率密度仿真图。
[0036] 图 3是基于本发明的方法构建的本构参数而制备 波形分束模块将一路波束分 成 Ν路波束的示意图。
[0037] 图 4是本发明的优选实施例中, 将一个 ΟΑΜ波束分成上下两路波束并通过变换 圆柱横截面的电场 Εζ和功率密度仿真结果图。
实施该发明的最佳实施例
本发明的最佳实施方式
[0038] 下面结合具体实施例对本发明做进一步的详细 说明, 以下实施例是对本发明的 解释, 本发明并不局限于以下实施例。
[0039] 在本发明的一个优选实施例中, 一种基于变换光学构建超材料的本构参数的方 法, 所述超材料用于制备 OAM波束产生器, 所述超材料的本构参数包括变换圆 柱的本构参数和波形分束模块的本构参数; 所述变换圆柱用于将平面波束变换 成带有拓扑电荷的涡旋波束; 所述波形分束模块用于将一个输入波源分成任 意 路波束; 参考图 1所示, 是本发明基于变换光学构建超材料的本构参数 的方法优 选实施例的流程图。 在本实施例中, 所述基于变换光学构建超材料的本构参数 的方法包括以下步骤:
[0040] SO 根据所述带有特定拓扑电荷的涡旋波束的拓扑 电荷获得比例系数。
[0041] 本实施例中, 所述比例系数为 n;
[0042] ,
n二一
(i) ;
[0043] 其中, L为拓扑电荷, α为变换圆柱厚度, λ为输入源的真空波长。
[0044] S02、 基于比例系数, 利用变换光学的方法确定平面波前和目标涡旋 波前之间 的第一函数关系。
[0045] 本实施例中, 所述步骤 S02具体为:
[0046] 将步骤 S01获得的比例系数代入第一函数关系式中进行 计算, 所得结果即为平 面波前和目标涡旋波前之间的第一函数关系;
[0047] 所述第一函数关系式为:
[0048]
"
(n) ; [0049] 其中, c为与初始坐标相关的常数, 0.3≤c≤0.55, 优选为 0.4; 6=tan 1 (z/y) ,
Θ为虚拟空间 (即, 变换前的空间) 中变换圆柱 yoz平面中的方位角, 0< θ < 2π
; 所述初始坐标为变换圆柱的输入源波束幵始被 变换的坐标位置。
[0050] 需要说明的是, 所述为物理空间中 χ'的值, 是关于虚拟空间坐标 (x, y, z) 的函数; 为物理空间中 y'的值; 为物理空间中 z'的值。
[0051] 所述第一函数关系式是将原始空间 (虚拟空间) 中的坐标 (x, y, z) 变换到 新空间 (物理空间) 中的坐标 (x', y', ζ') 的关系, 如公式 (Π) 可知, 上述 变化主要是对原始空间中 X坐标进行变换, y和 ζ保持不变。
[0052] S03、 将所述第一函数关系代入第一公式中, 并将所得结果代入第二公式中, 获得变换圆柱的本构参数。
[0053] 所述第一公式为虚拟空间 OA'B' (x, y, z) 中的坐标点与物理空间 OAB (χ', y', ζ') 中的坐标点之间的函数关系。
[0054] 所述第二公式为超材料的相对介电常数和相对 磁导率的计算公式。
[0055] 在本实施例中, 所述第一公式为:
[0056] 、 '■ .
(m) ;
[0057] 即 x'、 y'、 z'整体对 x、 y、 z的全微分, 具体的算法是 x'分别对 x、 y、 z求偏导, 然后是 y'对 χ、 y、 z分别求偏导, 最后是 z'分别对 x、 y、 z求偏导。
[0058] 将所述第一函数关系代入第一公式 (m) 中, 所得结果即为根据所述带有特定 拓扑电荷的涡旋波束的拓扑电荷而确定的虚拟 空间 OA'B' (x, y, z) 中的坐标 点与物理空间 OAB (χ' , y', ζ' ) 中的坐标点之间的变换关系, 具体可用公式 ( IV) 表示。
[0059]
IV
其中, e=tan - 1 (z/y) , θ'为物理空间 (即, 变换后的空间) 中变换圆柱 yoz平 面中的方位角, 0< θ < 2π; γ'为物理空间中变换圆柱 yoz平面上变换圆柱的半径
[0061] 需要说明的是, 本发明中, 令虚拟空间 OA'B' (x, y, z) 与物理空间 OAB (x
, y', ζ') 的原点 O重合。
[0062] 所述第二公式为:
[0063]
V
[0064] 其中, ε' 为第 i行 j列的相对介电常数的变换后的值, μ' 为第 i行 j列的相对磁导 率的变换后的值; ε 为物理空间中第 i行 j列的超材料的相对介电常数的值, μ 为 物理空间中第 i行 j列的超材料的相对磁导率的值, T为对雅克比矩阵 A进行转置运 算, 雅克比矩阵 A中原来的行都变成按列排列, i为雅克比矩阵 A的行序号, j为 雅克比矩阵 A的列序号。
[0065] 在本实施例中, 将公式 (m) 结果代入第二公式 (V) , 所得结果可用公式 ( VI) 表示。
[0066] - w
+ .2c
-.2 ? ■
(VI) ;
[0067] 需要说明的是,
νπ
[0068] 基于上述公式 (VI) 计算的结果, 即变换圆柱的本构参数, 本领域技术人员即 能用相应的超材料实现上述计算出的变换圆柱 的本构参数。 当拓扑电荷 1为 1吋, 平面波束经变换圆柱变换后得到的波速应该是 一个典型的拉盖尔高斯波速, 即 它的功率密度为一个圆环形状。 图 2是本发明人在多物理场耦合分析软件 (CMS OL) 中, 根据上述条件, 仿真出的变换圆柱出射面上的功率密度仿真图 。 图 2说 明根据上述方法构建的变换圆柱的本构参数制 备出的变换圆柱能够有效的将平 面波束变换成相应拓扑荷数的 OAM波束。
[0069] S04、 根据波形分束模块的分束需求, 结合虚拟空间 OA'B ' (x, y, z) 中的坐 标点与物理空间 OAB (χ' , y', ζ' ) 中的坐标点之间的变换关系, 利用雅克比矩 阵 Α获得变换关系系数。
[0070] 所述虚拟空间 OA'B' (x , y, z) 中的坐标点与物理空间 OAB (χ' , y', ζ' ) 中 的坐标点之间的变换关系为:
[0071]
VIII [0072] 其中, a、 b、 c、 d、 e和 f为所述变换关系系数
[0073] 所述变换关系系数 a、 b和 c的雅克比矩阵 A为:
[0074]
[0075] 所述变换关系系数 d、 e和 f的雅克比矩阵 A为:
[0076]
X
[0077] 其中, 所述 x。, y。分别为物理空间中坐标点 O的 x轴, y轴坐标; x A , x B 分别 为物理空间中坐标点 A和 B的 X轴坐标; y A , y B
分别为物理空间中坐标点 A和 B的 y轴坐标; x A ., x B .分别为虚拟空间中坐标点 A 和 B的 X轴坐标; y A ., y B .分别为虚拟空间中坐标点 A和 B的 y轴坐标。
[0078] S05、 将所述变换关系系数代入第一公式中, 并将所得结果代入第二公式中, 获得波形分束模块的本构参数。
[0079] 因此, 所述波形分束模块的本构参数可用公式 (XI) 表示。
[0080]
(XI) 。
[0081] 需要说明的是, 所述虚拟空间 OA'B' (x,y,z) 为带有特定圆心角 Θ的扇形区域 , 所述物理空间为顶角为 Θ的 ΟΑΒ (χ',γ',ζ' ) 等腰三角形区域, r是虚拟空间 OA' Β' (χ,γ,ζ) 的半径; L为坐标点 0到线段 ΑΒ的距离。
[0082] S06、 基于所述波形分束模块的本构参数, 利用第三公式获得简化后的用于制 备波形分束模块的超材料的本构参数; 所述第三公式为:
(χπ) 。
[0084] 其中, μ'为简化后的用于制备波形分束模块的超材料 的相对磁导率值, ε'为简 化后的用于制备波形分束模块的超材料的相对 介电常数值。
[0085] 通过步骤 S06可将所述波形分束模块的本构参数进一步简 化, 有利于根据该简 化后的本构参数确定用于制备波形分束模块的 超材料。
[0086] 基于上述步骤获得的变换圆柱的本构参数和波 形分束模块的本构参数, 能够确 定用于制备波形分束模块的超材料和用于制备 变换圆柱的超材料, 并使得基于 该超材料制备出的波形分束模块能够将一个输 入信号波源分成任意路输入波源
(如图 3所示) , 所述任意路输入波源经过各自对应的变换圆柱 生成 ΟΑΜ波束。 因此, 能够从一个输入源 (平面波束) , 同吋生成任意路的 ΟΑΜ波束, 进而能 在确定的空间内部署更多的分集天线, 提高通通信系统可靠性。
[0087] 为了进一步确定本发明的试验效果, 在本发明的一个具体实施例中, 本发明人 基于上述实施例的方法, 并假设波形分束模块能够将一个输入波源分成 上下两 路波束, 通过多物理场耦合分析软件 (CMSOL) 仿真模拟将一个 ΟΑΜ波束分成 上下两路波束并通过变换圆柱, 结果如图 4所示。
[0088] 在本具体实施例中, 以上路变换为例, 中心角 θ=30°, x。=0, y。=0, x A =-0.2 , x B =0.2, x A =-0.1 , x B .=0.1, y A =0.6, y B =0.6, y A .=0.1, y B .=0.1进而根据雅克 比矩阵 A计算获得变换关系系数&、 b、 c、 d、 e和 f的值, a=2; b=0; c=0; d=0; e=0; f=0=
[0089] 将这些变换关系系数带回函数关系式, 计算其对应的雅克比矩阵 A, 最后根据 上述公式算出超材料区域最终的相对介电常数 和相对磁导率。 这种方法具有普 遍适用性, 根据实际需求, 就能够获得任意路轨道角动量的波束。
[0090] 图 4显示的是一个两路 OAM产生器的 2维平面电场图, 功能是将一路带有平面 波前的波束分成上下两路, 然后输入给变换圆柱, 最后得到两路 OAM波束。 在 图 4中, 中间位置为输入源, 上下有两个长方形, 表示的是变换圆柱的横截面, 长方形的宽是两倍的变换圆柱半径 2r, 长方形高为变换圆柱的厚度 a。 为了在二 维图形中能看出变换圆柱对平面波束相位的调 控, 我们将长方形分成左右两部 分, 左边设置调控相位为 0, 右边设置调控相位为 π/2, 通过图 4可以看出两部分 输出的波束有着明显的区别, 说明变换圆柱起到了相位调控的作用, 验证了本 发明的方法的正确性。
[0091] 因此根据具体需求, 我们可基于本发明的方法的计算结果:变换圆 的本构参 数和波形分束模块的本构参数, 能够制备出能将一个输入信号波源分成任意路 输入波源, 进而同吋获得任意路带有不同拓扑荷数的 ΟΑΜ波束的 ΟΑΜ波束产生 器, 即将一个平面波束同吋分成任意路的 ΟΑΜ波束的波束产生器, 进而能在确 定的空间内部署更多的分集天线, 提高通通信系统可靠性。
[0092]
[0093] 以上仅为本发明的优选实施例, 并非因此限制本发明的专利范围, 凡是利用本 发明说明书及附图内容所作的等效结构或等效 流程变换, 或直接或间接运用在 其他相关的技术领域, 均同理包括在本发明的专利保护范围内。
工业实用性
[0094] 本发明基于变换光学原理, 能够根据要形成的涡旋波束的拓扑电荷, 准确的计 算出用于制备变换圆柱的超材料的变换圆柱的 本构参数; 本发明的方法还能结 合具体的分束需求, 获得用于制备波形分束模块的超材料的波形分 束模块的本 构参数; 基于本发明的方法获得的变换圆柱的本构参数 和波形分束模块的本构 参数, 能够制备出将一个输入信号波源分成任意路输 入波源, 进而同吋获得任 意路带有不同拓扑荷数的 ΟΑΜ波束的 ΟΑΜ波束产生器, 进而能在确定的空间内 部署更多的分集天线, 提高通通信系统可靠性。