Método de fabricación de una estructura de nanohilos

Sector de la técnica

La presente invención concierne en general a un método de fabricación de una estructura de nanohilos, y en particular a un método de obtención de nanohilos definidos por el material intersticial remanente entre una serie de agujeros realizados transversalmente en Ia superficie de un substrato de manera selectiva y controlada, para controlar el grado de acoplo, material y/o electrónico, entre nanohilos.

Estado de Ia técnica anterior

Los nanohilos están entre los más excitantes y prometedores bloques de fabricación para futuras aplicaciones en el campo de Ia nanotecnología, tales como Ia nanoelectrónica en el caso de nanohilos semiconductores.

En los últimos años se han realizado avances significativos relativos a su fabricación, y hoy en día pueden conseguirse fácilmente, mediante crecimiento, nanohilos de diámetros inferiores a 100 nm.

Sin embargo Ia fabricación de estructuras ordenadas de nanohilos con Ia misma orientación cristalina y de tamaños homogéneos todavía es difícil de conseguir.

éste es un problema crucial para Ia fabricación de matrices de sensores con características uniformes y para Ia realización de plantillas para circuitería electrónica basada en nanohilos.

Se conocen diferentes propuestas para Ia fabricación de estructuras de nanohilos.

El documento de patente PCT WO03/046265 detalla un procedimiento de obtención de películas de alúmina anódica porosa, sobre diversos substratos (Silicio), que son utilizadas como máscara para Ia fabricación de nanoestructuras tales como sistemas de hilos cuánticos que se forman rellenando sus poros utilizando técnicas tales como: deposición electroquímica, deposición química de vapor, inyección a presión de un líquido o impregnación. El documento de patente PCT WO2006/017220 introduce un método para fabricar un sistema de puntos cuánticos mediante Ia formación de una matriz de agujeros en Ia superficie de un substrato (a través de una máscara de alúmina porosa), depositando epitaxialmente un material semiconductor en cada uno de los agujeros para crear los nanopuntos y eliminando finalmente Ia máscara.

Otras propuestas similares son halladas en los documentos de patente US6579463 (utilizando como máscara una proteína cristalina porosa), US2005/0062033 y PCT WO98/48456.

En todas las propuestas mencionadas se propone realizar una serie de agujeros en una máscara dispuesta sobre un substrato, y obtener los nanohilos mediante el relleno introducido en los agujeros, es decir en dichas propuestas primero se delimita el espacio donde crecerá cada hilo y después se procede a su crecimiento.

Otra propuesta que, al contrario que las citadas anteriormente, no se basa en utilizar una máscara ni en obtener los nanohilos mediante el material de relleno de unos agujeros, sino con el propio material intersticial remanente entre los agujeros realizados en el propio substrato, es Ia hecha por L. T. Canham en "Silicon Quantum Wire Array Fabrication by Electrochemical and Chemical Dissolution of Wafers," Appl. Phys. Lett, 57, 1046 (1990).

La propuesta de Canham tiene como fin explicar sus observaciones de fotoluminiscencia en Silicio poroso. Para ello propone atacar químicamente el Silicio ensanchando los poros hasta que se cree una red de pilares de dimensiones nanométricas físicamente separados que, debido a efectos del confinamiento, son activos ópticamente.

Con posterioridad se demostró experimentalmente que en las estructuras que presentaban fotoluminiscencia Ia disposición de los nanohilos era amorfa (A.G. Cullis and LT. Canham, "Visible-Light Emission Due To Quantum Size Effects In Highly Porous Crystalline Silicon," Nature, 353, 335 (1990)).

Explicación de Ia invención Aparece necesario ofrecer una alternativa al estado de Ia técnica que supere las lagunas halladas en el mismo, en particular las halladas en Ia propuesta de Canham arriba citada, tal como Ia amorfidad arriba comentada.

Para ello Ia presente invención concierne a un método de fabricación de una estructura de nanohilos sin Ia necesidad de utilizar un catalizador, y que es del tipo que comprende realizar una serie de agujeros directamente de manera transversal (perpendicular u oblicuamente en función del ejemplo de realización) a Ia superficie de un substrato con el fin de obtener una serie de pilares, o hilos, de dimensiones nanométricas definidos por el material intersticial remanente entre dichos agujeros.

El método propuesto por la invención se caracteriza porque comprende, a diferencia de Ia propuesta de Canham, llevar a cabo dicha realización de agujeros de manera selectiva y controlada según un diseño predeterminado, tanto por Io que se

refiere a cada agujero como a Ia distribución ordenada de agujeros (y por ende de nanohilos) a fabricar, utilizando una técnica de grabado.

Para un ejemplo de realización preferido dicha técnica de grabado es una técnica litográfica, tal como Ia basada en Ia irradiación electromagnética, en el bombardeo de haces de electrones/iones, en técnicas litográficas basadas en microscopías de sonda local y/o en otras técnicas de transferencia de motivos.

En función del ejemplo de realización y dependiendo de Ia aplicación que se Ie quiera dar a Ia estructura nanométrica a fabricar, dicho substrato es un substrato semiconductor volúmico monocristalino, tal como Silicio o Arseniuro de Galio, o un substrato multicapa, tal como un substrato de pozo cuántico o un substrato de superred unidimensional.

En cuanto al mencionado diseño predeterminado a seguir para fabricar Ia estructura de nanohilos, éste comprende una o más de las siguientes características, o una combinación de las mismas: tamaño de cada agujero, forma geométrica de cada agujero, distancia entre distintos agujeros, disposición o distribución en planta de Ia estructura de agujeros y, por consecuencia, disposición o distribución en planta de Ia estructura de nanohilos.

El método comprende asignar a una o más de de dichas características una variable ajustable de manera previa a dicha realización de agujeros. El mencionado control a Ia hora de realizar los agujeros según el método propuesto se lleva a cabo para obtener un grado de acoplo mecánico y/o electrónico entre pilares prefijado, en función de Ia aplicación, dependiendo dicho grado de acoplo también del substrato utilizado.

El acoplo mecánico entre pilares constituye una gran mejora respecto al estado actual de Ia técnica, ya que permite dotar al conjunto de una robustez mejorada respecto a vibraciones, que podrían afectar las propiedades electrónicas de nanohilos aislados o incluso causar su rotura.

Para un ejemplo de realización el método comprende realizar una estructura con un grado de acoplo electrónico sustancialmente nulo para obtener una red de hilos o puntos cuánticos acoplados mecánica pero no electrónicamente, que permita que se alcancen unos requerimientos de uniformidad y control del posicionamiento espacial, a partir de un substrato con orientación cristalina y perfil de dopaje con un grado de uniformidad que satisfaga dichos requerimientos, en una dirección transversal al eje de los agujeros. Para otro ejemplo de realización, en cambio, el método comprende realizar una estructura con un grado de acoplo electrónico tal como para obtener una superred

bidimensional con unas propiedades de transporte electrónico prefijadas, dentro de un rango, tales como las referidas a gap energético y a masa efectiva.

El método también comprende llevar a cabo para un ejemplo de realización al menos una etapa posterior de oxidación y/o pasivación de al menos parte de Ia estructura para reducir el acoplo entre Instancias de hilos, así como, para un ejemplo de realización, llevar a cabo al menos una etapa posterior de interconexionado metálico de al menos parte de los hilos, de manera selectiva y aprovechando Ia deposición previa de una capa metálica.

La aplicaciones a cubrir con los dispositivos fabricados según el método propuesto por Ia invención son numerosas, entre las que se encuentran a título de ejemplo Ia fabricación de los siguientes dispositivos, o una combinación de los mismos: dispositivos formados por material con resistencia diferencial negativa, dispositivos emisores de luz, fotodetectores y sensores basados en Ia alteración física y/o química de las paredes de los agujeros. Para un ejemplo de realización preferido el método comprende llevar a cabo Ia realización de agujeros siguiendo unos planos naturales de exfoliación del substrato.

Breve descripción de los dibujos

Las anteriores y otras ventajas y características se comprenderán más plenamente a partir de Ia siguiente descripción detallada de unos ejemplos de realización con referencia a los dibujos adjuntos, que deben tomarse a título ilustrativo y no limitativo, en los que:

Ia Fig. 1 muestra de manera esquemática una estructura con hilos cuánticos acoplados obtenida según el método de Ia presente invención para un ejemplo de realización, donde los círculos de líneas discontinuas son los referentes a Ia zona de localización electrónica preferente,

Ia Fig. 2 es una representación de una estructura en el límite de hilos cuánticos desacoplados, obtenida según el método de Ia presente invención para otro ejemplo de realización, Ia Fig. 3 ilustra unas isosuperficies de valores positivos (gris oscuro) y negativos

(gris medio) de las funciones de onda de los estados relevantes para Ia conducción de electrones (mínimo de Ia banda de conducción) para distintas configuraciones de Ia red de agujeros [manteniendo el tamaño de las columnas a 2,3 nm, Ia longitud de interconexión a 2,2 nm y estableciendo el grosor de interconexión en 5,5 A para los casos a) y c), y 11 A para el caso b)], mostrando hilos desacoplados [a) y c)] e hilos acoplados [b)J. En Ia estructura representada se muestran unas esferas o bolas de dos

tamaños distintos, representando las bolas de tamaño mayor, es decir las que forman el grueso de Ia estructura, átomos de silicio, mientras que las bolas de tamaño menor, que se encuentran distribuidas a Io largo del contorno que delimita Ia estructura, representan átomos de hidrógeno, utilizados como elemento pasivador a fin de facilitar el cálculo,

Ia Fig. 4(a) es una vista esquemática de una estructura de nanohilos obtenida según el método propuesto, las Figs. 4(b) y 4(c) son respectivamente dos vistas parciales en planta de dos estructuras de nanohilos, o canales, realizadas sobre un substrato de Silicio, agrupados de manera cuadrangular (b) y hexagonal (c), para dos correspondientes ejemplos de realización,

Ia Fig. 5 ilustra unas isosuperficies de valores positivos (gris oscuro) y negativos (gris medio) de unas funciones de onda representativas de los estados en el máximo de Ia banda de valencia (TVB) y en el mínimo de Ia banda de conducción (BCB), para distintas configuraciones de Ia red cuadrada de agujeros, mostrando un tamaño de las columnas de 2,3 nm, una longitud de interconexión de aproximadamente 2,2 nm y un grosor de interconexión de aproximadamente 5,5 A las vistas (a) y (b), y de aproximadamente 11 A las vistas (c) y (d), mostrando las vistas a), b) y c) ejemplos de hilos desacoplados y Ia vista d) un estado deslocalizado en Ia dirección vertical. Igual que en Ia Fig. 3, en Ia estructura representada se muestran unas esferas o bolas de dos tamaños distintos, representando las bolas de tamaño mayor, es decir las que forman el grueso de Ia estructura, átomos de silicio, mientras que las bolas de tamaño menor, que se encuentran distribuidas a Io largo del contorno que delimita Ia estructura, representan átomos de hidrógeno, utilizados como elemento pasivador a fin de facilitar el cálculo,

Ia Fig. 6 muestra unos diagramas de estructuras de bandas para un substrato de Silicio, correspondientes a varias bandas de valencia y de conducción, para los mismos parámetros estructurales de Ia Fig. 5, donde se observa gap directo, pudiendo apreciarse en dichos diagramas cómo los estados dispersan como en un nanohilo individual cuando el vector de onda se desplaza a Io largo de k _z (de r a I). Los símbolos r, X, L e I denotan puntos especiales (i.e. vectores de onda con alta simetría) de Ia zona de Brillouin correspondiente a Ia celda primitiva tetragonal simple de las estructuras de Ia Fig. 5. Los recuadros interiores muestran una magnificación (a) del mínimo de Ia banda de conducción y (b) del máximo de Ia banda de valencia. Cuando se desplazan en el plano k _x -k _y los estados en Ia banda de conducción de (b) muestran cierta dispersión, característico de comportamiento de nanohilos acoplados, mientras

que los estados en el máximo de Ia banda de valencia son todavía más bien planos en ambos casos, de manera consistente con los diagramas de funciones de ondas ¡lustrados en las Figs. 5(a) y 5(c), y Ia Fig. 7 muestra unas vistas en planta, junto con Ia densidad de carga correspondiente al estado del mínimo de Ia banda de conducción, de parte de unas estructuras de nanohilos obtenidas mediante Ia aplicación del método propuesto para un ejemplo de realización para el cual se ha utilizado como substrato GaAs, mostrando Ia Fig. 7(a) un grosor de interconexión de ~ 3,2 nm y un diámetro de agujero de ~ 37,2 nm, caracterizando el comportamiento de un nanohilo independiente; y Ia Fig. 7(b) un grosor de interconexión de ~ 8,4 nm y un diámetro de agujero de ~ 32 nm, caracterizando el comportamiento de nanohilos acoplados.

Descripción detallada de unos ejemplos de realización Según el método propuesto por Ia invención y descrito en un apartado anterior, partiendo de un substrato semiconductor volúmico monocristalino, o de un substrato multicapa, se procede a realizar una red de agujeros en el substrato de forma que el nuevo material queda, esquemáticamente, como se indica en las Figs. 1 y 2, para dos ejemplos de realización. Tanto el tamaño del agujero, como su forma geométrica, como Ia distancia entre distintos agujeros y como Ia disposición de los distintos agujeros en el plano son ajustables durante Ia etapa de diseño, Io que permite controlar el grado de acoplo que existe entre las estructuras unidimensionales que resultan en los espacios intersticiales entre los agujeros (círculos discontinuos en las Figs. 1 y 2).

Los hilos cuánticos, o nanohilos, ilustrados en Ia Fig. 1 se encuentran acoplados mecánica y electrónicamente, por Io que pueden ser utilizados para conformar un superred.

En cambio los hilos cuánticos ilustrados en Ia Fig. 2 solamente se encuentran ligeramente acoplados materialmente, por Io que dicha Fig. 2 es representativa del caso límite de una estructura diseñada para Ia ausencia de acoplo electrónico, es decir Ia comentada arriba red de hilos o puntos cuánticos que satisfaga los requerimientos de uniformidad y control del posicionamiento espacial, debido a que se parte de un substrato con orientación cristalina y perfil de dopaje en Ia dirección perpendicular al eje de los agujeros uniformes.

Con el fin de demostrar Ia viabilidad del método propuesto se han realizado una serie de cálculos utilizando métodos computacionales, parte de los cuales se han llevado a cabo con el programa "Siesta" de simulación de materiales, basado en Ia

Teoría del Funcional de Ia Densidad (DFT ₁ de sus siglas en inglés) en Ia Aproximación de Gradiente Generalizada (GGA). Para estructuras de mayor tamaño se ha usado un método empírico de cálculo de estructura electrónica, el Modelo de Orbitales de Enlace Efectivos (EBOM), basado en orbitales ligados (tight-binding), que extiende Ia validez de Ia Aproximación de Ia Masa Eficaz (EMA) a regímenes con confinamientos medianos. Para Ia consideración analítica de las estructuras con regiones más estrechas superiores a 6 nm hemos utilizado Ia EMA.

Los resultados obtenidos tras realizar dichos cálculos se ilustran en Ia Fig. 3 y se detallan a continuación. En el caso de utilizar Silicio como substrato, para agujeros en disposición cuadrada, tamaño de los intersticiales de 23,3 A, largo de Ia conexión de 22 A y ancho de Ia conexión de 5,5 A, observamos que los estados electrónicos permanecen localizados en los intersticiales [Error! No s'ha trobat l'origen de Ia referencia. (a)]. Por el contrario, si se amplía el ancho de Ia conexión hasta 11 A manteniendo el valor del resto parámetros, observamos que ya existen estados que se propagan por Ia estructura y cierto acoplamiento de los hilos cuánticos [Error! No s'ha trobat l'origen de Ia referencia. (b)]. Con los parámetros de Ia Error! No s'ha trobat l'origen de Ia referencia.. a), pero disponiendo los agujeros en una red hexagonal en vez de cuadrada [Error! No s'ha trobat l'origen de Ia referencia. (c)], se observa que no aparecen los estados deslocalizados del tipo mostrado en Ia Error! No s'ha trobat l'origen de Ia referéncia.(b). Cálculos de las mismas estructuras con Arseniuro de Galio (GaAs) muestran comportamientos similares, indicando que el efecto de control del acoplo también está presente en otros semiconductores de tipo zincblenda.

Las mayores estructuras en las que hemos verificado numéricamente Ia existencia del confinamiento son redes de agujeros circulares de 61 ,6 nm de diámetro en disposición hexagonal, con intersticios de 9,2 nm en su parte más angosta.

Cuando el tamaño de Ia zona más estrecha de Ia estructura estudiada es superior a unos 6 nm, se puede utilizar Ia Aproximación de Ia Masa Efectiva (Effective Mass Approximation - EMA) para hacer los cálculos u obtener consideraciones cualitativas. Para sistemas con masas efectivas esféricas, el problema se convierte en Ia resolución de Ia ecuación diferencial:

(1)

donde m* es Ia masa efectiva, ti es Ia constante de Planck dividida por 2π , F(r) es Ia función envolvente y E Ia energía y donde se aplican condiciones de contorno de Born- von Karman para Ia supercelda y anulación de F en zonas sin material.

De Ia ecuación precedente se deduce que, una vez hecho un cálculo para una estructura, los resultados para otras estructuras con dimensiones escaladas solidariamente o con materiales con distintos valores para Ia masa efectiva se podrán obtener trivialmente por un simple reescalado de los resultados iniciales.

Análisis similares para estructuras con topología cuadrada permiten obtener una condición que determine si el estado fundamental será del tipo localizado [Fig. 3(a)] o propagante [Error! No s'ha trobat l'origen de Ia referéncia.(b)]. La condición para que el estado fundamental esté localizado es

donde m*h es Ia más pesada y m* Ia más ligera de las masas efectivas en consideración (por ejemplo, las masas efectivas longitudinal y transversal en Ia banda de conducción del Silicio), y L| y L ₂ son las dimensiones típicas de Ia columna o pilar y de Ia interconexión, respectivamente [ver Fig. 4(b)).

Seguidamente se exponen otros cálculos realizados, algunos similares a los descritos, para otros ejemplos de realización, diferenciando los estados TVB y BCB [ver Fig. (5)]. Se han realizado en principio cálculos "ab initio" de estructura electrónica también con el programa "Siesta".

Para un ejemplo de realización se han considerado los canales (nanohilos) agrupados según una red cuadrangular en un substrato de Silicio, con una separación entre canales vecinos de aproximadamente 5,5 A. Los canales han sido diseñados siguiendo los planos naturales de exfoliación del Silicio. La estructura resultante de nanohilos tiene también una simetría de red cuadrada, como se ilustra en Ia Fig. 4(b).

Se ha calculado esta estructura con interconexiones de un grosor incremental para verificar sus propiedades de confinamiento. El tamaño de los pilares entre canales es, por otra parte, mantenido a 23,3 A, el orden de los nanohilos más pequeños conseguidos, pudiéndose aplicar el método a Ia fabricación de estructuras con agujeros de diámetro desde 6 nm hasta 64 nm.

Las funciones de onda de los estados del máximo de Ia banda de valencia (TVB) y del mínimo de Ia banda de conducción (BCB) se encuentran ilustrados en las Figs. 5(a) y 5(b), demostrando las propiedades de confinamiento de esta arquitectura.

Una estimación más cuantitativa se obtiene mediante el análisis del diagrama de estructuras de bandas [Fig. 6(a)] donde se ha recuperado Ia dispersión de banda típica de un hilo <100>, caracterizando una separación de banda directa, donde el vector de Ia onda se desplaza a Io largo del eje del hilo (k _z ), mientras que las bandas son carentes de dispersión cuando el desplazamiento es a Io largo de Zc _x y k _y , es decir de manera perpendicular al eje del pilar.

Doblando el grosor de las interconexiones [Figs. 5(c) y 5(d)], un acoplamiento entre hilos vecinos comienza a aparecer. La situación puede variar, en función del tipo de portador considerado: los huecos en Ia banda de valencia todavía viajan en estados razonablemente confinados, mientras que los electrones en las bandas de conducción se desplazarían en estados extendidos. Una vez más esto es fácilmente comprensible a partir de Ia estructura de bandas de Ia Fig. 6(b), donde puede apreciarse que los estados más altos en Ia banda de valencia son todavía más bien planos, mientras que los primeros estados vacíos de las bandas de conducción ya comienzan a dispersar cuando se desplazan en el plano k _x - k _y .

Cálculos para interconexiones más gruesas manteniendo el tamaño del hilo constante indican que el confinamiento de huecos es más persistente que el efecto de confinamiento de electrones.

Todas estas estructuras han sido también calculadas con un substrato de GaAs para verificar Ia robustez y generalidad de Ia aproximación expuesta. No se han apreciado diferencias significativas desde un punto de vista referente a las propiedades de confinamiento, por Io que ambos materiales (Si y GaAs) son adecuados para Ia fabricación de estas estructuras según el método propuesto por Ia invención.

La predominancia de estados extendidos o localizados en los extremos de las bandas se entiende fácilmente en Ia topología cuadrada como una competición en Ia energía de confinamiento entre el gas de electrones/huecos bidimensional formado en las interconexiones [ver región 2 en Ia Fig. 4(b)] y las estructuras unidimensionales de interés [región 1 en Ia Fig. 4(b)].

Estos resultados están de acuerdo con el análisis basado en Ia aproximación de Ia masa efectiva qué se ha descrito anteriormente y que produce una condición para Ia existencia de estados de nanohilos en Ia topología cuadrada, según Ia ecuación (2).

De dicha ecuación (2) puede deducirse cómo, para materiales con masas efectivas esféricas, con estados de nanohilos en los extremos de Ia banda, Ia ecuación está basada solamente en consideraciones geométricas, y de este modo debería ser un efecto robusto con respecto a variaciones en el material.

Asimismo un escalado por un factor global no debería afectar al orden relativo en Ia energía de los estados con carácter diferente.

Finalmente, en el caso del Silicio, el carácter elíptico de Ia banda de conducción mínima contribuye a Ia deslocalización preferencial de los electrones con respecto a los huecos.

A pesar de que Ia ecuación (2) es estrictamente válida para sistemas sin un fuerte confinamiento, ésta predice Ia deslocalización/localización del estado básico de los electrones/huecos en las estructuras de Silicio discutidas hasta aquí, como puede observase a partir de los cálculos "ab initio". En una segunda fase se han testeado las propiedades de confinamiento de una red hexagonal de canales.

Esta disposición es una solución prometedora desde el punto de vista de aplicaciones previstas, porque los resultados obtenidos dan a entender que con ella se consigue un confinamiento más eficiente, dadas las dificultades a Ia hora de formar estados bidimensionales completamente deslocalizados como los de Ia Fig. 5(d).

Debido a que el cálculo de una estructura como Ia de Ia Fig. 4(c) con un grosor de interconexión y un tamaño de hilo similares a los de las Figs. 5(c) y 5(d) queda fuera de las capacidades computacionales utilizadas debido al alto número de átomos requerido, se ha considerado una estructura equivalente a las de las Figs. 5(a) y 5(b) en términos de tamaño de interconexiones y de hilo. Se ha constatado que Ia formación de estados bidimensionales queda realmente frustrada para los primeros estados por encima del nivel básico de Ia banda de conducción.

Con el fin de comprobar si Ia red hexagonal es capaz de soportar una relación de tamaño de hilo respecto a tamaño de interconexión aún más favorable, y por Io tanto posiblemente haciendo que disminuyan las especificaciones requeridas para una realización experimental, el uso de métodos "ab initio" es prohibitivo, debido al número creciente de átomos necesarios para describir sistemas significativamente más grandes que los discutidos hasta ahora. Por tanto, se ha utilizado el modelo orbital de enlaces efectivo EBOM -un método computacionalmente más ligero (8 orbitales por par de Ga- As) basado en el método empírico de orbitales ligados (tight-binding) diseñado para adecuar las masas experimentales de los electrones y los huecos cerca del centro de Ia zona de Brillouin a Ia vez que se mantiene un buen comportamiento global en toda Ia zona- para estudiar sistemas con una distribución hexagonal de canales en un substrato de GaAs de tamaños característicos mayores. En Ia Fig. 7(a) se encuentra representada Ia densidad de carga asociada al estado BCB para una estructura con un diámetro de canal y un grosor de interconexión

de 37,2 y 3,2 nm respectivamente. Los pilares intersticiales todavía actúan con hilos cuánticos independientes, tal y como se esperaba de las propiedades de confinamiento superiores de Ia red hexagonal. Un acoplamiento apreciable entre los nanohilos aparece cuando se trata de una estructura de GaAs con interconexiones de 8,4 nm [ver Fig. 7(b)]. Se ha verificado que el aislamiento puede ser restaurado incrementando el diámetro del canal hasta aproximadamente 64 nm. Se hace notar que estos tamaños característicos están dentro de las capacidades actuales de fabricación.

En resumen, se ha demostrado por medio de cálculos de estructuras electrónicas que una red de canales en un substrato semiconductor diseñada apropiadamente puede dar lugar a una distribución ordenada de nanohilos si el diámetro de los canales es suficientemente mayor que las dimensiones características de los pilares intersticiales remanentes, o a una superred bidimensional con propiedades ajustables cuando un acoplamiento electrónico está presente entre las instancias de nanohilos. Las propiedades de confinamiento de las estructuras dependen de Ia distribución de canales y de una sutil interacción entre el grosor de las interconexiones y el diámetro del pilar. Se ha demostrado que una distribución hexagonal de canales provoca un confinamiento mucho más eficiente.

En un régimen parcialmente acoplado presente en el Silicio, los electrones en Ia banda de conducción presentan un comportamiento extendido, mientras que los huecos en Ia banda de valencia están en estados confinados individuales pertenecientes a un único hilo cuántico.

Los nanohilos obtenidos deberían tener propiedades uniformes, concernientes al diámetro, Ia longitud, Ia orientación cristalina y Ia concentración de dopaje, y serían idealmente adecuados para su integración en nano-dispositivos, mientras que su interconexión mediante contactos eléctricos sería enormemente facilitada mediante Ia deposición de una capa superior sobre el substrato antes de Ia realización del diseño a seguir para Ia realización de los agujeros. El método propuesto por Ia invención puede ser aplicado tanto a substratos de pozo cuántico como a substratos de superred, tal como GaP/InGaAs o GaAs/AIGaAs, resultando en distribuciones regulares de puntos cuánticos (apilados) con aplicaciones potenciales muy variadas, tal como para Ia fabricación de dispositivos optoelectrónicos.

Por Io que se refiere a los métodos utilizados, se han usado unas funciones de base optimizadas de tipo simple-ζ polarizado para representar las funciones de onda de partícula simple y Ia Aproximación de Gradiente Generalizada para Ia energía de canje- correlación. Se han realizado cálculos con Si y con GaAs, diseñando redes de canales cuadradas o hexagonales perpendiculares a Ia superficie de exfoliación en las

direcciones [100] y [111]. El uso de orientaciones cristalinas diferentes del substrato fue dictado por el requerimiento de conmensurabilidad de Ia simetría del diseño de los canales con Ia red cristalina. La zona de Brillouin fue muestreada con una rejilla de 1x1x6 puntos k de acuerdo con el algoritmo de Monkhorst y Pack. Se han empleado celdas de simulación con un número de átomos entre 359 y 952. Los enlaces sueltos de Ia superficie interna de los canales han sido pasivados.

Un experto en Ia materia podría introducir cambios y modificaciones en los ejemplos de realización descritos sin salirse del alcance de Ia invención según está definido en las reivindicaciones adjuntas.